Proses Konveksi Bebas Sirip Pendingin
-
Upload
yuneo-nurcahya -
Category
Documents
-
view
83 -
download
5
description
Transcript of Proses Konveksi Bebas Sirip Pendingin
Pengantar
Perpindahan panas dalam paket elektronik adalah masalah yang kompleks yang melibatkan jaringan
jalur resistif untuk laminasi berbagai struktur, perekat ikatan, frame memimpin, dan mekanisme
lampiran, seperti kotak array bola. Namun, meskipun banyak bahan dan interface dalam sebuah paket
elektronik, resistansi termal terbesar, dan akibatnya perlawanan mengontrol di jalur antara sumber dan
wastafel, umumnya lapisan batas atau perlawanan film di antarmuka padat / cairan. Mengingat
hubungan terbalik antara perlawanan film dan produk dari koefisien perpindahan panas dan luas
permukaan, baik peningkatan koefisien perpindahan panas atau hasil luas permukaan perpindahan
panas dalam meningkat dan suhu operasi lebih rendah. Dalam aplikasi konveksi alami metode terbaik
untuk mengurangi resistensi film dicapai dengan meningkatkan luas permukaan efektif untuk transfer
panas konvektif dengan menggunakan heat sink dan permukaan diperpanjang.
Heat sink menawarkan biaya rendah, metode nyaman untuk menurunkan resistensi film dan, pada
gilirannya, menjaga suhu persimpangan beroperasi pada tingkat yang aman untuk jangka panjang,
operasi yang handal. Sayangnya, pemilihan heat sink yang paling tepat untuk aplikasi tertentu bisa
sangat sulit, mengingat pilihan desain yang tersedia. Model analisis termal, mulai dari yang sederhana
yang diturunkan secara empiris korelasi untuk kuat kode simulasi numerik, dapat digunakan untuk
menganalisis kinerja termal heat sink untuk satu set kondisi desain, bagaimanapun, model analitis,
berdasarkan formulasi dasar untuk konservasi massa , momentum dan energi, memberikan keuntungan
yang berbeda atas model yang lain. Keuntungan dari pemodelan analitis meliputi kecepatan, ketepatan,
kemudahan penggunaan dan kesederhanaan coding, terutama untuk perangkat lunak berbasis web.
Gambar 1. Plat sirip dan sirip radial sink panas.
latar belakang
Pelat sirip heat sink dipertimbangkan dalam analisis ini terdiri dari merata spasi, sirip vertikal dalam
kontak termal sempurna dengan baseplate ketebalan seragam di mana kondisi isotermal batas secara
merata diaplikasikan di atas permukaan belakang baseplate. Sink sirip radial panas yang diasumsikan
terdiri dari sirip silinder atau persegi merata spasi dalam kontak termal yang sempurna dengan silinder,
dukungan isotermal konsentris melingkar.
Jumlah Biot, diberikan sebagai Bi = h • t / k, dapat digunakan untuk menilai validitas asumsi isotermal di
baseplate atau silinder dukungan dari heat sink. Sebuah <Bi 0,1 umumnya digunakan sebagai ukuran
satu dimensi aliran panas dan, pada gilirannya, tidak adanya gradien temperatur dalam baseplate. Khas
sifat panas tenggelam menyebabkan Biot nomor kurang dari 0,1, sehingga memvalidasi asumsi dari
baseplate isotermal.
Laju aliran panas total dari heat sink, Q, adalah terkait dengan baseplate isotermal atau temperatur
dukungan silinder oleh:
Q = HA (Ts-Ta)
Nomenclature
A surface area, (m2)
Bi Biot number, = ht/k
b spacing between adjacent fins, (m)
d diameter of support cylinder, (m)
D fin outer diameter, (m)
g gravitational acceleration, (m/s2)
h convective heat transfer coefficient, (W/m2 K)
H height of heat sink, (m)
k thermal conductivity, (W/mK)
L length of heat sink, (m)
Nf total number of fins
Nub Nusselt number, = hb/k
n combination parameter
Q heat flow rate, (W)
Ra*
b modified Rayleigh or Elenbaas number,
= gß Tb4/v L or = gß Tb4/v D
S* dimensionless conduction shape factor
Ta temperature of ambient air, (K)
Ts surface temperature of heat sink, (K)
T temperature difference, Ts – Ta, (K)
t fin thickness, (m)
tbp baseplate thickness, (m)
W width of heat sink , = tNf + b (Nf – 1), (m)
Greek Symbols
thermal diffusivity, (m2/s)
ß thermal expansion coefficient, (1/K)
v kinematic viscosity, (m2/s)
Subscripts
bl boundary layer
fd fully developed
IN inner surface
OUT outer surface
HS heat sink
Para koefisien perpindahan panas konvektif rata di atas permukaan terbasahi dari heat sink, h, harus
dihitung sebagai fungsi dari geometri dan kondisi batas.
Kinerja termal dari heat sink adalah dihitung berdasarkan tingkat perpindahan panas berdimensi, terkait
dengan koefisien perpindahan panas dengan:
Inti = hb / k (2)
dimana jarak antara sirip yang berdekatan, b, adalah panjang karakteristik. Jumlah Nusselt dihitung
sebagai fungsi dari jumlah Rayleigh Elenbaas, parameter berdimensi-apung didorong aliran didefinisikan
sebagai:
Laju aliran panas total dari heat sink adalah dihitung berdasarkan kontribusi dari aliran difusi, aliran
saluran dan batas lapisan luar menggunakan ekspresi umum:
* mana S adalah faktor bentuk berdimensi, Nu2, adalah lapisan batas kontribusi untuk internal,
permukaan vertikal, Nu3, adalah transfer panas yang berhubungan dengan aliran sepenuhnya
dikembangkan, Nu4 adalah transfer panas dari permukaan saluran kontrol, dan Nu1 adalah panas
transfer dari semua, permukaan eksternal terbatas.
Hasil akhir yang disajikan pada dimensi baik untuk laju aliran panas total, Q, atau suhu baseplate
isotermal, Ts, serta dalam hal berdimensi untuk inti vs. Ra *.
model
Panas Fin Sinks Lempeng
Sebuah pelat sirip heat sink yang sederhana, seperti ditunjukkan pada Gambar. 2, memiliki enam
parameter geometrik independen yang dapat bervariasi dalam setiap desain, ketebalan sirip,
tinggi, panjang, dan jarak serta ketebalan dan lebar baseplate. Selain desain tantangan yang
berkaitan dengan menentukan geometri heat sink yang paling tepat, dinamika aliran yang
dihasilkan dari aliran daya apung induksi dapat bervariasi secara signifikan tergantung pada
daerah berbagai permukaan heat sink dan rentang operasi dari jumlah Rayleigh.
fig21
Karya-karya Elenbaas [, 1 2] metode diperiksa pertama menggabungkan batas konveksi lapisan solusi
alami dengan solusi sepenuhnya dikembangkan untuk pelat vertikal (Elenbaas, [1]) dan saluran berbagai
penampang (Elenbaas, [2]). Metode yang diusulkan oleh Elenbaas untuk konveksi alami antara pelat
datar paralel, menggabungkan jumlah Nusselt sepenuhnya dikembangkan (Bil C1 Ra) dengan larutan
lapisan batas lempeng datar (Nu C2 Ra 1 / 4) dalam bentuk yang memungkinkan seseorang untuk
dengan mudah memindahkan antara dua batas:
Churchill [3] mencapai hasil yang serupa dengan menggunakan prosedur pencampuran
berdasarkan Churchill dan Usagi [4], di mana sepenuhnya dikembangkan dan solusi lapisan
batas untuk jumlah Nusselt digabungkan sebagai:
equation_7
dimana n adalah parameter kombinasi, biasanya dalam kisaran 1,5-2,0, seperti n = 1,5 (Churchill,
1977), n = 2 (Bar-Cohen dan Rohsenow, [5]), n = 1,9 (Raithby dan Hollands, [6]).
Meskipun model ini menyediakan mekanisme untuk menentukan laju perpindahan panas untuk
kondisi geometris tertentu seperti cuboids dalam ruang bebas atau konveksi alami antara plat
paralel isotermal, dengan sendirinya model ini tidak memberikan solusi untuk sistem umum yang
terdiri dari isotermal internal dan eksternal permukaan didinginkan oleh konveksi alami.
Karagiozis [7] disajikan suatu prosedur untuk menghitung perpindahan panas dari permukaan
bersirip persegi panjang dan segitiga di mana ia mengakui pentingnya menggabungkan solusi
membatasi selama tiga rentang yang berbeda dari nomor Rayleigh. Persamaan komposit yang
dihasilkan untuk nomor Nusselt didasarkan pada geometri heat sink, sifat fluida dan empat
parameter yang tepat untuk lancar mengintegrasikan solusi membatasi dan ke piring mengatasi
melekat "kelainan" dalam prosedur solusi. Model Panas sirip tenggelam dikembangkan oleh
penulis dan seperti yang ditunjukkan pada Gambar. 3, menggabungkan model plat paralel
Elenbaas [, 1 2] dengan model konveksi eksternal alami Yovanovich [, 8 9] untuk menyediakan
model, sederhana akurat yang memprediksi kinerja pendingin melalui berbagai nomor Rayleigh
tidak menggunakan pas disesuaikan parameter.
Konveksi alami dari Sinks Panas Fin Radial
Sebuah sirip radial panas tenggelam, seperti yang ditunjukkan pada Gambar. 4, terdiri dari
sebuah silinder sirkular umum yang transfer panas ke serangkaian silinder melingkar merata
spasi. Keuntungan dari gaya ini heat sink mencakup, kemampuan untuk memaksimalkan luas
permukaan dalam volume keseluruhan yang relatif kecil, meminimalkan resistensi penyempitan
dari sumber ke permukaan sirip mengingat sifat melingkar dari heat sink, dan pengurangan
ketergantungan pada keselarasan panas tenggelam diberikan geometri omni-directional dari heat
sink.
fig41
Batas konvektif terbentuk antara heat sink sirip radial dan cairan terdiri dari empat jenis yang berbeda dari permukaan komponen, yaitu permukaan sirip lateral, dukungan permukaan silinder, pelek sirip
permukaan dan permukaan akhir. Kombinasi dari semua permukaan sirip permukaan lateral dan dukungan silinder yang disebut sebagai permukaan bagian dalam, sedangkan permukaan sirip tepi dan permukaan akhir yang dianggap sebagai permukaan luar. Meskipun jelas ada perbedaan dalam geometri antara heat sink sirip radial dan sink sirip persegi panjang panas, prosedur pemodelan untuk menentukan tingkat keseluruhan perpindahan panas yang sangat mirip. Perbedaan paling jelas antara kedua prosedur solusinya adalah pengaruh dari silinder dukungan pusat pada perpindahan panas dalam saluran yang dibentuk oleh bagian sirip silinder yang berdekatan. Efek ini relatif kecil dan dicatat dalam prosedur pemodelan dengan memperkenalkan faktor yang mengkompensasi hukuman dalam kinerja termal di daerah hilir silinder dukungan. Menggunakan prinsip-prinsip umum yang sama dijelaskan dalam model plat fin heat sink dan dijelaskan secara lebih rinci dalam Wang [10] et al dan Wang. [11], jumlah Nusselt keseluruhan untuk heat sink sirip radial dapat diperoleh dengan menggabungkan komponen solusi tiga, seperti yang ditunjukkan pada Gambar. 5: transfer panas dari permukaan bagian dalam, lapisan tipis batas perpindahan panas dari permukaan luar dan batas difusif. fig51
web Tools
Sementara model yang digambarkan dalam bagian sebelumnya relatif mudah untuk
mengimplementasikan dalam spreadsheet atau lingkungan program yang dikompilasi, kecepatan
komputasi dan persyaratan memori minimal terkait dengan model analitis membuat mereka
cocok untuk real, waktu berbasis web alat simulasi. Model pendingin ini adalah diprogram
dengan menggunakan kombinasi Javascript untuk I / O persyaratan dan skrip CGI untuk mesin
simulasi.
Itu, alat interaktif real time solusi yang dijelaskan di sini, ditambah seperangkat alat pelengkap
diperpanjang tersedia di Heat Transfer situs web Laboratorium Mikroelektronika,
http://www.mhtl.uwaterlooo.ca. dan / atau situs web Answers Ideal,
http://www.idealanswers.com/. Angka 6 dan contoh menunjukkan 7 dari antarmuka pengguna
grafis untuk sirip piring dan sirip heat sink kalkulator radial, masing-masing.
Gambar 6: berbasis Web pelat sirip pendingin alat perhitungan.
Gambar 7: berbasis Web sirip heat sink radial alat perhitungan.
Model yang mudah digunakan dan menyediakan prosedur untuk menentukan suhu nyaman sirip
dan tingkat panas aliran untuk berbagai geometri dan kondisi batas. Selain I / O layar dasar yang
ditunjukkan pada Gambar. 6 dan 7, halaman rincian disediakan bahwa daftar masalah informasi
yang spesifik termasuk suhu dikoreksi sifat fluida, ringkasan dari geometri sistem, data kinerja
baik dalam bentuk dimensi dan berdimensi, efisiensi sirip, dan resistansi termal keseluruhan dari
heat sink.
Ringkasan
Model analisis yang disajikan untuk menentukan kinerja termal sirip pelat dan sirip radial sink
panas didinginkan oleh aliran daya apung didorong. Berbasis web, alat simulasi real time yang
tersedia yang memungkinkan akses ke berbagai alat simulasi, termasuk model untuk
memprediksi spesifikasi kinerja termal sirip pelat dan sirip radial sink panas. Model ini
memberikan prosedur yang nyaman dan akurat untuk ukuran sink panas dan melakukan
penilaian parametrik perubahan desain pada kinerja termal.
J. Richard Culham
P. Teertstra
M. M. Yovanovich
Mikroelektronik Laboratorium Heat Transfer
Departemen Teknik Mesin
University of Waterloo
Waterloo, ON, Kanada N2L 3G1
Tel: (519) 888-4586
Faks: (519) 746-9141
Email: [email protected]
WWW: http://www.mhtl.uwaterloo.ca
Referensi
1. Elenbaas W., 1942, "Pembuangan Panas Pelat Paralel oleh Konveksi Bebas," Physica, Vol.
IX, No 1, hal 1 - 28.
2. Elenbaas W., 1942, "The Disipasi Panas oleh konveksi Gratis - Permukaan batin Tabung
vertikal Bentuk yang berbeda Cross-Bagian," Physica, Vol. IX, 1942, hlm 865-874.
3. S.W. Churchill, 1977, "Sebuah Persamaan Korelasi Komprehensif Daya Apung-induced Arus
di Saluran," Surat dalam Transfer Panas dan Massa, Vol. 4, hlm 193-199.
4. S.W. Churchill dan R. Usagi, 1972, "Sebuah Ekspresi Umum untuk Korelasi Harga Transfer
dan Fenomena lain," AIChE Journal, Vol. 18, hal 1121-1128
5. A. Bar-Cohen, dan WM Rohsenow, 1984, "Spasi Vertikal termal optimum, Konveksi Alam
Berpendingin, Pelat paralel," ASME Journal of Heat Transfer, Vol. 106, hlm 116-123.
6. GD Raithby dan KGT Hollands, 1975, "Sebuah Metode Umum Mendapatkan Solusi Perkiraan
untuk Laminar dan bergejolak Masalah Konveksi Bebas," Kemajuan dalam Heat Transfer, Vol.
11, Academic Press, New York, hlm 264-315.
7. A.N. Karagiozis, 1991, "Sebuah Investigasi Transfer Laminar Konveksi Panas Gratis Dari
Permukaan bersirip isotermal," Ph.D. Tesis, Departemen Teknik Mesin, Universitas Waterloo,
Waterloo, Kanada.
8. M.M. Yovanovich, 1999, "konveksi Alam Dari Badan Convex isotermal: Model sederhana
untuk Bounds pada Tubuh-Gravitasi Fungsi," NM AIAA Nasional Heat Transfer Konferensi, 15-
17 Agustus, Albuquerque,.
9. M.M. Yovanovich dan K. Jafarpur, 1993, "Bounds di Konveksi Laminar dari Disk isotermal
dan Pelat Hingga Bentuk Sewenang-wenang untuk semua Orientasi dan Nomor Prandtl," Dasar-
dasar Konveksi Alam, ASME HTD Vol. 264, hal 93-110.
10. C.-S. Wang, 1997, "Laminar konveksi Heat Transfer alam dari Silinder Horizontal isotermal
dengan Sirip annular," Ph.D. Tesis, Departemen Teknik Mesin, Universitas Waterloo, Waterloo,
Kanada.
11. C.-S. Wang, M.M. Yovanovich dan JR Culham, 1999, "Model Jenderal Konveksi Alam:
Aplikasi untuk annular-Fin Sinks Panas," ASME Journal of Kemasan Elektronik, Vol. 121, No
1, hlm 44-49.