PEMODELAN SEISMIK REFLEKSI 2-D DENGAN METODE...
Transcript of PEMODELAN SEISMIK REFLEKSI 2-D DENGAN METODE...
PEMODELAN SEISMIK REFLEKSI 2-D DENGAN
METODE GAUSSIAN BEAM ( RAY THEORY ) STUDI
HASIL SURVEY SEISMIK SELAT SUNDA
Skripsi
Diajukan untuk Memenuhi Persyaratan Memperoleh
Gelar Sarjana Sains (S.Si)
Oleh :
ESTI RUSTIANTI
NIM: 1113097000025
PROGRAM STUSI FISIKA
FAKULTAS SAINS DAN TEKNOLOGI
UNIVERSITAS ISLAM NEGERI SYARIF HIDAYATULLAH
JAKARTA
2018
ii
PEMODELAN SEISMIK REFLEKSI 2-D DENGAN
METODE GAUSSIAN BEAM ( RAY THEORY ) STUDI
HASIL SURVEY SEISMIK SELAT SUNDA
Skripsi
Diajukan untuk Memenuhi Persyaratan Memperoleh
Gelar Sarjana Sains (S.Si)
Disusun Oleh :
ESTI RUSTIANTI
NIM: 1113097000025
PROGRAM STUSI FISIKA
FAKULTAS SAINS DAN TEKNOLOGI
UNIVERSITAS ISLAM NEGERI SYARIF HIDAYATULLAH
JAKARTA
2018
ε00 1 ZIC00τ 06018ι61・d11ヾ
OS・フⅥ・OU033Uv III工・ICI
I128112d2■8111qwlqwod IIosOCI
I18111qЦIIqulod
211SII IPnlS IIII12爵OIdセ叫o】
`InIIt]98UЭIベ
乙00乙IOS00τ 80906961・dliヽ
IS・囚.2JЭ
Z Iロエ
ンザ`
IIЧIV S2Sn」L8UIqllIIqIIIod ll10SOG
1 8111qЦIIqulod
rnln1er(ue7tr
Sτ0000ん60CIII:IttINpIIむI,snu 1lSI
:IIOIO
(Is・s)Suws Ouセ
“
s I1210D IIO1010dWOH
鵬wIセKsIIod IIInIIOII10囚vηUfI18010ЧO工IIOp suvs sηIコ叩IセpOdO】I12pぃ⊂
ISdttS
V⊂NflS」LV¶IS XI】旺SIIS A3AunS 71svⅡ Icln工S αyθtt■XИ″〃7-
N′聡sa燿)IcIO工冨Itt NVONttCII⊂…τ ISX区ⅧⅡu xIIttSIIS NV¶ICIOI柾冨d
I 10乙00乙乙OIIS乙61・dIN
IS・囚もOUOll12!工
」W
NVHVS■ONttd uVttL柾Ⅱ¶
AI
f10T 10400こ乙OliS乙61 dilヽ
「s囚■s・OuOIЧCl■JIIV
どIISIゴlpnls u腱1801dじn幹】
g00[こIE00τ 05018乙61 dINOS`A`Ouobぉuv ltt■J⊂
600160666191
ralol0DIiJ u€p
τ00τ10_|~00τ80906961 cIIN
IS A`じ10Z IW上
'lnqBloEusI,{
II ttulquIIq■Iod
F:()で10800こんこて:61各l ・JIN
:S予1~lユ1じ:ullA LIじAI冨
1 3ulqul:qlIIOd
i 1[n.3ua4
:In,110パuЭH
マ1ド]_I Ipnls■1セ』30JJ〔ls)n12s tlEIIS tu建覺厖S IEiof Ч010■Od【百0■11せIむIS nl■s
可じ1サS:じБマqosでuI:IЭllp Llマi●1:置l ISdlIヽS810こ[:Id■:こiIじFЯじ21 op●d=ロセIじJ`Llη
[in12κυplri
j:jIIS iJ●80N Ц171Si St]FSiO:`1■A :3010U■0■ 配P Su:首S Stttn耳セi ll壱sセbtUnンヽ
意uOpiS Щ?lBp Sninl u建■セ髯■しllp uマp:ぃ:pЧマ10i s=0000160flli ttIN uηSuap ll曖:ISnと
FS3 1●IO SiinユIP 3曖I`メp順薔s阜ピ10S可:ШS:OS AO三』nsi:菫ピII:pn↓s(通&フ1冨`影ど)=ξJ′ョン
“
∬″η90po10Ⅱ uセIじun33ⅢoII c―τド■OVOu■IЩS10s yピ10polIIOl」、llnpn,oq ISCIIIIs
石001g006610こτO乙961 ・週[IN
Nvlrfl NvIIVS■ONII
gZ0000ん606111
6206乙966レJ
8I0Z IIrdV'eqm4ey
'elre1.et qulln1pfeprHJIrc,(S NIn Ip n-{Blreq 8ue.( rsluus eruueueru
elpesreq e,(es e>1etu 'uru1 Suuro ufrul pep uury1dll IISEq ueledrusur nule
ufes qse e1uen Irsuq ue{nq ur u.,(ru>1par1eq p{nqre} ueq rrcrpruue>l Ip "{lf
'g
'eg€{ef qe11n1e.,(ep1g
JIr",(S NIn Ip n>lelreq 3ue.( uuquepl ue8uep renses ueTunluec
e,(es qu1a1 tur uusrlnued uulup ueluun8 u,(us Suer( Jeqruns enrues 'Z
'eqe:1iq qe11n1e,(ep1g
JITBtrS NIn Ip sureg euefteg relsE qeloradureru uelerur(srsd n1es qeles
qnueruetu {n1un uelnfelp 8uu,( uXus 11se uf-ru>1pseq ue>1edrueur rur rsdulg .I
: e,^Aqeq ue>1e}er(ueu ur(es Iur uuSueq
NVV工VANu■d uvgL俎■7
A
vi
ABSTRAK
Penelitian tentang rekonstruksi / pemodelan penjalaran gelombang seismik yang
melewati model geologi tertentu telah banyak dilakukan para ahli. Pemodelan
seismik ini dilakukan untuk membantu proses interpretasi data lapangan. Dalam
penelitian ini dilakukan pembuatan model perlapisan bumi di daerah selat Sunda,
karrena selat Sunda merupakan salah satu daerah dengan kondisi perlapisan bumi
yang menarik di Indonesia. Pemodelan dilakukan dengan menggunakan metode
Gaussian Beam (Sinar Gauss) untuk mengetahui efek dari batas permukaan
terhadap pemantulan gelombang seismik dan mengetahui perbandingan hasil
pemodelan dengan model bumi yang sebenarnya. Penggunaan metode Gaussian
Beam (Sinar Gauss) dalam hal ini dilakukan dengan menggunakan aplikasi
seismic unix dengan pendekatan yang sederhana dibandingkan metode ray
tracing. Metode ini menghasilkan penampang shot gather, raypath, CMP gather
dan brutestack. Processing dimulai dengan pembuatan model, sorting, velocity
model, koreksi NMO dan proses brutestack sepanjang 30 km dengan kedalaman 3
km dibawah permukaan bumi. Ada perbedaan sudut kemiringan pada layer ke-1
antara hasil pemodelan dan hasil brute stack yaitu sebesar 2⁰, pada layer ke-2
sebesar 4⁰, pada layer ke-4 sebesar 2,2⁰ , pada layer ke-5 sebesar 3,2⁰, sedangkan
pada layer ke-6 tidak ada perbedaan kemiringan antara hasil pemodelan dan hasil
brute stack. Hasil pemodelan dengan metode Gaussian Beam (Sinar Gauss)
mampu memberikan penggambaran efek batas permukaan bumi dengan baik
sehingga bisa bermanfaat sebagai sumber data dalam menentukan karakteristik
lapisan bumi pada daerah subduksi yang berada di daerah selat Sunda.
Kata kunci : selat Sunda, Pemodelan seismic 2D, Raypath, Seismik Unix (SU),
dan Gaussian beam.
vii
ABSTRACK
Research on the reconstruction / modeling of seismic wave propagation through
certain geological models has been done by many experts. Seismic modeling is
done to help the process of interpretation of field data. In this research, the model
of earth-making in the Sunda Strait area, because Sunda Strait is one of the areas
with an attractive condition of the earth in Indonesia. The modeling is done by
using Gaussian Beam (Sinar Gauss) method to find out the effect of the surface
boundary on the reflection of seismic waves and to know the comparison of the
modeling result with the actual earth model. The use of Gaussian Beam method
(Sinar Gauss) in this case is done by using a unix seismic application with a
simple approach compared to ray tracing method. This method generates cross-
section shot gather, raypath, CMP gather and brutestack. Processing starts with
modeling, sorting, velocity model, NMO correction and brutestack process along
30 km with a depth of 3 km below the earth's surface. There is a difference of
slope angle at 1st layer between modeling result and brute stack result that is 2⁰, at
2nd layer 4⁰, at 4th layer 2,2⁰, at layer 5 is 3,2⁰, whereas at layer 6 there is no
difference in slope between modeling result and brute stack result. The result of
modeling with Gaussian Beam (Sinar Gauss) method is able to give the effect of
the surface boundary of the earth well so that it can be useful as a source of data in
determining the characteristics of the earth layer in the subduction area located in
the Sunda Strait.
Keywords: Sunda Strait, Seismic Modeling 2D, Raypath, Unix Seismic (SU), and
Gaussian beam.
viii
KATA PENGANTAR
Assalamu’alaikum wr.wb.
Segala puji bagi Allah SWT yang telah memberikan rahmat dan hidayah-
Nya kepada penulis, sehingga penulis dapat menyelesaikan penulisan tugas akhir
untuk memenuhi syarat memperoleh gelar Sarjana Sains (S.Si) dengan judul
“PEMODELAN SEISMIK REFLEKSI 2-D DENGAN METODE GAUSSIAN
BEAM (RAY THEORY) STUDI HASIL SURVEY SEISMIK SELAT
SUNDA”.
Shalawat serta salam tak lupa tercurahkan kepada Nabi besar Nabi
Muhammad SAW, para sahabat, dan para pengikutnya hingga akhir zaman.
Penulis menyadari bahwa sebagai manusia biasa, masih banyak
kekurangan dalam penyajian tugas akhir ini. Namun demikian dengan bantuan
banyak pihak, penulis dapat menyelesaikan penulisan sesuai dengan waktu yang
di rencanakan. Oleh karena itu segenap rasa terimakasih ingin penulis ucapkan
kepada pihak-pihak yang telah membantu dalam penyelesaian tugas akhir ini,
diantaranya:
1. Allah SWT atas segala rahmatnya
2. Kedua Orangtua penulis, ibu Enong Nurbaeni dan bapak Suwardi, adik
dan serta keluarga penulis yang selalu mendo’akan dan memberikan
dukungan semangat bagi penulis,
3. Bapak Drs. Agus Salim selaku dekan Fakultas Sains dan Teknologi
UIN Syarif Hidayatullah Jakarta
4. Bapak Arif Tjahyono selaku ketua prodi fisika dan ibu Tati Zera selaku
sekertaris prodi sekaligus pembimbing dalam menyelesaikan Laporan
Tugas Akhir ini,
ix
5. Bapak Titi Anggono selaku pembimbing selama penelitian yang selalu
sabar pada penulis,
6. Siti Rohmah, Heva Nurhayani, Ari Setyani, Safitry Ramandany, Arin
Naripa, dan Sendiko Janu Winarno yang merupakan sahabat-sahabat
penulis,
7. Teman-teman Fisika UIN 2013 atas dukungan dan do’anya.
Penulis berharap semoga tugas akhir ini dapat berguna bagi penulis pada
khususnya dan bagi pembaca pada umumnya. Penulis menyadari bahwa masih
banyak kekurangan dan kesalahan dalam penulisan laporan ini sehingga besar
harapan penulis untuk menerima saran dan kritik yang membangun.
Wassalamu’alaikum wr.wb
Jakarta, April 2018
Penulis
x
DAFTAR ISI
HALAMAN JUDUL …………………………………………………….……. ii
LEMBAR PENGESAHAN……………………………………….………….. iii
PENGESAHAN UJIAN………………………………………………….…… iv
LEMBAR PERNYATAAN………………………………………………….... v
ABSTRAK………………………………………………………..................... vi
ABSTRACK……………………………………………………..…………………..… vii
KATA PENGANTAR…………………………………………..……...….... viii
DAFTAR ISI……………………………………………………………..……. x
DAFTAR GAMBAR……………………………....………………...……… xiii
DAFTAR TABEL………………………...…………….…………………… xvi
BAB I PENDAHULUAN
1.1. Latar Belakang…………………………………..…………....… 1
1.2. Perumusan Masalah……………………………………..…...…. 6
1.3. Batasan Masalah……………………………………………....... 6
1.4. Tujuan Penelitian…………………………………………..…… 6
1.5. Manfaat Penelitian………………………………..…………..… 7
1.6. Sistematika Penulisan………………………………….………. 7
BAB II DASAR TEORI
2.1. Seismik Refleksi……………………..……………………...….. 9
2.2. Jenis-jenis Gelombang……………………..………..…..…….. 10
xi
2.3. Ray Theory……………………………………….……..…..…. 16
2.4. Tahap Metode Seismik…………………...…….……….....…... 18
2.5. Pengolahan Data Seismik……………………………………… 19
2.5.1 Read Data…………………………………..………….……. 20
2.5.2 Filtering…………………………………………......….…… 20
2.5.3 Editing……………………………………………………..… 21
2.5.4 Preprocessing………………………………………….....… 22
2.5.5 Velocity Analysis……………………………..…………….. 22
2.5.6 Stacking……………………………………………..……….. 24
2.5.7 Migrasi……………………………………………………..... 24
2.6. Gaussian Beam…………………………………..…...………. 24
2.6.1. Gaussian Beam Sintetik………………….…………….. 25
2.6.2. Gaussian Beam Paraxial…………………………...…. 26
2.6.3. Aplikasi Metode Gaussian Beam………...…………… 27
2.7. Ray Tracing……………..……………………..……...……... 29
BAB III METODOLOGI PENELITIAN
3.1. Waktu dan Tempat Penelitian……….…………………….…… 31
3.2. Peralatan dan Data Menunjang…………….…………….…….. 31
3.3. Prosedur Pengolahan Data……………………….……….….… 32
3.4. Tahapan Pengolahan Data……………………………….…..… 32
BAB IV HASIL DAN PEMBAHASAN
4.1. Model 1 dan Model Sebenarnya…………………..…...……..... 36
4.1.1 Hasil Model yang dibuat secara Manua.………. 36
xii
4.1.2 Model Sebenarnya..………………….....……… 37
4.2. Ray Path dan Hasil Proses Akuisisi Seismik.……………..…… 38
4.3. Hasil Proses Sorting Seismik…………………….……………. 53
4.4. Hasil Proses NMO…………………………………..……….… 60
4.5. Hasil Proses Brute Stack Model 1……………………………... 61
BAB V PENUTUP
5.1. Kesimpulan…………………………………………….……..... 64
5.2. Saran………………………………………………………….... 65
DAFTAR PUSTAKA…………………………………………….………...… 66
LAMPIRAN…………………………………………………………….…..… 68
xiii
DAFTAR GAMBAR
Gambar 1.1. Lempeng Tektonik………………………………….………….… 4
Gambar 2.1. Skema Raypath………………………………….......…........…..……... 9
Gambar 2.2. Gelombang P…………………………………...…….......…....… 11
Gambar 2.3. Gelombang S………………………………….…….…...…......... 11
Gambar 2.4. Gelombang Reyleigh………………………….….…………….... 12
Gambar 2.5. Gelombang Love…………………….……………...................… 13
Gambar 2.6. Gelombang P yang melewati suatu medium……….……….…… 14
Gambar 2.7. Prinsip Hyugens……………………………...……..…….…....... 15
Gambar 2.8. Model Jejak Gelombang pada medium non homogen…............... 16
Gambar 2.9. Penjalarn berkas Gauss ……………………………….................… 20
Gambar 2.10. Diagram alir seismik refleksi ………………....….................…...... 21
Gambar 2.11. Filter frekuensi …………………………………….…........…….. 23
Gambar 2.12 Proses stacking. ……………………………………………...……..…. 24
Gambar 3.1 Peta lokasi eksperimen. (Kopp et. al.) ……………………....………..……..31
Gambar 3.2 Tampilan Software Seismik Unix…………………………..…........…….…. 32
Gambar 3.3 Diagram alir penelitian……………..……………...……..….…….. 33
Gambar 3.4 Penampang seismik setelah koreksi NMO……………………………..…..… 35
Gambar 4.1 Model Sebenarnya.…………..…… ………………….……………. 36
Gambar 4.2 Tampilan model dengan metode triangulasi.………………………… 37
xiv
Gambar 4.3. Shot gether from Model 1 shot 50………………………………….... 39
Gambar 4.4. Ray path shot 50……………………................................................ 40
Gambar 4.5 Shot gether from Model 1 shot 100…………………...…….……..… 41
Gambar 4.6. Ray path shot 100……………………………………………………... 41
Gambar 4.7. Shot gether from Model 1 shot 150…………………..……….…….. 41
Gambar 4.8. Ray path shot 150………………………………………….…..………. 42
Gambar 4.9 Shot gether from Model 1 shot 200……………………..……….…… 43
Gambar 4.10. Ray path shot 200……………………………………….......……….. 43
Gambar 4.11. Shot gether from Model 1 shot 250………….………….…..……… 44
Gambar 4.12 Ray path shot 250…………………………..………………………... 44
Gambar 4.13. Shot gether from Model 1 shot 300………………………….…….. 45
Gambar 4.14. Ray path shot 300……………………………………................…… 45
Gambar 4.15. Shot gether from Model 1 shot 350……………………….…….….. 46
Gambar 4.16. Ray path shot 350…………………………………………………..… 46
Gambar 4.17. Shot gether from Model 1 shot 400…………………….…………... 47
Gambar 4.18. Ray path shot 400………………………………………..…………… 47
Gambar 4.19. Shot gether from Model 1 shot 450……………………..………….. 48
Gambar 4.20. Ray path shot 450………………………………………...…..…….… 48
Gambar 4.21. Shot gether from Model 1 shot 500………………………..……….. 49
Gambar 4.22. Ray path shot 500………………………….…………….…………… 49
Gambar 4.23 Shot gether from Model 1 shot 550…………………...….…….... 50
xv
Gambar 4.24. Ray path shot 550…………………............................................... 51
Gambar 4.23 Shot gether from Model 1 shot 600……………………………...... 51
Gambar 4.24. Ray path shot 600…………………............................................... 53
Gambar 4.27 Sebelum disorting shot 100……………………………….…… 52
Gambar 4.28. Sebelum disorting shot 200……………………….………..….. 54
Gambar 4.29. Sebelum disorting shot 300……………………………….…… 54
Gambar 4.30. Sebelum disorting shot 400………………….…………….…... 55
Gambar 4.31. Sebelum disorting shot 500………………………………….… 55
Gambar 4.32. Sebelum disorting shot 600……………………..……............... 56
Gambar 4.33. Setelah disorting shot 100…………………………....……..... .56
Gambar 4.34. Setelah disorting shot 200………………………………...….. . 57
Gambar 4.35. Setelah disorting shot 300……………………..………….…… 57
Gambar 4.36. Setelah disorting shot 500……………………………….…....... 58
Gambar 4.37 Setelah disorting shot 600…………………………..…...……... 58
Gambar 4.38 Setelah disorting shot 600…………………...…………...…….. 59
Gambar 4.39. Penampang Seismik Koreksi NMO…………………………...……… 61
Gambar 4.40. Hasil brute stack………………………………………..........…. 62
xvi
DAFTAR TABEL
Table 1. Nilai cdp dari sx dan gx …………………………………………….. 59
Table 2. Nilai Koreksi NMO ……………………………..…..………………. 60
1
BAB I
PENDAHULUAN
1.1. Latar Belakang
Ilmu geofisika atau kebumian mempelajari struktur lapisan di dalam
permukaan bumi. Ilmu ini sangat penting untuk kehidupan manusia karena bumi
adalah tempat dimana manusia tinggal. Selain untuk migitasi bencana ilmu
kebumian juga sangat dibutuhkan dalam eksplorasi hasil bumi yang nantinya bisa
sangat bermanfaat bagi kehidupan manusia. Terkait dengan lapisan bumi, terdapat
firman Allah SWT dalam surah At-Talaq ayat 12 yang dapat ditadaburi:
Artinya
“Allah-lah yang menciptakan tujuh langit dan seperti itu pula bumi. Perintah
Allah berlaku padanya, agar kamu mengetahui bahwasannya Allah Maha Kuasa
atas segala sesuatu, dan sesungguhnya Allah ilmu-Nya benar-benar meliputi
sesuati”. Qs. At-Talaq [65] : 12.
Surat At-Thalaq [65] ayat 12 memastikan bahwa bumi menyerupai langit.
Bila jumlah tingkatan langit ada tujuh, maka begitu pula dengan jumlah tingkatan
bumi juga ada tujuh. Dalam ayat tersebut bahwasannya langit berlapis-lapis
2
begitu pula dengan bumi. Bumi secara umum terdiri dari beberapa lapisan yaitu
lapisan paling atas disebut litosfer atau crust, lapisan bawahnya disebut astenosfer
atau mantel dan paling bawah disebut inti bumi.
Salah satu kondisi perlapisan bumi yang menarik di Indonesia ada di Selat
Sunda. Selat Sunda merupakan selat yang menghubungkan pulau Jawa dan
Sumatra di Indonesia, serta menghubungkan laut jawa dengan Samudra Hindia.
Pada titik tersempit, lebar selat sunda hanya sekitar 30 km. beberapa pulau kecil
terletak di selat ini. Selat Sunda terletak di antara pulau-pulau di Jawa dan
Sumatra dan memisahkan subduksi hampir ortogonal di sebelah selatan Jawa dan
subduksi miring di bawah Sumatra. Busur sunda Indonesia adalah batas
konvergen klasik yang bertindak sebagai contoh untuk konsep tentang mekanisme
pertambahan sedimen dan evolusi [Hamilton, 1979; Karig et al., 1980; Huchon
dan Le Pichon, 1984; Mc Caffrey, 1992; Izart et al., 1994; Malod dan Kemal,
1996; Samuel dan Harbury, 1996]. Beberapa parameter geologis, termasuk
kelengkungan parit dan usia yang disubkontrakan, berubah secara signifikan
sepanjang batas tertentu, sehingga secara penempatan diberbagai pengaturan
tektonik. Busur sunda membentuk perbatasan selatan Kepulauan Indonesia,
dimana Indo-Lempeng Australia berada dibawah Eurasia. Kepulauan Indonesia
terletak antara 3 lempeng, yaitu lempeng Eurasia, lempeng Indo-Australia, dan
lempeng Pasifik. Terdapat interaksi antara lempeng Eurasia dan lempeng Indo-
Australia di selatan jawa. Lempeng Indo-Australia bergerak relatif ke arah utara
dengan kecepatan mencapai 7cm/tahun sedangkan lempeng Eurasia relatif
bergerak ke arah tenggara dengan kecepatan 0,4 cm/tahun. Interaksi ini
3
menghasilkan pola penunjaman atau subduksi. Interaksi kedua lempeng ini
menyebabkan sering terjadinya gempa bumi terutama pada zona subduksi.
Sepanjang busur, system tabrakan berubah dari benua Samudera di Bali dan
Sumatra melalui transisi di Jawa ke intra-samudera di Bali dan Flores [Hamilton,
1988]. Meskipun sejarah panjang ilmiah menelusuri di sepanjang selat sunda,
hanya beberapa data terbatas yang tidak aktif di Jawa. Untuk itu, Investigasi Geo-
ilmiah sepanjang zona konvergensi aktif antara Eurasia dan Indo-timur. Telah
dilakukan untuk menyelidiki struktur kerak dan batas lempeng di luar Jawa,
menggunakan R/V Sonneduring November 1998 hingga Januari 1999,
Multichannel Seismic Reflection (MSC) dan data sudut lebar refraksi yang
dikumpulkan di zona subduksi Sunda dan bawah domain. Dalam penelitian ini,
peneliti melaporkan pada MSC/wide-angle bertepatan profil seismik dan dua garis
batas dari Jawa. Data ini memungkinkan kita untuk melacak lempengan yang
turun dari parit ke kedalaman 30 km dan untuk memperoleh model kedalaman
kecepatan diseluruh kompleks subduksi. Selain itu, struktur batas Jawa dilakukan
sangat rinci. Atas dasar ini diperoleh data seismic dan interpretasi model, kami
membahas struktur kerak zona tabrakan dan pemodelan gravitasi saat ini.
Pemodelan gelombang seismik terdiri dari dua macam yaitu pemodelan
secara fisik dan numerik. Dengan melakukan pemodelan gelombang seismik
secara numerik seseorang dapat mengetahui dan memahami bagaimana
gelombang seismik tersebut menjalar melalui model geologi yang kompleks.
Sedangkan sintetik seismogram dapat dihasilkan sebagai produk samping dari
4
pemodelan seismik tersebut yang nantinya dapat memberi gambaran mengenai
struktur bawah permukaan tersebut.
Pemodelan seismik refleksi ini memiliki banyak sekali manfaat
diantaranya pada tahapan akuisisi kita dapat menentukan parameter akuisisi
terbaik sehingga mendapat hasil rekaman data seismik yang baik. Pada tahap
pemprosesan, pemodelan gelombang seismik juga dapat digunakan untuk
membuat data seismic sintetik dengan model geologi yang kita inginkan.
Gambar 1.1. Kondisi tektonik di kepulauan Indonesia.
Gambar 1.1 menunjukan kondisi tektonik kepulauan Indonesia. Garis
merah, jingga dan hijau menunjukan batas-batas lempeng tektonik. Garis merah
menunjukan pemekaran lantai samudra. Garis jingga menunjukan pensesaran
relative mendatar. Sedangkan garis hijau menunjukan tumbukan/penunjam antar
lempeng tektonik.
5
Daerah penelitian terletak di bagian barat Jawa di seberang zona tubrukan sunda
(Gambar 2). Batas ini berada di zona subduksi, menampilkan tonjolan luar dan
parit yang dalam. Ini terjadi karena pertambahan prisma akresi besar yang terdiri
dari irisan frontal (Domain akresi aktif) dan luar (fosil akresi domain), yang
dipisahkan oleh lereng parit. Sebuah cekungan muka busur ditemukan berdekatan
dengan busur vulkanik lebih jauh di pedalaman. Wilayah ini dari subduksi Indo-
Australia / Eurasia system telah aktif sejak oligosen dan berevolusi setelah
tabrakan Eosen akhir India dengan Asia [Hamilton, 1988]. Tabrakan ini
menghasilkan 10° rotasi searah jarum jam di Asia Tenggara disertai dengan
perluasan dan pembentukan cekungan di wilayah Indonesia [Rangin et al., 1990;
Daly et al., 1991]. Selat sunda juga tampaknya menjadi zona transisi di morfologi
domain bawah [Malod et al., 1995]. Kawasan ini sangat termasuk area zona
subduksi yang tingkat kegempaannya tinggi. Penelitian ini sudah pernah
dilakukan dengan data yang sama sehingga menghasilkan model bawah
permukaan geologi. Penelitian ini menggunakan software seismic unix dengan
metode Gaussian beam.
Pada bidang seismik eksplorasi, dikenal tahapan-tahapan yang harus
dilakukan yaitu: akuisisi data, pengolahan data, dan interpretasi. Pemodelan
gelombang seismik atau seismic modelling. Telah banyak dilakukan oleh ahli
geofisika untuk merekontruksi penjalaran gelombang seismik yang melewati
model geologi tertentu. Salah satu metode geofisika yang dapat digunakan untuk
pemodelan seismik refleksi adalah metode Gaussian beam.
6
1.2 Perumusan Masalah
Berdasarkan latar belakang masalah di atas dapat dirumuskan
permasalahan sebagai berikut:
1. Pembuatan model untuk seismik refleksi daerah selat sunda
2. Analisa model seismik refleksi dengan metode Gaussian beam pada daerah
tersebut.
1.3 Batasan Masalah
Dalam memodelkan lapisan-lapisan litosfer di selat sunda, penelitian ini
dilakukan dengan menerapkan batasan-batasan sebagai berikut:
1. Analisa seismik menggunakan Gaussian beam.
2. Pengolahan data dilakukan dengan menggunakan aplikasi Seismik Unix.
3. Akuisisi lebih ditekankan pada bidang seismik modelling.
4. Pemetaan dilakukan di zona subduksi.
1.4 Tujuan Penelitian
Berdasarkan latar belakang, rumusan, dan batasan masalah maka tujuan
yang ingin diperoleh dalam penelitian ini adalah:
1. Menghasilkan model data untuk seismik refleksi.
2. Mempertajam efek dari batas permukaan terhadap pemantulan gelombang
seismik.
3. Membandingkan hasil pemodelan dengan model yang sebenarnya.
7
4. Mengetahui karakteristik gelombang seismik terhadap sudut datang.
1.5 Manfaat Penelitian
Manfaat yang diharapkan dari penelitian ini adalah untuk mmemperoleh
informasi mengenai gambaran pada bawah permukaan yang berada di zona
subduksi. Sehingga dapat menjadi acuan untuk penelitian-penelitian seismik
refleksi 2D di daerah subduksi yang rawan gempa.
1.6 Sistematika Penulisan
Sistematika penulisan mengacu pada buku pedoman akademik yang
diterbitkan oleh UIN Syarif Hidayatullah Jakarta yang pada masing-masing bab
adalah sebagai berikut:
BAB I : Pendahuluan
Bab ini mencakup latar belakang, perumusan masalah,
batasan masalah, tujuan penelitian, manfaat penelitian, dan
sistematika penulisan.
BAB II : Tinjauan Pustaka
Bab ini membahas tentang landasan teori kajian-kajian
yang mendukung penelitian menyangkut seismik refleksi,
gelombang seismik, dan metode Gaussian beam.
BAB III : Metode Penelitian
8
Bab ini memaparkan tentang gambaran data, peralatan
pendukung pengolahan data, metoda dan prosedur kerja
dalam melaksanakan seluruh rangkaian penelitian.
BAB IV : Hasil dan Pembahasan
Bab ini membahas Hasil Pembuatan Model, Akuisisi,
Sorting, Koreksi NMO dan Brutestack model yang
diperoleh dari penelitian.
BAB V : Kesimpulan dan Saran
Bab ini berisikan tentang kesimpulan yang diperoleh dari
penelitian dan memberi saran untuk penelitian yang lebih
lanjut.
9
BAB II
DASAR TEORI
2.1 Seismik Refleksi
Metode seismik refleksi didasarkan pada skema raypath acquisition
perambatan gelombang seismik dari sumber (source) getar di permukaan bumi
yang dirambatkan melewati lapisan-lapisan bumi kemudian dipantulkan kembali
menuju permukaan bumi yang diteriima kembali oleh receiver (Geophone) di
permukaan bumi. Gelombang akan menjalar dari suatu sumber getar ke segala
arah dengan sumber getar sebagai pusat, sehingga terbentuk muka gelombang
(wave front) berbentuk bola. Arah rambat gelombang digambarkan sebagai
lintasan sinar yang tegak lurus terhadap muka gelombang.
Gambar 2.1 Skema Acquisition.
Jika ditinjau penjalaran gelombang dalam tiga dimensi, maka secara
umum akan dijumpai proses yang begitu kompleks, karena dengan adanya
refleksi, refraksi, absorpsi, hamburan radiasi, dll. Secara sederhana penjalaran
gelombang di bawah permukaan bisa digambarkan melalui komponen utama yaitu
muka gelombang (wave front) dan berkas sinar (raypath).
10
Muka gelombang adalah geometri dari suatu gangguan seismik, yang
digambarkan sebagai bentuk lingkaran dalam penampang 2D atau bentuk bola
dalam penampang 3D dan mempunyai jarak tertentu dari suatu sumber energi.
Sedangkan berkas sinar menggambarkan arah penjalaran gelombang dan
mempunyai geometri yang tegak lurus terhadap muka gelombang.
2.2 Jenis – Jenis Gelombang Seismik
Gelombang seismik adalah rambatan energy yang disebabkan karena
adanya gangguan di dalam kerak bumi, misalnya adanya patahan atau adanya
ledakan. Energi ini akan merambat ke seluruh bagian bumi dan dapat terekam
oleh seismometer. Gelombang seismik disebut juga gelombang elastik. Umumnya
gelombang seismik dibedakan menjadi 2 tipe, yaitu:
1. Gelombang Badan (Body Wave)
Gelombang badan adalah gelombang yang menjalar dalam media elastik
dan arah perambatannya keseluruh bagian di dalam bumi. Berdasarkan gerak
partikel pada media dan arah penjalarannya gelombang dapat dibedakan
menjadi gelombang P dan gelombang S. Gelombang P disebut dengan
gelombang kompresi atau gelombang longitudinal. Gelombang ini memiliki
kecepatan rambat paling besar dibandingkan dengan gelombang seismik yang
lain, dapat merambat melalui medium padat, cair dan gas. Persamaan dari
kecepatan gelombang P adalah sebagai berikut :
(2.1)
11
Keterangan :
𝛌 = konstanta lame
𝛍 = rigiditas
ρ = densitas
Gambar 2.2. Gelombang P (Elnashai dan Sarno, 2008)
Gelombang S disebut juga gelombang shear atau gelombang transversal.
Gelombang ini memiliki cepat rambat yang lebih lambat bila dibandingkan
dengan gelombang P dan hanya dapat merambat pada medium padat saja.
Gelombang S tegak lurus terhadap arah rambatnya. Persamaan dari kecepatan
Gelombang S (Vs) adalah sebagai berikut :
(2.2)
Gambar 2.3. Gelombang S (Elnashai dan Sarno, 2008)
12
2. Gelombang Permukaan
Gelombang permukaan merupakan salah satu gelombang seismik
selain gelombang badan. Gelombang ini ada pada batas permukaan medium.
Berdasarkan pada sifat gerakan partikel media elastik, gelombang permukaan
merupakan gelombang yang kompleks dengan frekuensi yang rendah dan
amplitude yang besar, yang menjalar akibat adanya efek free survce dimana
terdapat perbedaan sifat elastik (Susilawati, 2008). Jenis dari gelombang
permukaan ada dua yaitu gelombang Reyleigh dan gelombang Love.
Gelombang Reyleigh merupakan gelombang permukaan yang Orbit
gerakannya elips tegak lurus dengan permukaan dan arah penjalarannya.
Gelombang jenis ini adalah gelombang permukaan yang terjadi akibat adanya
interferensi antara gelombang tekan dengan gelombang geser secara
konstruktif.
Persamaan dari kecepatan gelombang Reyleigh (Vr) adalah sebagai berikut :
Vr = 0.92 (2.3)
Gambar 2.4. Gelombang Reyleigh (Elnashai dan Sarno, 2008)
13
Gelombang Love merupakan gelombang permukaan yang menjalar dalam
bentuk gelombang transversal yang merupakan gelombang S horizontal yang
penjalarannya parallel dengan permukaannya (Gadallah dan Fisher, 2009).
Gambar 2.5. Gelombang Love (Elnashai dan Sarno, 2008)
Perambatan gelombang pada medium bawah permukaan akan mengikuti 3 prinsip
fisika sebagai berikut:
1. Hukum Snellius
Perambatan gelombang seismik dari satu medium ke medium lain yang
mempunyai sifat fisik yang berbeda seperti kecepatan dan densitas akan
mengalami perubahan arah ketika melewati bidang batas antar medium.
Suatu gelombang yang datang pada bidang batas dua media yang sifat
fisiknya berbeda akan dibiaskan jika sudut datang lebih kecil atau sama
dengan sudut kritisnya dan akan dipantulkan jika sudut datang lebih besar
dari sudut kritis. Sudut kritis adalah sudut datang yang menyebabkan
gelombang dibiaskan 90⁰. Jika suatu berkas gelombang P yang datang
mengenai permukaan bidang batas antara dua medium yang berbeda, maka
sebagian energi gelombang tersebut akan dipantulakn sebagai gelombang P
14
dan gelombang S, dan sebagian lagi akan dibiaskan sebagai gelombang P dan
gelombang S, seperti yang diilustrasikan pada gambar bibawah ini:
Lintasan gelombang tersebut mengikuti hukum Snell, yaitu :
Gambar 2.6 Gelombang P yang melewati suatu medium (Jan van der Kruk,2005)
2. Prinsip Hyugens
Huygens mengatakan bahwa gelombang menyebar dari sebuah titik
sumber gelombang ke segala arah dengan bentuk bola. Prinsip Huygens
mengatakan bahwa setiap titik-titik penganggu yang berada didepan muka
gelombang utama akan menjadi sumber bagi terbentuknya gelombang baru.
Jumlah energi total dari gelombang baru tersebut sama dengan energi utama.
Pada eksplorasi seismik titik-titik di atas dapat berupa patahan,
rekahan,pembajian, antiklin, dll. Sedangkan gelombang baru tersebut disebut
sebagai gelombang difraksi.
15
Gambar 2.7. Prinsip Hyugen
3. Prinsip Fermat
Prinsip Fermat menyatakan bahwa gelombang yang menjalar dari satu
titik ke titik yang lain akan memilih lintasan dengan waktu tempuh tercepat.
Prinsip Fermat dapat diaplikasikan untuk menentukan lintasan sinar dari satu
titik ke titik yang lainnya yaitu lintasan yang waktu tempuhnya bernilai
minimum. Dengan diketahuinya lintasan dengan waktu tempuh minimum
maka dapat dilakukan penelusuran jejak sinar yang telah merambat di dalam
medium. Penelusuran jejak sinar seismik ini akan sangat membantu dalam
menentukan posisi reflektor di bawah permukaan. Jejak sinar seismik yang
tercepat ini tidaklah selalu berbentuk garis lurus.
Gambar 2.8. Model Jejak Gelombang pada medium non-homogen
16
2.3 Ray Theory
Ray theory-Teori sinar merupakan pendekatan frekuensi tinggi.
Kebanyakan dalam riset yang diamati adalah waktu tiba-waktu penjalaran-waktu.
Ray theory adalah adalah pendekatan alternative dimana titik pada muka
gelombang dilacak pada medan gelombang. Ray theory ini secara luas digunakan
karena kesederhanaan, kecepatan dan penerapan untuk berbagai masalah. Teori
ray benar-benar berlaku untuk media yang memiliki skala panjang variasi dimana
𝜆 dan 𝜇 jauh lebih besar dari pada panjang gelombang seismik (asumsi frekuensi
tinggi). Pada frekuensi rendah, difraksi dan hamburan bisa jadi signifikan, dan
teori sinar umumnya tidak berlaku.
Teori sinar merupakan bagian integral dari banyak seismologis teknik,
termasuk tomografi gelombang badan, migrasi data refleksi dan relokasi gempa.
Proses pelacakan evolusi kinematis seismik energy juga membawa serta
kemungkinan komputasi lainnya. Jumlah gelombang yang terkait seperti waktu
tempuh, amplituso, atenuasi, atau bahkan bentuk gelombang frekuensi tinggi,
yang mana kemudian bisa dibandingkan dengan pengamatan.
Prinsip fermat menyatakan bahwa jalur sinar diantara dua titik P dan Q
adalah jalur waktu stasioner.
(2.5)
Untuk membuktikan prinsip fermat, kita perlu menunjukan bahwa ketika
jalur ray terganggu, efek pada waktu tempuh adalah mengganggu waktu
perjalanan sebagai berikut :
(2.6)
17
Istilah pertama integran pada RHS adalah konstribusi yang disebabkan
oleh perubahan kecepatan. Istilah kedua adalah konstribusi yang disebabkan oleh
perubahan panjangnnya jalur. Jika kita pertama kali mempertimbangka perubahan
panjang jalur, rumus
Inti dari persamaan sebelumnya adalah nol oleh persamaan gelombang.
Oleh karena itu, kami telah menunjukan bahwa dengan mengabaikan urutan yang
lebih tinggi. Istilah perturbasi perjalanan pertama karena pertubrasi dijalur sinar
adalah nol, dan sudah dibuktikan.
Hukum snell, kita bisa menggunakan prinsip fermat untuk mendapatkan
hukum snell, yang mana menggambarkan pembiasan jalur sinar pada sebuah
antarmuka antara media dengan gelombang yang berbeda.
Sekarang kita dapat menuliskan hukum snell dari :
(2.7)
Dengan menggabungkan hukum snell dan persamaan sinar kinematik
kemungkinan untuk melacak sinar dihadapan 3-D lateral berbagai media yang
mengandung batasan internal.
2.4 Tahapan Metode Seismik
Umumnya metode seismik refleksi terbagi atas 3 tahapan utama, yaitu:
1. Akuisisi Data Seismik
Kegiatan yang berkaitan dengan pengumpulan data, sejak survey
pendahuluan sampai survey detail.
2. Pengolahan Data Seismik
18
Kegiatan untuk mengolah data rekaman di lapangan (raw data) dan
diubah kebentuk penampang seismic migrasi. Secara global, proses
pengolahan data seismic dibagi menjadi beberapa bagian, yaitu :
a. Preprocessing
Tahap awal pengolahan data seismic yang bertujuan untuk
merekonduksi sinyal gelombang seismic yang terekam. Terdiri
dari Demultiplek, True Amplitude Recorvery (TAR), Editing,
Dekonvolusi, Filtering, dan Koreksi Statik.
b. Processing/analyzing
Tahan utama pengolahan data seismic yang bertujuan untuk
menganalisis kecepatan gelombang yang melewati suatu
reflector. Kecepatan tersebut dianalisis dengan cara
memunculkan spectrum amplitude hasil NMO dan stacking.
Kecepatan yang tepat akan menghasilkan penampang 18eismic
yang tepat.
c. Postprocessing
Tahap akhir pengolahan data seismic yang terdiri dari Koreksi
Residual Statik dan migrasi.
3. Interpretasi Data Seismik
Kegiatan yang dimulai dengan penelusuran horizon, pembacaan
waktu, dan plotting pada penampang seismic yang hasilnya
disajikan atau dipetakan pada dasar yang berguna untuk
mengetahui struktur atau model geologi bawah permukaan.
19
2.5 Pengolahan Data Seismik
Tujuan dari pengolahan data seismi adalah mengubah (memproses) data
seismkc lapangan menjadi penampang seisnik. Data seismik lapangn adalah data
mentah yang masih dipengaruhi oleh banyak faktor yang tidak mencerminkan
kondisi bawah permukaan. Berikut adalah urutan dalam megolah data seismic
laut.
Gambar 2.9. Diagram alir seismik refleksi
2.5.1 Read Data
Read data yang digunakan adalah data mentah lapangan/raw data
yang masih berupa format SEG (SEG – A, SEG – B, SEG – C, SEG – D,
SEG – Y).
2.5.2 Filtering
Tujuan dari filtering frekuensi adalah untuk menghilangkan komponen
frekuensi yang mengganggu pada data seismic dan meloloskan data yang
20
diinginkan. Ada 3 macam filter frekuensi, yaitu: Filter low pass,filter high
pass,filter band pass.
Gambar 2.10. Filter frekuensi
Band-pass filtering paling sering digunakan, karena jejak seismic biasanya
berisi beberapa frekuensi rendah noise, seperti ground roll, dan beberapa
frekuensi tinggi ambient noise. Energi seismic refleksi biasanya digunakan
pada bandwidth sekitar 10 sampai 70Hz, dengan frekuensi dominan sekitar
30 Hz. Band-pass filtering dilakukan pada berbagai tahap dalam
pengolahan data. Jika perlu dapat dilakukan sebelum dekonvolusi untuk
menekan sisa energy groundroll dan frekuensi tinggi ambient noise yang
tidak akan mencemari sinyal autokorelasi.
2.5.3 Editing
Editing dan multing adalah proses untuk membuang sinyal-sinyal
gelombang langsung dan gelombang refraksi.
21
2.5.4 Preprocessing
Preprocessing terdiri dari TAR (True Amplitude Rrecovery) dan
dekonvolusi.
a. TAR
Intensitas gelombang atau energy gelombang seismic pada saat
menjalar melalui medium bawah permukaan akan mengalami
penurunan energy akibat adanya efek penyebaran (spherical
divergence) dan proses penyerapan energy oleh batuan, sehingga
amplitude akan melemah. True Amplitude Recorvery atau sering
disebut gain adalah proses penguatan amplitude, sehingga setiap
titik seolah – olah datang sejumlah energy yang sama.
b. Dekonvolusi
Dekonvolusi pada dasarnya berfungsi membentuk sinyal. Ada 2
jenis dekonvolusi, yaitu: spiking deconvolution dan predictive
deconvolution.
2.5.5 Velocity Analysis
Velocity Analysis adalah proses pemilihan kecepatan yang sesuai
(terbaik) yang akan digunakan untuk pemrosesan selanjutnya. Proses ini
sangat penting dilakukan dan merupakan salah satu quality control hasil
processing akhir, dan biasanya dilakukan bersama dengan stacking
velocity.
2.5.6 Stacking
22
Stacking adalah penggambungan dua data atau lebih trace menjadi
satu trace dalam satu gather. Proses stacking akan menghilangkan noise
yang bersifat random. Stacking dapat dilakukan berdasarkan common
depth point (CDP), common offset (CP), common source point (CSP),
maupun common receiver point (CRP) berdasarkan tujuan dari stack itu
sendiri. Biasanya proses stack dilakukan berdasarkan CDP nya.
Gambar 2.11. Proses stacking.
Tujuan dari stack ini adalah mempertinggi signal to noise ratio
(S/N). proses ini dilakukan berdasarkan CDP yaitu trace-trace yang
tergabung pada satu CDP dan telah dikoreksi NMO kemudian
dijumlahkan untuk mendapat satu trace yang tajam dan bebas noise.
2.5.7 Migrasi
Dalam pengolahan data seismik, migrasi adalah proses untuk
memetakan penampang lain dimana even-even seismic semu pada
reflector miring dikembalikan pada posisi dan waktu yang tepat. Hasil
23
proses migrasi mampu menghilangkan efek-efek sinyal terdifraksi
sehingga meneliminasi gambaran bawah permukaan secara jelas.
2.6 Gaussian Beam
Metode Gaussian Beam adalah metode analisis untuk perhitungan medan
gelombang dengan media inhomogen yang bervariasi, dan diusulkan oleh Popov
(1981, 1982) berdasarkan karya Babich dan Pankratova (1973) sebelumnya.
Metode ini pertama kali diterapkan oleh Popov et al. (1980), Katchalov dan
Popov (1981) dan Cerveny et al. (1982) untuk menggambarkan medan gelombang
seismik frekuensi tinggi oleh Gaussian beam paraxial. Kelebihan metode ini
adalah bahwa Gaussian beam individu tidak memiliki singularitas baik pada
kaustik dalam domain spasial atau pada semu-kaustik dalam domain wavenumber.
Meskipun kaustik dan semu-kaustik umumnya berada pada lokasi yang berbeda,
seperti metode maslov yang mengharuskan untuk dipisahkan dengan baik.
Kurangnya singularitas individu pada balok membuat penjumlahan Gaussian
beam sering terjadi dimana-mana. Keuntungan lain dari metode Gaussian beam
adalah secara alami metode ini mengenalkan efek pemulusan, karena itu tidak
sensitive terhadap parameterisasi model sebagai metode ray. Akhirnya, metode
Gaussian beam tidak memerlukan pelacakan sinar dua titik, seperti metode ray.
24
Gambar 2.12 Penjalarn berkas Gauss
Gambaran umum metode gausian beam pertama kali diberikan, termasuk
deskripsi gaussian beam paraxial, superposisi Gaussian beam untuk kontruksi
balok medan gelombang yang lebih umum, dan pemilihan parameter balok.
Selanjutnya beberapa aplikasi metode ini disajikan. Akhirnya beberapa ekstensi
metode yang telah diusulkan dijelaskan.
2.6.1 Gaussian Beam Sintetik
Domain waktu yang setara dengan balok gauss adalah gelombang paket ;
lihat Babich dan Ulin (1981 b), Cervenry (1983). Gelombang paket menyebar
disepanjang sinar dan saling terikat. Jika fungsi sumber waktu diberikan sinyal
gauss maka,
(2.7)
Dimana fm, t₀, 𝛾, v adalah nilai parameter yang sebenarnya, gelombang paket
memiliki gauss baik dalam ruang dan waktu. Paket ini kemudian disebut Gaussian
paket atau Gaussian paket sampul. Begitu juga, jika fungsi sumber waktu adalah
25
fungsi dirac delta, gelombang paket disebut juga paket delta. Untuk melihat lebih
jelas gelombang paket (Cerveny 1983, 1985 b).
Seperti sinar sintetik seismogram, balok Gaussian sintetik seismogram dapat
dievaluasi dengan tiga pendekatan :
a. Penjumlahan langsung gelombang paket
b. Pendekatan frekuensi-domain
c. Pendekatan konvolusi
Pendekatan pertama, berdasarkan penjumlahan dari gelombang paket,
penjumlahan kedua harus dilakukan: penjumlahan pertama adalah gelombang
dasar diatas dan kedua gelombang paket diatas untuk membentuk gelombang
dasar. Gelombang paket menyebar sepanjang sinar yang berada disekitar
penerima untuk perlu dipertimbangkan. Gelombang paket yang menyebar jauh
dari sinar tidak perlu dipertimbangkan. Namun jumlah gelombang paket dalam
pendekatan balok gauss lebih banyak dari jumlah yang di hasilkan sesismogram
dalam sinar sintetik seismogram. Untuk alasan ini, pendekatan pertama biasanya
memakan waktu dari pendekatan frekuensi domain, dimana kita dapat memulai
lagi dengan cepat menggunakan metode untuk mengevaluasi hasil frekuensi (lihat,
Cervenry 1985 a). Pendekatan konvolusi, dilengkapi dengan beberapa cara
penghalusan, yang sangat berguna dan efisien dalam kasus penjumlahan dari
perkiraan sinar paraxial, dengan waktu tempuh sebenarnya ( lihat, Chapman,
1985). Tampaknya pendekatan ini tidak efisien jika berada dalam pendekatan
balok gauss, dimana nilai waktu tempuh yang kompleks harus dipertimbangkan.
26
2.6.2 Gaussian Beam Paraxial
Gaussian beam paraxial adalah solusi asimtotik persamaan gelombang dari
parabola satu arah pada koordinat yang berpusat pada sinar pusat. Bentuk
solusinya serupa dengan sinar frekuensi tinggi yang diberikan dalam Eqn.
Matriks M(s) tidak berubah jika kedua Q(s) dan P(s) matriks nonsingular, maka
rumus sinar dinamis dapat ditulis sebagai berikut :
(2.11)
Im M(s₀) positif, solusi Gaussian beam akan menjadi kombinasi sumber titik awal
dan solusi gelombang pesawat di Eqn. yang secara eksponsial akan membusuk
dari sinar pusat. Solusinya jika Q(s) biasa pada satu titik di sepanjang sinar maka
solusi untuk Gaussian beam, maka factor amplitude ½ akan nonsingular untuk
semua titik disepanjang sinar.
Secara umum akan ada tiga parameter kompleks atau enam parameter
nyata yaitu diperlukan untuk menentukan M(s) untuk titik tertentu di sepnjang
sinar. Persamaan dinamis kemudian dapat digunakan untuk menentukan M(s)
pada titik lain pada sinar. Untuk kasus khusus dari balok melingkar pada titik
yang ditentukan pada sinar, maka M(s) dapat ditulis sebagai :
(2.12)
Dimana v = Kecepatan sepanjang ray
K (s) = Balok dengan lengkugan
27
L (s) = Sinar setegah lebar frekuensi
M (s) = Hz
2.6.3 Aplikasi Metode Gaussian Beam
Pada bagian ini, ada beberapa gambaran umum metode Gaussian beam
yang telah dilakukan oleh ceko dan kelompok rusia, kelompok di MIT yang
dimpimpin oleh K. Aki dan kemudian di USC, serta kelompok-kelompok di
Prancis, Jerman dan tempat lain melakukan studi metode Gaussian Beam. Salah
satu kelompok MIT seperti Nowack dan Aki (1984) melakukan sejumlah uji
validasi metode dengan parameter balok yang berbeda. Mereka kemudian
menerapkan metode Gaussian beam secara acak serta memfokuskan efek dari
struktur vulkanik dan diterapkan metode untuk inversi data bentuk gelombang
untuk struktur kecepatan. Adapun beberapa aplikasi untuk menggambarkan
Gaussian Beam :
a. M. Adariaga (1984) mengembangkan metode Gaussian Beam agar
bervariasi secara vertical.
b. Menerapkan metode ini pada inversi data bentuk gelombang untuk
struktur kecepatan mengembangkan Gaussian Beam secara vertical,
c. Menyelidiki kompleksitas gelombang dari pemfokuskan zona sesar
heterogen sintem sesar.
d. Menerapkan metode Gaussian Beam ke struktur 3D di bawah rangkaian
seismic
28
e. Menggunakan metode Gaussian Beam untuk memfokuskan kembali
gelombang telekisme kejadian oleh struktur 3D dilokasi uji
f. Menggunakan Gaussiam Beam untuk mempelajari efek struktur 3D
g. Menerapkan metode Gaussian Beam kedifraksi Gaussian seismic yang
digunakan untuk menyelidiki pengaruh pada waktu perjalanan gelombang
P dan amplitude zona subduksi heterogen.
h. Melakukan pemodelan domain waktu untuk mantel heterogen bagian
bawah.
2.7 Ray Tracing
Ray Tracing adalah suatu metode untuk menghitung jalur gelombang atau
partikel melalui system dengan daerah dengan kecepatan propagasi yang
bervariasi, karakteristik penyerapan, dan permukaan yang memantulkan. Dalam
keadaan seperti ini, muka gelombang bisa membengkokkan, mengubah arah, atau
memantulkan permukaan, mempersulit analisis. Ray tracing memecahkan masalah
dengan berulang kali memajukan balok sempit ideal yang disebut sinar melalui
medium dengan jumlah diskrit. Masalah sederhana dapat dianalisis dengan
menyebarkan beberapa sinar dengan menggunakan matematika sederhana.
Analisis lebih rinci dapat dilakukan dengan menggunkan kompuer untuk
menyabarkan banyak sinar.
Ketika diterapkan pada masalah radiasi elektromagnetik, pelacakan sinar
sering bergantung pada perkiraan solusi untuk persamaan Maxwell yang berlaku
29
selama gelombang cahaya menyebar melalui dan sekitar objek yang dimensinya
jauh dan sekitar objek dimensinya jauh lebih besar daripada panjang gelombang
cahaya. Teori Ray tidak menggambarkan fenomena seperti interferensi dan
difraksi, yang membutuhkan teori gelombang (melibatkan fase gelombang).
Teknik Ray Tracing
Ray tracing bekerja dengan anggapan bahwa partikel atau gelombang
dapat dimodelkan sebagai sejumlah besar balok yang sangat sempit (sinar), dan
jarak disana mungkin sangar kecil, dimana sinar seperti itu lurus secara local.
Pelacak sinar akan memajukan sinar di kejauhan, dan kemudian menggunakan
turunan local medium untuk menghitung arah baru sinar. Dari lokasi ini, sebuah
sinar baru dikirim keluar dan proses diulang sampai jalur yang lengkap dihasilkan.
Jika simulasi meliputi benda padat, sinar dapat diuji pada setiap langkah
dan membuat penyesuaian terhadap arah sinar jika terjadi tabrakan. Sifat sinar
lainnya dapat diubah seiring kemajuan simulasi juga, seperti intensitas, panjang
gelombang, atau polarisasi.
30
BAB III
METODOLOGI PENELITIAN
3.1 Waktu dan Tempat Penelitian
Penelitian ini dilakasanakan sejak bulan januari 2017 hingga juni 2017.
Pengolahan data ini dilakukan di Lembaga Ilmu Pengetahuan Indonesia Pusat
Penelitian Fisika (LIPI P2F) serpong, Tangerang Selatan, Banten Indonesia
15314..
3.2 Peralatan dan Data Penunjang
Penelitian ini menggunakan data sekunder yang diambil dari paper kopp
et al. Data yang digunakan merupakan hasil akuisisi daerah selat sunda. Daerah
ini merupakan rawan gempa sehingga menarik untuk dibuatkan pemodelannya
dengan menggunakan metode Gaussian beam. Daerah ini berada pada titik 51 dan
52 yang berada di selatan Jawa.
31
Gambar 3.1 Peta lokasi eksperimen. (Kopp et. al.)
Pengolahan data dilakukan dengan menggunakan seperangkat komputer
berbasis linux dengan software Seismik Unix. Software ini open software. Namun
untuk menginstall seismic unix dapat di download secara terbuka dengan format
ubuntu yang digunakan lalu ada beberapa hal yang harus dilakukan. Setelah
software berhasil di install lalu ketik perintah “trisesis” secara otomatis metode
Gaussian beam sudah ada didalamnya. Berikut tampilan softwarenya:
Gambar 3.2 Tampilan Software Seismik Unix
3.3 Prosedur Pengolahan Data
Dalam penelitian ini semua proses dilakukan dengan menggunakan
program “Seismik Unix” (SU) yang berbasis Linux. Adapun proses yang
dilakukan adalah seperti yang ditunjukan pada gambar 3.3 yang dimulai dengan
pembuatan model hingga mendapatkan brute stack.
32
Gambar 3.3. Diagram alir penelitian.
Pengolahan data dilakukan secara manual yaitu dengan cara memasukkan
data yang telah ada. Akuisisi diperoleh dari hasil pembuatan model.
Pembuatan Model dalam penelitian ini adalah model yang diharapkan
dapat memperlihatkan hasil akuisisi, raypath, sorting, koreksi NMO dan brute
stack.
Sorting
Brute Stack
Analisis
Build Model
Acquire a Line
Raypath
Sort from shot
gather to CDP
gather
Preprocessing
Mulai
Input Data
Selesai
33
Data sekunder yang telah diperoleh di lakukan pembuatan model dengan
menggunakan seismic unix yang dibuat menggunakan skrip “trimodel” dan
hasilnya kemudian disimpan dalam file data. Untuk melihat hasil dari model yang
telah dibuat maka file data tersebut dimasukan ke skrip “model.sh” untuk
ditampilkan. Jika model yang dibuat sudah sesuai dengan yang diharapkan
selanjutnya akuisisi model tersebut. Dalam akuisisi ini parameter jumlah
geophone yang digunakan 60 geophone dengan interval 50 meter dan jarak offset
1475 meter. Pada tahapan akuisisi tersebut menggunakan skrip “acq1.sh” yang
hasilnya didapatkan sebanyak 600 shot dari permukaan -10 km samapai 20 km.
setelah akuisisi model didapatkan tahapan selanjutnya adalah raypath. Raypath
merupakan lintasan penjalaran dari muka gelombang, sehingga pada tahapan ini
parameter yang digunakan sudut datang dan sudut patul. Setelah akuisisi dan
raypath dilakukan hasil dari akuisisi diubah dari shot gether menjadi cmp gether
dengan menggunakan skrip “surange < seis1.su” sehingga didapatkan contoh
sebelum sorting dan sesudah sorting untuk mendapatkan nilai cdp dari hasil
sorting yang dilkakun. Setelah sorting dilakukan dan nilai cdp didapatkan
selanjutnya akan mengkoreksi NMO (Normal Move Out). Pada tahapan ini
menunjukan bagaimana caranya melakukan koreksi NMO dan membuat Brute
Stack.
Pada Seismik Unix, koreksi NMO dilakukan dengan perintah sunmo.
Informasi penting untuk sunmo yang harus diberikan adalah kecepatan (km/s) dan
waktu (s). Untuk kasus data ini, tes dilakukan pada cmp 1000 s/d 1002 (lihat
tahapan sebelumnya untuk melihat cmp yang belum dikoreksi NMO). Pasangan
34
kecepatan dan waktu yang diperoleh adalah vnmo = 1.6, 1.66, 1.72, 1.78, 1.82 dan
tnmo = 0.36, 0.90, 1.50, 2.02, 2.74 berikut gambar penampang seismik untuk hasil
koreksi NMO.
Gambar 3.4. Penampang seismik setelah koreksi NMO
Jika penampang sesuai dengan koreksi NMO, tahapan selanjutnya brute stack
dengan skrip “suximage” sehingga diperoleh hasil brute stack.
35
BAB IV
HASIL DAN PEMBAHASAN
4.1 Model 1 dan Model Sebenarnya
Model 1 dan Model Sebenarnya dilakukan didaerah selat Sunda yang
berada di zona sbduksi. Sehingga dalam penelitian ini dapat melihat perbedaan
kedua model yang ada.
4.1.1 Model Sebenarnya
Model sebenernya merupakan model yang diambil dari paper
kopp et al. yang berada di daerah selat Sunda yang berada di titik selatan
Jawa. OBH 51 dan 52 terletak pada kerak samudera yang menunjukan
ketebalan 7,4 km dan struktur kecepatan normal. Jalur ray yang melalui
model bawah permukaan di kedua tempat. Waktu penjalaran dipilih sebagai
garis batas yang terhitungoleh waktu penjalaran model.
Gambar 4.1. Model Sebenarnya.
36
Model yang dibuat didasar pada gambar yang ada pada “ Crustal
structure of the Java margin from seismic wide-angle and multichannel
reflection data” (Kopp et. al, 2002).
4.1.2 Hasil Model yang dibuat secara Manual
Model yang digunakan dalam penelitian ini dibangun dengan
menggunakan skrip Trimodel pada Seismik Unix (SU) yang berbasis Linux.
Model ini dibuat dengan pertimbangan dapat menunjukan hasil akuisisi dan
raypath yang dapat diamati. Model yang dibuat didasar pada gambar yang
ada pada “ Crustal structure of the Java margin from seismic wide-angle
and multichannel reflection data” (Kopp et. al, 2002). Model geologi yang
dipilih adalah sebagai berikut (Gambar 4.1. model sebenarnya).
Pada bagian ini akan ditampilkan model geologi dengan kecepatan
yang sama dan jumlah layer berbeda. Model ini didapatka dari model
gambar 4.1 yang berada didaerah selat Sunda. Model ini dibuat pada zona
subduksi agar mengetahui adanya lapisan-lapisan dengan jumlah yang
berbeda-beda. Proses Pemodelan ternyata tidak selancar yang diduga
karena terdapat problem numerik.
37
Gambar 4.2. Tampilan model dengan metode triangulasi.
Model yang dilakukan pada gambar 4.2 hanya satu model. Model
ini menampilkan enam layer dengan kedalaman 3 km dan panjang
permukaan 60 km. dalam pembuatan model ini menggunakan software
seismic unix.
4.2 Hasil Proses Akuisisi seismi dan Ray Path
Hasil akuisis yang diambil dilakukan pada shot 50 samapai shot
600 dengan jarak interval 50 m setiap shot. Hal ini dilakukan agar dapat
membedakan setiap gelombang yang menjalar pada setiap shot. Akuisisi
menghasilkan data seismik untuk model yang dihasilkan sebelumnya. Tata letak
survei adalah:
a. Tembakan rata berjarak 50 m interval.
b. Lokasi antara -10 km sampai 50 km.
c. Jarak penerima 25 m.
d. Maksimum offset adalah 1475 m.
e. Jumlah geophone adalah 60.
38
Dimana untuk terbentuknya hiperbola dari data arrival time yang datang
parameternya sebagai berikut:
a. Nt = 1001 ( Jumlah sampel waktu )
b. Dt = 0.004 (Interval sampel waktu )
c. Nangle = 201 ( Jumlah ray )
d. Fangle = -65 ( Sudut lepas landas sinar pertama )
e. Langle = 65 ( Sudut lepas landas sinar terakhir )
f. Xs = -10 , 20 ( Koordinat permukaan sumber )
g. Xg = -1475 , 21475 ( Koordinat permukaan penerima )
Penjajakan sinar atau lintasan sebagai bagian dari proses pemodelan
berkas Gaussian. Hasilnya dimanfaatkan untuk menentukan kedudukan dari sinar
pusat. Sinar pusat merupakan panduan bagi berkas Gaussian dalam penjalarannya
didalam medium. Program yang digunakan adalah triray. Program ini hanya
memproses dan menampilkan penjejakan sinar pre-reflektor.
39
Gambar 4.3. Shot gether from model 1
Ray path dilakuka pada titik -7.5 km pada shot 50, -4 km pada shot 100, -
1.5 km pada shot 150, 1 km pada shot 200, 3,5 km pada shot 250, 6 km pada shot
300, 8.5 km pada shot 350, 11 km pada shot 400, 13.5 km pada shot 450, 16 km
pada shot 500, 18.5 km pada shot 450, dan 21 km pada shot 600.
Ray Tracing dapat menjelaskan bagaimana data seismik diperoleh.
Hukum Snell dan Hukum Refleksi cukup untuk menentukan geometri raypath
model bumi. Geometri raypath membahas akuisisi seismik dan analisis sinyal
lebih lanjut. Gagasan pemodelan seismik adalah untuk melihat bagaimana sinar
yang dipantulkan dapat dilakukan dan untuk membentuk gambar bawah
permukaan.
40
Gambar 4.4. Raypath shot 50
Sedangkan untuk hasil ray traching terdapat parameter dengan first angle = -65,
last angle = 65, nangle = 20 dan jumlah sample waktu = 301.
41
Berikut adalah hasil proses akuisisi dan raypath yang dilakukan:
Gambar 4.5. Shot gether from model 1
Gambar 4.6. Raypath shot 100
42
Gambar 4.7. Shot gether from model 1
Gambar 4.8. Raypath shot 150
43
Gambar 4.9. Shot gether from model 1
Gambar 4.10. Raypath shot 200
44
Gambar 4.11. Shot gether from model 1
Gambar 4.12. Raypath shot 250
45
Gambar 4.13. Shot gether from model 1
Gambar 4.14. Raypath shot 300
46
Gambar 4.15. Shot gether from model 1
Gambar 4.16. Raypath shot 100
47
Gambar 4.17. Shot gether from model 1
Gambar 4.18. Raypath shot 400
48
Gambar 4.19. Shot gether from model 1
Gambar 4.20. Raypath shot 400
49
Gambar 4.21. Shot gether from model 1
Gambar 4.22. Raypath shot 500
50
Gambar 4.23. Shot gether from model 1
Gambar 4.24. Raypath shot 550
51
Gambar 4.25. Shot gether from model 1
Gambar 4.26. Raypath shot 600
52
Hasil pemodelan berupa seismogram sintetik pada gambar-gambar di atas
baik pemodelan berkas sinar gauss maupun pemodelan sinar geometris
menunjukan suatu kesamaan. Ini dikarena model geologi pada gambar diatas
cukup sedehana sehingga dapat dibuat dengan pendekan interpolasi yang hasilnya
berbeda-beda. Akibatnya penjajakan sinar tidak tampak jauh berbeda hanya saja
yang membedakan posisi atas permukaan dengan jarak berbeda-beda. Walaupun
begitu terdapat sedikit perbedaan dimana seismogram sintetik pada pemodelan
berkas gauss menunjukan efek pelemahan sinyal pada lokasi yang semakin jauh
dari titik tembak. Ini tidak ditunjukan oleh seismogram sintetik hasil pemodelan
geometri.
Pada gambar-gambar diatas dapat dilihat adanya perubahan. Jika
diperbesar dapat dilihat perubahan waktu pada saat akuisisi, jumlah layer yang
terbaca hanya 5 layer saja sedangkan dalam model ada 6 layer ini kemungkinan
terjadi sedikitnya jumlah geophone yang digunakan dalam penelitian dan waktu
pada saat proses akuisisi sehingga menyebabkan minimnya jumlah layer yang
terbaca. Semakin besar kecepatan geophone yang didapat semakin rendah nilai
waktu yang didapat dan semakin sedikit geophone hasil akuisi semakin sedikit
yang terbaca. Sehingga menghasilkan waktu yang berbeda pada saat gelombang
menjalar. Sedangkan pada saat raypath sinar yang dipantulkan dapat dilakukan
dan untuk membentuk gambar di bawah permukaan. Setiap raypath perbedaannya
berada pada titik source namun nilai parameter yang lain bersifat sama. Oleh
karena itu, dapat mempelajari perilaku refleksi ray-path dari sumber ke penerima
melalui cakrawala yang ditargetkan seperti yang dijelaskan pada gambar di atas.
53
4.3 Hasil Proses Sorting seismik
Sorting ini dilakukan pada shot poin 100-105, 200-205, 300-305, 400-
405, 500-505, dan 596-600 yang sudah diakuisisi sebelumnya, hasil dari sorting
ini sama dengan yang telah diakuisisi. Tidak semua sorting yang dihasilkan sama
karena model yang dibuat akan mempengaruhi perubahannya sorting.
Hasil sorting ini bermanfaat untuk mengubah parameter dari shot gether
ke cmp gether yang nantinya hasil dari sorting mendapatkan nilai cdp yang akan
digunakan untuk pembuatan brute stack. Berikut contoh sebelum dan sesudah
sorting yang dilakukan.
Contoh Sebelum Sorting
Gambar 4.27. Sebelum disorting shot 100-105
54
Gambar 4.28. Sebelum disorting shot 200-205
Gambar 4.29. Sebelum disorting shot 300-305
55
Gambar 4.30. Sebelum disorting shot 400-405
Gambar 4.31. Sebelum disorting shot 500-505
56
Gambar 4.32. Sebelum disorting shot 596-600
Contoh Setelah Sorting
Gambar 4.33. Setelah disorting cdp 150-155
57
Gambar 4.34. Setelah disorting shot 200-205 (cdp 350-355)
Gambar 4.35. Setelah disorting cdp 550-555
58
Gambar 4.36. Setelah disorting cdp 750-755
Gambar 4.37. Setelah disorting cdp 950-955
59
Gambar 4.38. Setelah disorting cdp 1000-1005
Table 1. Contoh Nilai Cdp
cdp sx gx
shot 1
tracf = 1 1 -10 -1475
tracf = 60 60 -10 1475
shot 50
tracf = 1 65 -10 -1000
tracf = 60 100 -7.5 -975
shot 100
tracf = 1 100 -10 -775
tracf = 60 150 -4 -692
shot 150
tracf = 1 155 -10 -475
tracf = 60 250 -1.5 -426
shot 200
tracf = 1 255 -10 122
tracf = 60 350 1 147
shot 250
tracf = 1 355 -10 250
tracf = 60 450 3.5 275
shot 300
tracf = 1 455 -10 410
tracf = 60 550 6 438
shot 350 tracf = 1 555 -10 473
60
tracf = 60 650 8.5 498
shot 400
tracf = 1 655 -10 545
tracf = 60 750 11 570
shot 450
tracf = 1 755 -10 735
tracf = 60 850 13.5 760
shot 500
tracf = 1 855 -10 825
tracf = 60 950 16 850
shot 550
tracf = 1 955 -10 925
tracf = 60 1000 18.5 955
shot 600
tracf = 1 1000 -10 1430
tracf = 60 1200 21.474 1475
Nilai diatas menunjukan nilai cdp yang sudah disorting agar mendapatkan hasil
brute stack.
4.4 Hasil Proses NMO
Sebelum melakukan brute stack koreksi nmo perlu dilakukan untuk
mendapatkan nilai kecepatan dan waktu yang nanti akan digunakan dalam brute
stack. Koreksi NMO dilakukan untuk memperpendek jarak. Koreksi ini dilakukan
agar kita dapat mengetahui nilai waktu yang diperlukan untuk menghasilkan brute
stack. Berikut table nilai NMO :
Table 2. Nilai Koreksi NMO
Depth (s)
Vnmo (km/s)
0.36
1.60
0.90
1.66
1.50
1.72
2.02
1.78
61
Nilai diatas menunjukan hasil dari koreksi NMO yang nantinya akan
menghasilkan penampang seismi yang digunakan untuk proses brute stack.
Berikut penampang seismik yang didapatkan dari koreksi NMO.
Gambar 4.39. Penampang Seismik Koreksi NMO
Pada Gambar 4.39 memperlihatkan hasil penampang seismik sebelum melakukan
brute stack dengan nilai cdp 1000-1002.
4.5 Hasil Proses Brute Stack Model
Proses ini melakukan brute stack. Dalam proses ini koreksi NMO
sangat perlu dilakukan karena mengkoreksi nilai kecepatan dan waktu. Brute stack
ini membuktikan bahwa model yang telah disorting sesuai dengan hasil nilai cdp.
Berikut nilai cdp dan hasil brute stack.
62
Gambar 4.40. Hasil Brute Stack
Pada gambar 4.40 menunjukan hasil brute stack dengan model yang sudah
dibuat. Dalam model sebelumnya nilai kecepatan untuk brute stack sama halnya
dengan kecepatan untuk model 1, namun pada hasil brute stack yang diambil dari
nilai cdp yang didapatkan dari -29,1229 saja. Adapun perbedaan dalam waktu,
63
karena untuk mendapatkan hasil brute stack perlu dilakukan koreksi NMO.
Menurut Priyono (2006), NMO adalah dasar untuk menentukan kecepatan dari
data seismik. Menghitung kecepatan pada dasarnya dapat digunakan untuk
koreksi NMO sehingga refleksi dalam trace dapat diselaraskan dari kumpulan
CMP sebelum brue stack.
Dari brute stack yang didapatkan kemungkinan adanya kekurangan dalam
parameter-parameter yang lain yang menyebabkan nilai cdp tidak terbaca dari
awal seperti tidak adanya velocity analysis yang sebetulnya sangat diperlukan.
64
BAB V
KESIMPULAN DAN SARAN
5.1 Kesimpulan
Berdasarkan hasil penelitian yang telah dilakukan disimpulkan bahwa:
1. Pemodelan dalam penelitian ini dilakukan hanya dengan satu model saja
yang berada di titik selatan Jawa pada daerah selat Sunda menggunakan
metode Gaussian Beam,
2. Dalam proses akuisisi model secara keseluruhan model yang dibuat
terdapat 6 layer namun pada saat akuisisi mode yang terbaca hanya 5
layer,
3. Pada model sebenarnya dilakukan pemodelan dengan beberapa layer
dengan nilai sx = 0-280 km dan kedalaman 40 km sedangkan untuk model
1 dilakukan pemodelan dengan sx = -10 – 50 km dengan kedalaman 3 km
yang diambil dari pemodelan sebenarnya,
4. Karakteristik yang diperoleh menggunakan Gaussian Beam terdapat pada
raypath dengan sudut datang dan sudut pantul yang sama sehingga
memenuhi hukum snellius (gelombang yang melewati suatu medium akan
dipantulkan dan dibiaskan).
65
5.2 Saran
Untuk Penelitian selanjutnya sebaiknya sebelum pada tahap proses
brute stack, alangkah baiknya jika melalui tahap Velocity Analysis. Dalam proses
akuisisi model alangkah baiknya jumlah geophone ditambahkan agar setiap layer
terbaca semua. Dalam penelitian diperoleh hanya dengan menggunakan satu
metode pemodelan yaitu metode berkas gauss. Untuk mengetahui kualitas hasil
pemodelan ini perlu ada pembanding dari hasil metofe lain. Oleh karenanya
diharapkan ada penelitian untuk melihat kelebihan dan kekurangan demi
kemajuan dibidang pemodelan.
66
DAFTAR PUSTAKA
[1]Pakiding, Alexander, 2014. Analisis Seismogram Hasil Pemodelan Dengan
Metode Berkas Gauss. Jurnal Keguruan dan Ilmu Pendidikan Vol III No.
1, Maret - Juni 2014, Universitas Kristen Indonesia toraja
[2]N.Rawlinson, “SEISMOLOGY Lecture 6: Ray theory”, Research School of Earth
Sciences Australian National University.
[3]Munadi, S. (2000) Aspek Fisis Seismologi Eksplorasi. UI Depok.
[4]Tim Geofisika. 2013. Prinsip Dasar Pengolahan Data Seismik 2D Darat.
Jakarta : Pusat Penelitian Dan Pengembangan Teknologi Minyak Dan Gas
Bumi Lemigas.
[5]Yilmaz, Ozdogan, 1989. Seismic Data Procesing, Investigation in Geophysics
no.1, Society of Exploration Geophysics, Tusla, Oklahoma
[6]Robert, L, Nowack, 2003. Calculation of Synthetic Seismograms with
Gaussian Beams. Pure appl. geophys. 160 (2003) 487–5070033 –
4553/03/040487 – 21
[7]Pakiding, Alexander, 2014. Analisis Seismogram Hasil Pemodelan Dengan
Metode Berkas Gauss. Jurnal Keguruan dan Ilmu Pendidikan Vol III No.
1, Maret - Juni 2014, Universitas Kristen Indonesia toraja
67
[8]Skripsi Anisa Nurul Aini, Analisis Kecepatan Pada Data Seismik Refleksi 2D
Zona Lut Di Lokasi “Z”. Jakarta : Universitas Islam Negeri Syarif
Hidayatullah Jakarta.
[9]Seismic Data Processing with Seismic Un*x
68
LAMPIRAN
Lampiran 1
Pembuatan Model
# ! /bin/sh
# File: model1.sh
# Set messages on
set -x
# Experiment Number
num=1
# Name output binary model file
modfile=model${num}.dat
# Name output encapsulated Postscript image file
psfile=model${num}.eps
# Remove previous .eps file
rm -f $psfile
trimodel xmin=-10 xmax=50.0 zmin=0 zmax=5.0 \
1 xedge=-10,50 \
zedge=0,0 \
sedge=0,0 \
2 xedge=-10,0.0,10.,20.,30.,40.,50. \
zedge=0.5,0.6,0.7,0.8,0.9,1.0,1.2 \
sedge=0,0,0,0,0,0,0 \
3 xedge=-10,0.0,10.,20.,30.,40.,50. \
zedge=1.3,1.2,1.0,1.4,1.9,1.5,1.5 \
sedge=0,0,0,0,0,0,0 \
4 xedge=-10,0.0,10.,20.,30.,40.,50. \
zedge=1.6,1.5,1.5,1.8,2.2,2.0,2.0 \
sedge=0,0,0,0,0,0,0 \
5 xedge=-10,0.0,10.,20.,30.,40.,50. \
zedge=2.0,1.9,1.9,2.1,2.5,2.3,2.3 \
sedge=0,0,0,0,0,0,0 \
6 xedge=-10,0.0,10.,20.,30.,40.,50. \
69
zedge=2.5,2.5,2.6,2.8,3.1,3.0,3.0 \
sedge=0,0,0,0,0,0,0 \
7 xedge=-10,0.00,10.0,20.0,30.0,40.0,50.0 \
zedge=3.0,3.00,3.20,3.20,3.30,3.30,3.20 \
sedge=0,0,0,0,0,0,0 \
8 xedge=-10,0.00,10.0,12.0,20.0,25.0,27.0,30.0,40.0,50.0 \
zedge=4.9,4.50,4.00,3.80,3.70,3.80,3.70,3.65,3.60,3.50 \
sedge=0,0,0,0,0,0,0,0,0,0 \
9 xedge=-10,50 \
zedge=5,5 \
sedge=0,0 \
kedge=1,2,3,4,5,6,7,8 \
sfill=-10,0.2,0,0,0.39,0,0 \
sfill=-10,0.2,0,0,0.36,0,0 \
sfill=0.0,0.5,0,0,0.34,0,0 \
sfill=0.0,0.8,0,0,0.32,0,0 \
sfill=0.0,1.2,0,0,0.30,0,0 \
sfill=2.0,1.5,0,0,0.29,0,0 \
sfill=5.0,2.0,0,0,0.25,0,0 \
sfill=5.0,2.2,0,0,0.11,0,0 \
sfill=12.,2.5,0,0,0.08,0,0 > $modfile
## x,z
# Create Encapsulated PostScript (EPS) image of model
spsplot < $modfile > $psfile \
gedge=0.5 gtri=2.0 gmin=0.0 gmax=5.0 \
title="Earth Model $num" \
labelz="Depth (km)" labelx="Distance (km)" \
wbox=10.0 hbox=1.0 dxnum=5.0 dznum=5.0
# Exit politely from shell
Exit
70
Lampiran 2
Raypath
#! /bin/sh
# File: psmerge1a.sh
# Set messages on
set -x
# Experiment number
num=1
# Input files
modelfile=model${num}.dat
modelpsfile=model${num}.eps
# Output files
rayendsfile1=rayends${num}a.dat
rayfile1=ray${num}a.dat
raypsfile1=ray${num}a.eps
psmergefile=psmerge${num}a.eps
rayendsfile2=rayends${num}b.dat
rayfile2=ray${num}b.dat
raypsfile2=ray${num}b.eps
psmergefile=psmerge${num}b.eps
rayendsfile3=rayends${num}c.dat
rayfile3=ray${num}c.dat
raypsfile3=ray${num}c.eps
psmergefile=psmerge${num}c.eps
rayendsfile4=rayends${num}d.dat
rayfile4=ray${num}d.dat
raypsfile4=ray${num}d.eps
psmergefile=psmerge${num}d.eps
rayendsfile5=rayends${num}e.dat
rayfile5=ray${num}e.dat
raypsfile5=ray${num}e.eps
71
psmergefile=psmerge${num}e.eps
rayendsfile6=rayends${num}f.dat
rayfile6=ray${num}f.dat
raypsfile6=ray${num}f.eps
psmergefile=psmerge${num}f.eps
# Assign values to variables
nangle=20 fangle=-65 langle=65 nxz=301
# Shoot the rays
triray < $modelfile > $rayendsfile1 rayfile=$rayfile1 \
nangle=$nangle fangle=$fangle langle=$langle \
xs=40 zs=0 nxz=$nxz \
refseq=2,1,0
triray < $modelfile > $rayendsfile2 rayfile=$rayfile2 \
nangle=$nangle fangle=$fangle langle=$langle \
xs=40 zs=0 nxz=$nxz \
refseq=2,0,0 refseq=3,1,0
triray < $modelfile > $rayendsfile3 rayfile=$rayfile3 \
nangle=$nangle fangle=$fangle langle=$langle \
xs=40 zs=0 nxz=$nxz \
refseq=2,0,0 refseq=3,0,0 refseq=4,1,0
triray < $modelfile > $rayendsfile4 rayfile=$rayfile4 \
nangle=$nangle fangle=$fangle langle=$langle \
xs=40 zs=0 nxz=$nxz \
refseq=2,0,0 refseq=3,0,0 refseq=4,0,0 refseq=5,1,0
triray < $modelfile > $rayendsfile5 rayfile=$rayfile5 \
nangle=$nangle fangle=$fangle langle=$langle \
xs=40 zs=0 nxz=$nxz \
refseq=2,0,0 refseq=3,0,0 refseq=4,0,0 refseq=5,0,0 refseq=6,1,0
triray < $modelfile > $rayendsfile6 rayfile=$rayfile6 \
nangle=$nangle fangle=$fangle langle=$langle \
xs=40 zs=0 nxz=$nxz \
72
refseq=2,0,0 refseq=3,0,0 refseq=4,0,0 refseq=5,0,0 refseq=6,0,0 refseq=7,1,0
# Plot the rays
psgraph < $rayfile1 >$raypsfile1 \
nplot=`cat outpar` n=$nxz hbox=1 wbox=10 \
x1beg=0 x1end=5 x2beg=-10 x2end=50 \
d1num=5 d2num=10 style=seismic linegray=0
psgraph < $rayfile2 >$raypsfile2 \
nplot=`cat outpar` n=$nxz hbox=1 wbox=10 \
x1beg=0 x1end=5 x2beg=-10 x2end=50 \
d1num=5 d2num=10 style=seismic linegray=0
psgraph < $rayfile3 >$raypsfile3 \
nplot=`cat outpar` n=$nxz hbox=1 wbox=10 \
x1beg=0 x1end=5 x2beg=-10 x2end=50 \
d1num=5 d2num=10 style=seismic linegray=0
psgraph < $rayfile4 >$raypsfile4 \
nplot=`cat outpar` n=$nxz hbox=1 wbox=10 \
x1beg=0 x1end=5 x2beg=-10 x2end=50 \
d1num=5 d2num=10 style=seismic linegray=0
psgraph < $rayfile5 >$raypsfile5 \
nplot=`cat outpar` n=$nxz hbox=1 wbox=10 \
x1beg=0 x1end=5 x2beg=-10 x2end=50 \
d1num=5 d2num=10 style=seismic linegray=0
psgraph < $rayfile6 >$raypsfile6 \
nplot=`cat outpar` n=$nxz hbox=1 wbox=10 \
x1beg=0 x1end=5 x2beg=-10 x2end=50 \
d1num=5 d2num=10 style=seismic linegray=0
# Merge model + rays
psmerge in=$modelpsfile in=$raypsfile1 in=$raypsfile2 in=$raypsfile3
in=$raypsfile4 in=$raypsfile5 in=$raypsfile6 > $psmergefile
# Exit politely from shell
exit
73
Lampiran 3
Proses Akuisisi
#!/bin/bash
# File: acq1.sh
# Set messages on
##set -x
# Assign values to variables
nangle=201 fangle=-65 langle=65 nt=1001 dt=0.004
# Model
num=1
echo " --Model number = $num"
# Name input model file
inmodel=model$num.dat
# Name output seismic file
outseis=seis${num}.su
# Remove survey file
rm -f survey${num}.txt
# Name survey file
survey=survey${num}.txt
#=================================================
# Create the seismic traces with "triseis"
# i-loop = 200 source positions
# j-loop = 100 geophone positions (split-spread)
# per shot position
# k-loop = layers 2 through 8
# (do not shoot layers 1 and 9)
echo " --Begin looping over triseis."
i=0
while [ "$i" -ne "601" ]
do
74
fs=`bc -l <<-END
$i * 0.05
END`
sx=`bc -l <<-END
$i * 50
END`
fldr=`bc -l <<-END
$i + 1
END`
j=0
while [ "$j" -ne "60" ]
do
fg=`bc -l <<-END
$i * 0.05 + $j *0.05
END`
gx=`bc -l <<-END
$i * 50 + $j * 50 -1475
END`
offset=`bc -l <<-END
$j * 50 - 1475
END`
tracl=`bc -l <<-END
$i * 60 + $j + 1
END`
tracf=`bc -l <<-END
$j + 1
END`
echo " Sx=$sx Gx=$gx fldr=$fldr offset=$offset tracl=$tracl\
fs=$fs fg=$fg"
echo " Sx=$sx Gx=$gx fldr=$fldr offset=$offset tracl=$tracl\
fs=$fs fg=$fg" >> $survey
k=2
while [ "$k" -ne "9" ]
do
triseis < $inmodel xs=0,30 xg=-1.475,31.475 zs=0,0 zg=0,0 \
75
nangle=$nangle fangle=$fangle langle=$langle \
kreflect=$k krecord=1 fpeak=40 lscale=0.5 \
ns=1 fs=$fs ng=1 fg=$fg nt=$nt dt=$dt |
suaddhead nt=$nt |
sushw key=dt,tracl,tracr,fldr,tracf,trid,offset,sx,gx \
a=4000,$tracl,$tracl,$fldr,$tracf,1,$offset,$sx,$gx >> temp$k
k=`expr $k + 1`
done
j=`expr $j + 1`
done
i=`expr $i + 1`
done
echo " --End looping over triseis."
#=================================================
# Sum contents of the temp files
echo " --Sum files."
susum temp2 temp3 > tempa
susum tempa temp4 > tempb
susum tempb temp5 > tempc
susum tempc temp6 > tempd
susum tempd temp7 > tempe
susum tempe temp8 > $outseis
# Remove temp files
echo " --Remove temp files."
rm -f temp*
# Report output file
echo " --Output file ** $outseis **"
# Exit politely from shell script
echo " --Finished!"
exit
76
Lampiran 4
Showshot
#! /bin/sh
# showshot.sh: Window one "field record" from file seis#.su
# where # represents the model number.
# Outputs: wiggle image of the shot gather
# .eps file of the shot gather
# Use: showshot.sh model shot
# Example: showshot.sh 3 20
# Set messages on
set -x
# Window one "field record" to a temporary file
suwind < seis$1.su key=fldr min=$2 max=$2 > temp$1$2.su
# Make wiggle plot
suxwigb < temp$1$2.su title="SP # $2 [$1]" key=offset \
label1=" Time (s)" label2= "Offset (m)" \
x2beg=-1500 x2end=1500 perc=99 &
# Create .eps image of a shot gather
supswigp < temp$1$2.su title="SP # $2 [$1]" key=offset \
label1="Time (s) " label2="Offset (m)" \
x2beg=-1500 x2end=1500 perc=99 > Shot$1$2.eps &
# Remove temporary gather
rm -f temp$1$2.su
# Exit politely from shell
exit