Modul 2 - Teori Dasar Medan Gravitasi
-
Upload
andizulkifli -
Category
Documents
-
view
14 -
download
2
Transcript of Modul 2 - Teori Dasar Medan Gravitasi
-
Prak Metode Gravitasi dan Magnetik Page 1
Modul 2
Teori Dasar Medan Gravitasi
Teori medan gravitasi didasarkan pada hukum Newton tentang medan gravitasi jagat
raya. Hukum medan gravitasi Newton ini menyatakan bahwa gaya tarik antara dua titik
massa m1 dan m2 yang berjarak r (gambar 2.1) adalah
Gambar 2.1. Gaya gravitasi antara dua buah titik massa.
21
21
2
21
22111
)()()(
rr
rr
rr
rmrmGrF
(2-1)
dengan G adalah konstanta gravitasi yang besarnya adalah 6,672 x 10-11 N m2/kg2. Jika
persamaan (2-1) menyatakan gaya tarik yang dialami partikel m2 akibat partikel m1 maka
tanda negatif menyatakan bahwa gaya tarik tersebut memiliki arah yang berlawanan dengan
r
yang mempunyai arah dari partikel m1 menuju m2.
Gaya persatuan massa yang mempunyai jarak r dari m1 disebut medan gravitasi dari
partikel m1 yang besarnya :
r
r
r
rmGrE
2
111
)()( (2-2)
dimana 21 rrr
Karena medan ini bersifat konservatif, maka medan gravitasi bisa dinyatakan sebagai
gradien dari suatu fungsi potensial skalar )( 1rU
sebagai berikut :
)()( 11 rUrE
(2-3)
x
1r
2r
m2 r
m1
y
-
Prak Metode Gravitasi dan Magnetik Page 2
dimana r
mGrU 11)(
yang merupakan potensial gravitasi dari massa m1.
Karena itu potensial disuatu titik pada ruang bersifat penjumlahan, sedang potensial
gravitasi dari suatu distribusi massa yang kontinyu di suatu titik p diluar distribusi massa
tersebut merupakan suatu bentuk integral.
Gambar 2.2. Potensial tiga dimensi
Jika massa yang terdistribusi kontinyu tersebut mempunyai rapat massa (r0) di
dalam volume V, maka potensial di suatu titik P diluar V adalah :
v vp
rr
rdrG
rr
GdmrU
0
0
3
0
0
)()(
(2-4)
dimana : cos2 02
0
2
0 rrrrrr
Jika integral volume diambil untuk seluruh bumi, kita dapatkan potensial gravitasi
bumi di ruang bebas, sedang medan gravitasinya kita dapatkan dengan menurunkan
potensial tadi.
Jika P berada dipermukaan bumi, medan gravitasi pada titik P adalah :
v
p
z
ZZYYXX
rdZZrG
Z
rUrg
2
3
2
0
2
0
2
0
0
3
00
)()()(
))(()()(
(2-5)
Y
)(rP
r
)( 0rQ
0r
0rr
O
V
Z
X
-
Prak Metode Gravitasi dan Magnetik Page 3
Medan gravitasi g disebut juga percepatan gravitasi atau percepatan jatuh bebas.
Satuan g dalam CGS adalah gal, dimana 1 gal = 1 cm/det2. Percepatan medan gravitasi bumi
bervariasi di permukaan bumi, dan harganya bergantung pada:
a) distribusi massa di bawah permukaan, sebagaimana ditunjukkan oleh fungsi densitas
( )r0 dan
b) bentuk bumi yang sebenarnya, sebagaimana ditunjukkan oleh batas integral.
Variasi harga medan gravitasi di permukaan bumi tidak hanya disebabkan oleh
distriubusi massa jenis yang tidak merata, tetapi juga oleh posisi titik amat di permukaan
bumi. Hal ini disebabkan oleh adanya bentuk bumi yang tidak bulat sempurna dan relief bumi
yang beragam. Untuk itu diperlukan metode-metode tertentu untuk mereduksi pengaruh
selain dari distribusi massa jenis.
Dapat dibuktikan pula bahwa potensial gravitasi di atas permukaan bumi akan
memenuhi persamaan Laplace sedangkan potensial gravitasi di dalam bumi memenuhi
persamaan Poisson. Untuk titik diluar volume V, integral volume pada fungsi potensial )rU(
bersifat non-singular sehingga memenuhi persamaan Laplace :
0U2
di dalam volume V, integal menjadi singular pada r = r0.
Untuk memisahkan singularitas kita buat lingkaran kecil di pusat massa dengan jari-
jari dan volume v. Sehingga potensial U pada persamaan (2-4) menjadi :
v rr
r)d0r(GvV rr
r)dr(G)rU(
0
03
0
03
0
(2-6)
dimana integrasi vV rr
r3)dr(
0
00
non-singular dan mempunyai harga nol, sehingga:
v rr
r)dr(G)rU(
0
03
0
(2-7)
jika dianggap cukup kecil, kita dapat mengandaikan )r( 0
konstan sehingga dari
persamaan (A.7) kita peroleh :
v rdrr
1rG)rU(2 0
2
000
(2-8)
-
Prak Metode Gravitasi dan Magnetik Page 4
Menurut teorema Gauss bentuk integral volume pada persamaan (A.8) dapat diubah menjadi
bentuk integral luas yaitu :
s rdrr
1nrG)rU(2 0
2
000
(2-9)
dimana s adalah permukaan bola kecil dengan jari-jari . Pada integral di atas 0rr
dan
n untuk 0 maka :
0
200
rG4
4
1
rG)rU(2
(A-10)
yang merupakan persamaan Poisson.
Data gravitasi yang diperoleh di lapangan, perlu dikenakan beberapa koreksi,
diantaranya koreksi udara bebas dan koreksi Bouguer. Penjabaran mengenai koreksi udara
bebas dan koreksi Bouguer terdapat dalam modul berikutnya.
Untuk keperluan proyeksi dan interpolasi data gravitasi pada bidang datar sehingga
diperoleh peta anomali gravitasi yang sudah terletak pada bidang datar, digunakan metode
Sumber Ekivalen Titik Massa (Dampney, 1969). Penjabaran metode Sumber Ekivalen Titik
Massa dapat dilihat pada Modul tentang pengolahan lanjut data gravitasi.
Untuk menginterpretasi anomali percepatan gravitasi dapat dibedakan menjadi dua
yaitu kualitatif (interpretasi langsung) dan kuantitatif (interpretasi tidak langsung). Untuk
keperluan interpretasi kuantitatif digunakan metode inversi langsung yang disebut dengan
metode Inversi Kompak (Last & Kubik, 1983). Penjabaran metode invesi kompak ini dapat
dilihat pada modul tentang pemodelan.
Dengan demikian, survei metode gravitasi dari awal sampai dengan pemodelan dapat
digambarkan sebagaimana gambar 2.3 tentang diagram alir dari awal sampai akhir.
-
Prak Metode Gravitasi dan Magnetik Page 5
Gambar 2.3. Diagram alir Metode Gravitasi secara lengkap.
Pemisahan Lokal-Regional
Anomali Lokal Anomali Regional
Pemodelan Bawah Permukaan