Analisis Gerak Fluida

6
1. Soal a. 2 β€²β€² + 2 β€² βˆ’ 1 = 0 , > 0 Dimisalkan : = β€² β€² = β€²β€² Maka, 2 β€²β€² + 2 β€² βˆ’1=0 akan menjadi 2 β€² + 2 βˆ’ 1 = 0 2 β€² + 2 = 1 ......(1) Persamaan pertama masing-masing ruas dikalikan dengan ( 1 2 ) Maka, persamaan pertama akan berubah β€² + 2 = 1 2 .......(2) Bentuk umum dari persamaan diferensial ordo pertama adalah β€² + () = () Dimana : () = ∫ () dan = 1 () [ ∫ () () + ] Dari persamaan (2) diketahui : () = 2 dan () = 1 2 Sehingga () = ∫ () = ∫ ( 2 ) = 2 ln 2 () = 2 = 1 () [ ∫ () () + ] = 1 2 [∫ 2 1 2 + ] = 1 2 [∫ + ] = 1 2 [∫ + ] = 1 + 2 b. Subtitusikan nilai = 1 + 2 ke pemisahan awal, yaitu : = β€² = ∫ = ∫( 1 + 2 ) = ln βˆ’ βˆ’1 Maka didapatkan persamaan umumsebagai berikut = ln βˆ’ c. β€²β€² + ( β€² ) 2 =0 2 2 +( ) 2 =0 Misalkan : = , maka : 2 2 = [ ]=

description

Tugas

Transcript of Analisis Gerak Fluida

Page 1: Analisis Gerak Fluida

1. Soal

a. π‘₯2𝑦′′ + 2π‘₯𝑦′ βˆ’ 1 = 0 , π‘₯ > 0

Dimisalkan :

𝑣 = 𝑦′

𝑣′ = 𝑦′′

Maka, π‘₯2𝑦′′ + 2π‘₯𝑦′ βˆ’ 1 = 0 akan menjadi

π‘₯2𝑣′ + 2π‘₯𝑣 βˆ’ 1 = 0

π‘₯2𝑣′ + 2π‘₯𝑣 = 1 ......(1)

Persamaan pertama masing-masing ruas dikalikan dengan (1

π‘₯2)

Maka, persamaan pertama akan berubah

𝑣′ +2

π‘₯𝑣 =

1

π‘₯2 .......(2)

Bentuk umum dari persamaan diferensial ordo pertama adalah

𝑦′ + 𝑝(π‘₯)𝑦 = 𝑔(π‘₯)

Dimana :

πœ‡(π‘₯) = π‘’βˆ«π‘(π‘₯)𝑑π‘₯ dan 𝑦 =1

πœ‡(π‘₯) [∫ πœ‡(π‘₯) 𝑔(π‘₯)𝑑π‘₯ + 𝑐]

Dari persamaan (2) diketahui :

𝑝(π‘₯) =2

π‘₯ dan 𝑔(π‘₯) =

1

π‘₯2

Sehingga

πœ‡(π‘₯) = π‘’βˆ«π‘(π‘₯)𝑑π‘₯

= π‘’βˆ«π‘(2π‘₯)

= 𝑒2 lnπ‘₯2

πœ‡(π‘₯) = π‘₯2

𝑣 =1

πœ‡(π‘₯)[∫ πœ‡(π‘₯) 𝑔(π‘₯) 𝑑π‘₯ + 𝑐]

=1

π‘₯2 [∫ π‘₯2

1

π‘₯2 𝑑π‘₯ + 𝑐]

=1

π‘₯2[βˆ«π‘‘π‘₯ + 𝑐]

=1

π‘₯2[∫ π‘₯ + 𝑐]

𝑣 =1

π‘₯+𝑐

π‘₯2

b. Subtitusikan nilai 𝑣 =1

π‘₯+

𝑐

π‘₯2 ke pemisahan awal, yaitu :

𝑣 = 𝑦′

𝑦 = βˆ«π‘£

= ∫ (1

π‘₯+𝑐

π‘₯2) 𝑑π‘₯

= ln π‘₯ βˆ’ π‘₯βˆ’1𝑐

Maka didapatkan persamaan umumsebagai berikut

𝑦 = ln π‘₯ βˆ’π‘

π‘₯

c. 𝑦′′ + (𝑦′)2 = 0

𝑑2𝑦

𝑑π‘₯2+ π‘₯ (

𝑑𝑦

𝑑π‘₯)2

= 0

Misalkan : 𝑣 =𝑑𝑦

𝑑π‘₯ , maka :

𝑑2𝑦

𝑑π‘₯2=𝑑

𝑑π‘₯[𝑑𝑦

𝑑π‘₯] =

𝑑𝑣

𝑑π‘₯

Page 2: Analisis Gerak Fluida

=𝑑𝑦

𝑑π‘₯

𝑑𝑣

𝑑𝑦

𝑑2𝑦

𝑑π‘₯2= 𝑣

𝑑𝑣

𝑑𝑦

Sehingga persmaan pertama akan menjadi

𝑣𝑑𝑣

𝑑𝑦+ π‘₯ 𝑣2 = 0

Kalikan masing-masing ruas dengan (1

π‘₯) , maka :

𝑣

π‘₯

𝑑𝑣

𝑑𝑦+ 𝑣2 = 0

atau

𝑣2 +1

π‘₯ 𝑣𝑑𝑣

𝑑𝑦= 0

𝑣 [𝑣 +1

π‘₯

𝑑𝑣

𝑑𝑦] = 0 ..........(2)

Persamaan kedua merupakan bentuk umum dari persmaan linear yang penyelesaiannya adalah

𝑣 = 0

dan

𝑣 +1

π‘₯

𝑑𝑣

𝑑𝑦= 0 dikalikan dengan (π‘₯)

π‘₯𝑣 +𝑑𝑣

𝑑𝑦= 0

𝑑𝑣

𝑑𝑦= βˆ’π‘₯𝑣

𝑑𝑣

𝑣= βˆ’π‘₯ 𝑑𝑦

∫1

𝑣 𝑑𝑣 = βˆ’ ∫π‘₯(𝑦) 𝑑𝑦

ln 𝑣 = βˆ’1

2π‘₯(𝑦)2 + 𝑐

𝑒ln 𝑣 = π‘’βˆ’12π‘₯(𝑦)2+𝑐

𝑣 = π‘’βˆ’12π‘₯(𝑦)2+𝑐

dengan pemisalan awal 𝑣 =𝑑𝑦

𝑑π‘₯ , maka :

𝑣 = 0 𝑑𝑦

𝑑π‘₯= 0 βˆ«π‘‘π‘¦ = ∫ 0 𝑑π‘₯

𝑦 = 𝑐

𝑣 = π‘’βˆ’1

2π‘₯(𝑦)2+𝑐

𝑑𝑦

𝑑π‘₯= π‘’βˆ’

12π‘₯(𝑦)2+𝑐1

𝑑𝑦 = π‘’βˆ’12π‘₯(𝑦)2+𝑐1

𝑦 = βˆ«π‘’βˆ’12π‘₯(𝑦)2 𝑒𝑐1𝑑π‘₯

𝑦 = 𝑒𝑐1 (βˆ’2 𝑒12π‘₯(𝑦)2)

𝑦 = βˆ’2 𝑒1

2π‘₯(𝑦)2+𝑐1

Page 3: Analisis Gerak Fluida

2. Soal

𝑦′′ βˆ’ 𝑦 = 0 ; 𝑦1(π‘₯) = 𝑒π‘₯ dan 𝑦2 (π‘₯) = 𝑒

βˆ’π‘₯

𝑦1(π‘₯) = sinh π‘₯

=1

2 (𝑒π‘₯ βˆ’ π‘’βˆ’π‘₯)

dan 𝑦2(π‘₯) = cosh π‘₯

=1

2 (𝑒2 + π‘’βˆ’π‘₯)

Pembuktiannya

Untuk ; 𝑦1(π‘₯) = 𝑒π‘₯

𝑦 = 𝑒π‘₯

𝑦′ = 𝑒π‘₯

𝑦′′ = 𝑒π‘₯}

𝑦′′ βˆ’ 𝑦 = 0

𝑒π‘₯ βˆ’ 𝑒π‘₯ = 0 (terbukti)

Untuk ; 𝑦2 (π‘₯) = π‘’βˆ’π‘₯

𝑦 = π‘’βˆ’π‘₯

𝑦′ = βˆ’π‘’βˆ’π‘₯

𝑦′′ = π‘’βˆ’π‘₯}

𝑦′′ βˆ’ 𝑦 = 0

π‘’βˆ’π‘₯ βˆ’ π‘’βˆ’π‘₯ = 0 (terbukti)

Sehingga terbukti bahwa 𝑦1(π‘₯) = 𝑒π‘₯ dan 𝑦2(π‘₯) = 𝑒

βˆ’π‘₯ merupakan jawaban dari 𝑦′′ βˆ’ 𝑦 = 0

Untuk : 𝑦1(π‘₯) = sinh π‘₯ =1

2 (𝑒π‘₯ βˆ’ π‘’βˆ’π‘₯)

𝑦 =1

2 (𝑒π‘₯ βˆ’ π‘’βˆ’π‘₯)

𝑦′ =1

2 (𝑒π‘₯ + π‘’βˆ’π‘₯)

𝑦′′ =1

2 (𝑒π‘₯ βˆ’ π‘’βˆ’π‘₯)}

𝑦′′ βˆ’ 𝑦 = 0

(𝑒π‘₯ βˆ’ π‘’βˆ’π‘₯) βˆ’1

2 (𝑒π‘₯ βˆ’ π‘’βˆ’π‘₯) = 0 (terbukti)

Untuk ; 𝑦2(π‘₯) = cosh π‘₯ =1

2 (𝑒π‘₯ + π‘’βˆ’π‘₯)

𝑦 =1

2 (𝑒π‘₯ + π‘’βˆ’π‘₯)

𝑦′ =1

2 (𝑒π‘₯ βˆ’ π‘’βˆ’π‘₯)

𝑦′′ =1

2 (𝑒π‘₯ + π‘’βˆ’π‘₯)}

𝑦′′ βˆ’ 𝑦 = 0

(𝑒π‘₯ + π‘’βˆ’π‘₯) βˆ’ (𝑒π‘₯ + π‘’βˆ’π‘₯) = 0 (terbukti)

Seingga terbukti bahwa 𝑦1(π‘₯) = sinh π‘₯ =1

2 (𝑒π‘₯ βˆ’ π‘’βˆ’π‘₯) dan 𝑦2(π‘₯) = cosh π‘₯ =

1

2 (𝑒π‘₯ + π‘’βˆ’π‘₯)

merupakan jawabn dari 𝑦′′ βˆ’ 𝑦 = 0.

Page 4: Analisis Gerak Fluida

3. Carilah wronskian dari pasangan fungsi-fungsi berikut

d. 𝑒π‘₯ sin π‘₯ , 𝑒π‘₯ cos π‘₯

Penyelesaian :

𝑦1 = 𝑒π‘₯ sin π‘₯

𝑦1β€² = 𝑒π‘₯ sin π‘₯ + 𝑒π‘₯ cos π‘₯

= 𝑒π‘₯(sin π‘₯ + cos π‘₯)

𝑦2 = 𝑒π‘₯ cos π‘₯

𝑦2β€² = 𝑒π‘₯ cos π‘₯ βˆ’ 𝑒π‘₯ sin π‘₯

= 𝑒π‘₯(cos π‘₯ βˆ’ sin π‘₯)

π‘Š(𝑦1, 𝑦2) = |𝑦1 𝑦2𝑦1β€² 𝑦2

β€² | = 𝑦1 𝑦2β€² βˆ’ 𝑦2 𝑦1

β€²

π‘Š(𝑒π‘₯ sin π‘₯ , 𝑒π‘₯ cos π‘₯) = |𝑒π‘₯ sin π‘₯ 𝑒π‘₯ cos π‘₯

𝑒π‘₯(sin π‘₯ + cos π‘₯) 𝑒π‘₯(cos π‘₯ βˆ’ sin π‘₯)|

= 𝑒π‘₯ sin π‘₯ 𝑒π‘₯(cos π‘₯ βˆ’ sin π‘₯) βˆ’ 𝑒π‘₯ cos π‘₯ 𝑒π‘₯(sin π‘₯ + cos π‘₯)

= βˆ’π‘’2π‘₯ sin π‘₯ cos π‘₯ βˆ’ 𝑒2π‘₯ sin2 π‘₯ βˆ’ 𝑒2π‘₯ sin π‘₯ cos π‘₯ βˆ’ 𝑒2π‘₯ cos2 π‘₯

= βˆ’π‘’βˆ’2π‘₯ sin2 π‘₯ βˆ’ 𝑒2π‘₯ cos2 π‘₯

= π‘’βˆ’2π‘₯(sin2 π‘₯ + cos2 π‘₯)

= π‘’βˆ’2π‘₯

c. π‘₯ , π‘₯𝑒π‘₯

𝑦1 = π‘₯ 𝑦1β€² = 1

𝑦2 = π‘₯𝑒π‘₯

𝑦2β€² = 𝑒π‘₯ + π‘₯𝑒π‘₯

π‘Š(𝑦1 , 𝑦2) = |𝑦1 𝑦2𝑦1β€² 𝑦2

β€² | = 𝑦1 𝑦2β€² βˆ’ 𝑦2 𝑦1

β€²

= π‘₯(𝑒π‘₯ + π‘₯𝑒π‘₯) βˆ’ π‘₯𝑒π‘₯(1)

= π‘₯𝑒2 + π‘₯2𝑒π‘₯ βˆ’ π‘₯𝑒π‘₯

= π‘₯2𝑒π‘₯

5. π‘₯2𝑦′′+ 3π‘₯𝑦′ + 𝑦 = 0 , π‘₯ > 0 , 𝑦1(π‘₯) = π‘₯

βˆ’1

Penyelesaian :

𝑦1 = π‘₯βˆ’1

𝑦1β€² = βˆ’π‘₯βˆ’2

𝑦2β€² = 2π‘₯βˆ’3

Jadi :

π‘₯2𝑦′′ + 3π‘₯𝑦′ + 𝑦 = 0

π‘₯2(2π‘₯βˆ’3) + 3π‘₯ (βˆ’π‘₯βˆ’2) + π‘₯βˆ’1 = 0

2π‘₯βˆ’1 βˆ’ 3π‘₯βˆ’1 + π‘₯βˆ’2 = 0

Untuk mencari jawaban kedua maka, akan dimisalkan

𝑦2(π‘₯) = 𝑦1(π‘₯) 𝑣(π‘₯) = π‘₯βˆ’1 𝑣(π‘₯)

𝑦 = 𝑒𝑣

𝑦′ = 𝑒′𝑣 + 𝑣′𝑒

Jadi;

𝑦2β€² = π‘₯βˆ’1 𝑣′ βˆ’ π‘₯βˆ’2 𝑣

𝑦2β€²β€² = π‘₯βˆ’1 𝑣′′π‘₯βˆ’2𝑣′ βˆ’ π‘₯βˆ’2𝑣′ + 2π‘₯βˆ’3 𝑣

= π‘₯βˆ’1𝑣′′ βˆ’ 2π‘₯βˆ’2 𝑣′ + 2π‘₯βˆ’3 𝑣

Maka ;

π‘₯2𝑦′′ + 3π‘₯𝑦′ + 𝑦 = 0

π‘₯2(π‘₯βˆ’1𝑣′′ βˆ’ 2π‘₯βˆ’2𝑣′ + 2π‘₯βˆ’3) + 3π‘₯ (π‘₯βˆ’1 𝑣′ βˆ’ π‘₯βˆ’2 𝑣) + π‘₯βˆ’1𝑣 = 0

Page 5: Analisis Gerak Fluida

π‘₯𝑣′′ βˆ’ 2𝑣′ + 2π‘₯βˆ’1𝑣 + 3𝑣′ βˆ’ 3π‘₯βˆ’1 + π‘₯βˆ’1𝑣 = 0

π‘₯𝑣′′ + 𝑣′ = 0

Jika dikalikan masing masing ruas dengan (1

π‘₯) maka hasilnya menjadi

𝑣′′ +1

π‘₯𝑣′ = 0

.......(2)

Misalkan : 𝑒 = 𝑣′

𝑒′ = 𝑣′′

Sehingga persamaan kedua menjadi;

𝑒′ +1

π‘₯𝑒 = 0

Dimana : 𝑝(π‘₯) =1

π‘₯ dan 𝑔(π‘₯) = 0

πœ‡(π‘₯) = π‘’βˆ«π‘(π‘₯)𝑑π‘₯

= π‘’βˆ«1π‘₯𝑑π‘₯

= 𝑒ln π‘₯

= π‘₯

𝑒 =1

πœ‡(π‘₯)[βˆ«πœ‡(π‘₯) 𝑔(π‘₯)𝑑π‘₯ + 𝑐]

=1

π‘₯ [∫

1

π‘₯ (0)𝑑π‘₯ + 𝑐]

=1

π‘₯ [𝑐 + 𝑐]

=2𝑐

π‘₯

Dengan pemisahan awal bahwa ;

𝑒 = 𝑣′

Jadi,

𝑣 = βˆ«π‘’ 𝑑π‘₯

= ∫2𝑐

π‘₯ 𝑑π‘₯

𝑣 = 2𝑐1 ln π‘₯ + 𝑐2

Dimana,

𝑦2(π‘₯) = 𝑦1(π‘₯) 𝑣(π‘₯)

sehingga

𝑦2(π‘₯) = π‘₯βˆ’1(2𝑐1 ln π‘₯ + 𝑐2)

=2𝑐1π‘₯ln π‘₯ +

𝑐2π‘₯

6. 𝑦′′ + 4𝑦′ + 5𝑦 = 0 , 𝑦(0) = 1 , 𝑦′(0) = 0

Penyelesaian :

Telah diketahui bahwa 𝑏2 βˆ’ 4π‘Žπ‘ < 0 , maka akar-akanr dari π‘Ÿ1 dan π‘Ÿ2 , merupakan bilangan

kompleks, dimana :

𝑦′′ + 4𝑦′ + 5𝑦 = 0

π‘Ÿ2 + 4π‘Ÿ + 5 = 0

Page 6: Analisis Gerak Fluida

π‘Ž = 1 , 𝑏 = 4 , 𝑐 = 5

π‘Ÿ1,2 = βˆ’π‘ Β± βˆšπ‘2 βˆ’ 4π‘Žπ‘

2π‘Ž= βˆ’4 Β± √16 βˆ’ 4(1)5

2(1)

= βˆ’4 Β± √16 βˆ’ 20

2

= βˆ’4 Β± βˆšβˆ’4

2

= βˆ’4 Β± 2𝑖

2

π‘Ÿ1 = βˆ’2 + 𝑖

π‘Ÿ1 = βˆ’2 βˆ’ 𝑖

Sehingga solusi umumnya adalah

𝑦 = 𝑒𝑖π‘₯ (𝑐1 cos πœ‡π‘₯ + 𝑐2 sin πœ‡(π‘₯))

= π‘’βˆ’2π‘₯(βˆ’π‘1 cos π‘₯ + 𝑐2 sin π‘₯)

Untuk memenuhi kondisi awal, dimana π‘₯ = 0 𝑦(0) = 1 dan 𝑦′(0) = 0 , maka solusi tersebut

akan menjadi :

𝑦(0) = 1 = π‘’βˆ’2(0) (𝑐1 cos 0 + 𝑐2 sin 0)

1 = 𝑒0 (𝑐1 + 0)

1 = 𝑐1

𝑦′(0) = 0 = π‘’βˆ’2(0)(βˆ’π‘1 sin 0 + 𝑐2 cos 0) βˆ’ 2𝑒2(0)(𝑐1 cos 0 + 𝑐2 sin 0)

0 = 𝑒0 (0 + 𝑐2) βˆ’ 2𝑒0(𝑐1 + 0)

0 = 𝑐2 βˆ’ 2𝑐1

𝑐2 = 2𝑐1

𝑐2 = 2(1)

𝑐2 = 2

Jadi solusi khususnya adalah

𝑦 = π‘’βˆ’2π‘₯(cos π‘₯ + 2 sin π‘₯)