The Quantum Nature of Light
12
2.1.1 Linear Polarization Medan listrik atau magnet dari kereta pesawat gelombang terpolarisasi linier bepergian ke arah k dapat direpresentasikan dalam bentuk umum A (x t.) = E; A0 exp [j (tot- k • x)) (2.1) dengan x = XEX + YEV + ce, mewakili posisi vektor umum dan k = ¿<ex + keh + to. mewakili vektor propagasi gelombang. Sini. / 1 (, adalah amplitudo maksimum gelombang, untuk = 2nv, di mana v adalah frekuensi cahaya, besarnya wavevector k adalah k = 2n / K yang dikenal sebagai konstanta propagasi gelombang, dengan A menjadi panjang gelombang cahaya: dan e, adalah vektor satuan berbaring sejajar dengan sumbu yang ditunjuk oleh i. Perhatikan bahwa komponen yang sebenarnya (terukur) bidang clcctromagnctic diwakili oleh Persamaan. (2.1) diperoleh dengan mengambil bagian nyata dari persamaan ini. Sebagai contoh, jika k = Jter dan jika A menunjukkan bidang E listrik dengan sumbu koordinat dipilih sedemikian rupa sehingga e, = cv maka medan listrik yang nyata terukur diberikan oleh E, (z /.) = Re (E) = e ^ cos (o) t - kz) (2.2) yang merupakan gelombang pesawat yang bervariasi harmonis karena perjalanan ke arah z. Alasan untuk menggunakan bentuk eksponensial adalah bahwa hal itu lebih mudah ditangani matematis dari ekspresi setara diberikan dalam bentuk sinus dan cosinus. Selain itu, alasan untuk menggunakan fungsi harmonik adalah bahwa bentuk gelombang apapun dapat dinyatakan dalam gelombang sinusoidal menggunakan teknik Fourier. Distribusi medan listrik dan magnet dalam kereta gelombang elektromagnetik bidang pada suatu saat tertentu dalam waktu busur ditunjukkan pada Gambar. 2.2. Gelombang bergerak dalam arah yang ditunjukkan oleh vektor k. Berdasarkan persamaan Maxwell, dapat shown2 bahwa K dan H keduanya tegak lurus terhadap arah propagasi. Kondisi ini mendefinisikan gelombang pesawat, yaitu getaran di bidang listrik sejajar satu sama lain di semua titik dalam gelombang. Dengan demikian, medan listrik membentuk sebuah pesawat yang disebut bidang getaran. Demikian juga semua poin dalam komponen medan magnet dari kebohongan gelombang di pesawat lain getaran. Selanjutnya, E dan H busur saling tegak lurus, sehingga E. H, dan k membentuk satu set vektor orthogonal.... 2.1.2 Elliptical and Circular Polarization
-
Upload
tekad-bayu-widi-nugroho -
Category
Documents
-
view
11 -
download
4
description
berisi terjemahan tentang materi serat optik
Transcript of The Quantum Nature of Light
2.1.1 Linear PolarizationMedan listrik atau magnet dari kereta pesawat gelombang terpolarisasi linier bepergian ke arah k dapat direpresentasikan dalam bentuk umumA (x t.) = E; A0 exp [j (tot- k x)) (2.1)dengan x = XEX + YEV + ce, mewakili posisi vektor umum dan k = yang mendefinisikan lingkaran. Memilih tanda positif bagi 8. Persamaan (2.2) dan (2.3) menjadi/) = E, 0 cos ((oi - kz) (2.11)(. Z /) ev = -CyE0 sin ((ot - kz) (2.12)Dalam hal ini, titik akhir dari E akan menelusuri lingkaran pada titik tertentu dalam ruang, seperti Gambar. 2.5 menggambarkan. Untuk melihat ini, pertimbangkan pengamat yang terletak di beberapa titik sewenang-wenang terhadap siapa gelombang bergerak. Untuk kenyamanan, kami akan memilih titik ini pada z = n / k pada t = 0. Kemudian, dari Persamaan (2.11) dan (2.12) kitaEx (z t.) = - E ^ Eu dan Ey (z 0 = 0.sehingga E terletak di sepanjang sumbu x negatif sebagai Gambar. 2,5 menunjukkan. Di lain waktu, katakan / = n / LCO, vektor medan listrik telah diputar melalui 90 dan sekarang terletak di sepanjang sumbu v positif demikian, sebagai gelombang bergerak ke arah pengamat dengan bertambahnya waktu, medan listrik vektor E berputar dihasilkan searah jarum jam padasudut frekuensi). Itu membuat satu putaran lengkap sebagai gelombang kemajuan melalui satu panjang gelombang. Gelombang cahaya tersebut benar sirkuler terpolarisasiJika kita memilih tanda negatif untuk
