Pengukuran Tegangan Tinggi Dan Arus Dc...
-
Upload
kevin-adit -
Category
Documents
-
view
255 -
download
20
Transcript of Pengukuran Tegangan Tinggi Dan Arus Dc...
Pengukuran
Arus dan Tegangan Tinggi
Dalam pengujian industri dan laboratorium penelitian, adalah penting untuk
mengukur tegangan dan arus secara akurat, menjamin keamanan yang sempurna untuk
personil dan peralatan. Oleh karena itu orang yang menangani peralatan serta perangkat
metering harus dilindungi terhadap tegangan lebih dan juga terhadap tegangan induksi
karena menyimpang kopling. Oleh karena itu, lokasi dan tata letak perangkat itu penting.
Kedua, ekstrapolasi linear dari perangkat luar yang rentang, mereka tidak berlaku untuk
meter tegangan tinggi dan instrumen pengukuran, dan mereka harus dikalibrasi agar
sempurna. Interferensi elektromagnetik adalah masalah serius dalam tegangan impuls dan
pengukuran arus, dan itu harus dihindari atau diminimalkan. Oleh karena itu, meskipun
prinsip-prinsip pengukuran mungkin sama, perangkat dan instrumen untuk pengukuran
tegangan tinggi dan arus berbeda jauh dari tegangan rendah dan perangkat arus yang
rendah. Perangkat yang berbeda digunakan untuk pengukuran tegangan tinggi dapat
diklasifikasikan seperti pada Tabel 7.1 lahan 7.2.
7.1. Pengukuran DC Tegangan Tinggi
Pengukuran DC tegangan tinggi seperti pada pengukuran tegangan rendah,
umumnya dilakukan dengan perpanjangan meter dengan sebuah resistansi seri yang
besar. Arus bersih dalam meter biasanya dibatasi pada satu ke sepuluh microamperes
untuk defleksi skala penuh. Untuk tegangan yang sangat tinggi (1000 kV atau lebih)
masalah timbul karena disipasi daya yang besar, kebocoran arus dan keterbatasan stres
tegangan per satuan panjang, perubahan resistansi karena variasi suhu, dll. Oleh
karena itu, pembagi resistansi potensial dengan voltmeter elektrostatik kadang-kadang
lebih baik ketika diperlukan presisi tinggi. Tapi pembagi potensial juga menderita
kerugian atas. Kedua meter resistansi seri dan pembagi potensial menyebabkan
mengalirnya arus dari sumber. Voltmeter pembangkit adalah perangkat impedansi
tinggi dan tidak memuat sumber. Mereka menyediakan isolasi lengkap dari sumber
tegangan (tegangan tinggi) karena mereka tidak langsung terhubung ke terminal
tegangan tinggi dan karenanya lebih aman. Percikan celah udara seperti lapisan celah
udara adalah perangkat pengganti gas dan memberikan pengukuran yang akurat dari
tegangan puncak. Ini cukup sederhana dan tidak memerlukan konstruksi khusus. Tapi
pengukuran dipengaruhi oleh kondisi atmosfer seperti suhu, kelembaban, dll dan oleh
sekitar obyek dibumikan , sebagai medan listrik di celah dipengaruhi oleh keberadaan
objek yang telah dibumikan. Tapi pengukuran celah lapisan dari tegangan adalah
independen dari gelombang dan frekuensi.
7
Tabel 7.1 Teknik Mengukur Tegangan Tinggi
Tipe tegangan Metode atau teknik
(a) Tegangan DC (i) Microammeter resistansi seri
(ii) Pembagi Potensisal Tegangan
(iii) Pembangkitan Voltmeter
(iv) Lapisan dan celah percikan
yang lain.
(b) Tegangan AC
(Frekuensi Tenaga)
(i) Ammeter impedansi seri
(ii) Pembagi potensial (jenis
resistansi atau kapasitansi)
(iii) Transformator potensial
(electromagnet atau CVT)
(iv) Voltmeter electrostatic
(v) Celah lapisan
(c) Tegangan AC frekuensi tinggi,
tegangan impuls, dan tegangan
yang berubah dengan cepat lainnya
(i) Potensi pembagi dengan
osilograf sinar katoda (resistif
atau pembagi kapasitif)
(ii) voltmeter puncak
(iii) Celah lapisan
Tabel 7.2 Teknik Mengukur Arus Tinggi
Tipe Arus Peralatan atau Teknik
a. arus DC (Direct Currents) (i) Resistansi shunt dengan
miliammeter
(ii) Generator efek Hall
(Hall effect generators)
(iii) Link Magnetik
b. Arus AC (Alternating Currents)
(frekuensi tenaga)
(i) Shunt Resistif
(ii) Transformator arus
elektromagnetik
c. AC frekuensi tinggi, impul dan arus
yang berubah dengan cepat.
(i) Shunt resistif
(ii) Potensiometer magnet atau
kumparan Rogowski
(iii) Link Magnetic
(iv) Generator efek Hall (Hall effect
generators)
7.1.1 Resistance Series Ohmic Tinggi dengan Microammeter
DC tegangan Tinggi biasanya diukur dengan menghubungkan resistansi
yang sangat tinggi (beberapa ratusan mega ohm) secara seri dengan ammeter
mikro seperti ditunjukkan pada Gambar .7.1. Hanya arus mengalir melalui besar
dikalibrasi resistansi R diukur oleh kumparan microammeter bergerak. Tegangan
sumber yang diberikan oleh
V = IR
Penurunan tegangan dalam meter dapat
diabaikan, sebagai impedansi meter ini hanya
beberapa ohm dibandingkan untuk beberapa
ratus mega-ohm dari seri resistansi R. Sebuah
perangkat pelindung seperti celah kertas,
tabung cahaya neon, atau zener dioda dengan
rangkaian seri yang cocok dihubungkan
melintasi meter sebagai perlindungan terhadap
tegangan tinggi dalam kasus resistansi seri R
gagal atau berkedip lebih. Nilai ohmik dari
resistansi seri R dipilih sedemikian rupa
sehingga arus dari satu ke sepuluh
microamperes diperbolehkan untuk defleksi
skala penuh. Resistansi dibangun dari sejumlah
besar resistor luka kawat secara seri. Penurunan
tegangan pada setiap elemen resistor dipilih untuk menghindari flashovers dan
discharges. Sebuah nilai yang kurang dari 5 kV/cm di udara atau kurang dari 20
kV/cm dalam minyak yang diperbolehkan. Rantai resistor disediakan dengan
penghentian bebas korona. Bahan untuk elemen resistif biasanya karbon paduan
dengan koefisien suhu kurang dari 10-4
/oC. Karbon dan resistor film logam
lainnya juga digunakan. Sebuah rantai resistansi dibangun dengan ± 1% resistor
karbon terletak di minyak transformator kedap udara diisi PVC tabung, untuk 100
kV operasi memiliki stabilitas suhu yang sangat baik keterbatasan dalam desain
tahan seri.
(i) Disipasi daya dan sumber pemuatan,
(ii) Efek suhu dan stabilitas waktu yang lama,
(iii)Tegangan ketergantungan elemen resistif, dan
(iv) Kepekaan terhadap tekanan mekanis.
Meter resistansi seri yang dibangun untuk 500 kV DC dengan akurasi yang lebih
baik dari 0,2%.
7.1.2 Pembagi Potensial Resistansi untuk Tegangan DC
Sebuah tegangan pembagi potensial resistansi dengan impedansi voltmeter
elektrostatik atau tinggi ditunjukkan pada Gambar. 7.2. Pengaruh suhu dan
tegangan pada elemen dihilangkan dalam pengaturan tegangan pembagi. Besarnya
tegangan tinggi diberikan berdasarkan [(R1 + R2)/R2]v2, dimana v2 adalah DC
tegangan rendah tegangan lengan R2. Dengan perubahan mendadak dalam
tegangan, seperti operasi switching, flashover dari benda uji, atau sumber arus
pendek, lewat denyar atau kerusakan mungkin terjadi pada elemen-elemen
pembagi karena kapasitansi seluruh elemen dan karena kapasitansi tanah. Untuk
menghindari tegangan transien, tegangan mengendalikan kapasitor dihubungkan
Gambar 7.1. Micrometer
resistansi seri
di seluruh elemen. Sebuah penghentian bebas korona juga diperlukan untuk
menghindari pembuangan yang tidak perlu di ujung tegangan tinggi. Sebuah
resistor seri dengan koneksi kapasitor paralel untuk Linearisasi distribusi potensial
transien ditunjukkan pada Gambar. 7.3. Potensi pembagi yang dibuat dengan
akurasi 0,05% hingga 100 kV , dengan akurasi 0,1% hingga 300 kV, dan dengan
akurasi yang lebih baik dari 0,5% untuk 500 kV.
7.1.3 Voltmeter Pembangkit
Alat ukur tegangan tinggi mempekerjakan menghasilkan prinsip ketika
sumber loading dilarang (seperti dengan Van de Graaff generator, dll) atau bila
koneksi langsung ke sumber tegangan tinggi harus dihindari. Sebuah voltmeter
menghasilkan adalah kapasitor tegangan generator elektrostatik variabel yang
menghasilkan arus sebanding dengan tegangan eksternal. Perangkat ini didorong
oleh sinkron atau konstan kecepatan motor eksternal dan tidak menyerap kekuatan
atau energi dari sumber pengukuran tegangan.
Prinsip Operasi
Muatan yang tersimpan dalam kapasitor kapasitansi C diberikan oleh q = CV. Jika
kapasitansi kapasitor bervariasi dengan waktu ketika terhubung ke sumber
tegangan V, arus melalui kapasitor,
(7.1)
Untuk tegangan DC dV/dt = O. Oleh karena itu,
Gambar 7.2. Pembagi potensial resistansi
dengan voltmeter
elektrostatik
P-peralatan pelindung
ESV-voltmeter elektrostatik
Gambar 7.3. Tahahanan seri dengan
kapasitor parallel untuk
linerasi potensial untuk
tegangan transient.
(7.2)
Jika kapasitansi C bervariasi antara batas Co dan (Co + Cm) sinusoidal sebagai
C = Co + Cm sin
arus i adalah
i = im cos
dimana i = V Cm
(im adalah nilai puncak arus). Nilai rms arus diberikan oleh :
(7.3)
Untuk frekuensi sudut konstan , arus sebanding dengan tegangan V. Lebih sering ,
arus yang dihasilkan diperbaiki dan diukur dengan meteran coil bergerak .
Pembangkit voltmeter dapat digunakan untuk pengukuran tegangan AC juga
memberikan frekuensi sudut adalah sama atau sama dengan setengah dari
frekuensi pasokan. Sebuah voltmeter menghasilkan dengan silinder berputar
terdiri dari dua elektroda excitating lapangan dan berputar dua tiang angker
digerakkan oleh motor sinkron pada kecepatan n konstan. Arus AC mengalir
antara dua bagian dari armatur yang diperbaiki oleh komutator aritmatika berarti
dapat dihitung dari :
Untuk tegangan simetris Cmin = O. Bila tegangan tidak simetris, salah satu
elektroda didasarkan dan Cmin memiliki nilai yang terbatas. Faktor
proporsionalitas
ditentukan oleh kalibrasi.
Perangkat ini dapat digunakan untuk mengukur tegangan AC memberikan
kecepatan drive -motor adalah setengah frekuensi tegangan yang akan diukur. Jadi
empat-kutub motor sinkron dengan 1500 rpm cocok untuk 50 Hz. Untuk
mengukur nilai puncak-dokumen, sudut fase motor juga harus disesuaikan
sehingga bahwa C maks dan nilai puncak terjadi pada saat yang sama .
Pembangkit voltmeter mempekerjakan berputar sektor atau baling-baling untuk
variasi kapasitansi. Gambar 7.4 memberikan diagram skematik voltmeter
menghasilkan . Sumber tegangan tinggi yang terhubung ke disk elektroda S3 yang
disimpan di jarak tertentu pada sumbu yang lain elektroda tegangan rendah So, S1,
dan S2. Rotor So didorong pada kecepatan konstan oleh sinkron motor dengan
kecepatan yang sesuai (1500,1800,3000, atau 3600 rpm) . Baling-baling rotor
menyebabkan perubahan periodik So kapasitansi antara piringan terisolasi S2 dan
hv elektroda S3. Bentuk dan jumlah baling-baling dari So dan S1 didesain
sedemikian rupa sehingga mereka menghasilkan variasi sinusoidal dalam
kapasitansi. Yang dihasilkan arus AC yang melalui hambatan R diperbaiki dan
dibaca oleh alat kumparan bergerak Sebuah penguat diperlukan, jika kapasitansi
shunt lead besar atau lebih yang digunakan untuk koneksi ke rectifier dan meter .
Instrumen ini dikalibrasi menggunakan pembagi potensial atau bola kesenjangan .
The skala meter linear dan jangkauan dapat diperpanjang
Gambar 7.4. diagram skematik dari voltmeter pembangkit
(putaran tipe vane)
a. Putaran tipe silinder b. putaran tipe vane
Gambar 7.5. kurva kalibrasi dari voltmeter pembangkit yang ditunjukan
oleh gambar 7.5 a dan b.
dengan ekstrapolasi. Kurva kalibrasi Khas voltmeter penghasil diberikan pada
Gambar. 7.5a dan b .
Keuntungan Pembangkit voltmeter
(i) Tidak ada sumber pemuatan oleh meter,
(ii) Tidak ada koneksi langsung ke elektroda tegangan tinggi,
(iii)Skala linear dan perluasan jangkauan mudah, dan
(iv) Instrumen yang sangat nyaman untuk perangkat elektrostatik seperti Van de
Graaff generator dan akselerator partikel.
Keterbatasan Voltmeter Pembangkit
(i) Mereka membutuhkan kalibrasi,
(ii) Konstruksi hati-hati diperlukan dan merupakan instrumen rumit yang
membutuhkan drive tambahan , dan
(iii)Gangguan dalam posisi dan pemasangan elektroda melakukan kalibrasi valid.
7.1.4 Metode lainnya - Osilasi Bulat (oscillating spheroid)
Periode osilasi dari suatu oscillating spheroid dalam medan listrik seragam
sebanding dengan medan listrik diterapkan. Prinsip ini dimanfaatkan dalam
mengukur DC tinggi tegangan. Periode osilasi dari spheroid ditangguhkan antara dua
elektroda dengan dan tanpa hadir medan listrik diukur. Jika frekuensi osilasi untuk
amplitudo kecil f dan fo masing-masing, maka medan listrik
dan sehingga tegangan di aplikasikan
karena E = V/d (d menjadi pemisahan kesenjangan antara elektroda) .
Proporsionalitas konstan dapat ditentukan dari dimensi bulat atau eksperimental.
Medan listrik yang seragam yang dihasilkan dengan menggunakan dua
elektroda dengan profil Bruce untuk jarak sekitar 50 cm. Salah satu elektroda
ditanahkan dan yang lain terhubung ke dc tegangan tinggi source. Spheroid
ditangguhkan di tengah elektroda dalam sumbu dari medan listrik. Periode osilasi
diukur dengan menggunakan teleskop dan stop watch. Instrumen jenis ini dibangun
untuk tegangan hingga 200 kV , dan akurasi diperkirakan ± 0,1 % . Dalam desain
Bruce, elektroda dari 145 cm dengan diameter 45 cm jarak digunakan Sebuah akurasi
keseluruhan ± 0,03 % diklaim sampai dengan tegangan maksimum 250 kV. Karena
ini adalah metode yang sangat memakan rumit dan waktu, tidak banyak digunakan .
Kisaran berguna voltmeter bulat dibatasi oleh pembuangan local.
7.1.5 Pengukuran Tegangan Ripple di Sistem DC
Ini telah dibahas dalam bab sebelumnya bahwa dc sirkuit penyearah
mengandung riak, yang harus tetap rendah (<< 3%). Tegangan Ripple adalah
tegangan AC non - sinusoidal , dan sebagai pengukuran oscillographic seperti
tegangan ini diinginkan. Bagaimana pernah, jika pembagi potensial resistansi
digunakan bersama dengan osiloskop , pengukuran nilai kecil SV riak akan tidak
akurat.
Sebuah metode sederhana untuk mengukur tegangan riak adalah dengan
menggunakan kapasitansi-resistance (CR) sirkuit dan mengukur komponen
bervariasi dari tegangan AC dengan menghalangi komponen DC. Jika V1 adalah
sumber tegangan DC dengan riak (Gambar 7.6a) dan V2 adalah tegangan menurut
pengukuran resistansi R, dengan C bertindak sebagai kapasitor pemblokir, kemudian
V2 (t) = V1 (t) – Vdc = tegangan ripple
Kondisi yang dimungkinkan disini adalah CR >> 1
Pengukuran Ripple dengan CRO
Susunan sirkuit rinci digunakan untuk tujuan ini ditunjukkan pada Gambar.
7.6b. Di sini, kapasitansi ‘C’ berperingkat untuk tegangan puncak. Adalah penting
bahwa saklar ‘S’ ditutup ketika CRO terhubung ke sumber sehingga terminal input
CRO tidak menerima sinyal tegangan tinggi sementara ‘C’ sedang diisi. Selanjutnya,
C harus
Gambar 7.6. Rangkaian peralatan untk menghitung tegangan ripple
lebih besar dari kapasitansi kabel dan kapasitansi input dari CRO, diambil bersama-
sama.
7.2 Pengukuran Tegangan Tinggi dan Impulse
Pendahuluan
Pengukuran tegangan tinggi AC menggunakan metode konvensional seperti
voltmeter impedansi seri, pembagi potensial, potensial transformator, atau voltmeter
elektrostatik. Tapi desain mereka berbeda dengan pengukuran tegangan rendah,
sebagai desain isolasi dan sumber pemuatan adalah kriteria penting. Ketika hanya
pengukuran nilai puncak yang diperlukan, voltmeter puncak dan celah lapisan dapat
digunakan. Seringkali, celah lapisan digunakan untuk tujuan kalibrasi. Impulse dan
pengukuran frekuensi tinggi AC selalu menggunakan pembagi potensial dengan sinar
katoda osilograf untuk merekam gelombang tegangan. Kesenjangan Sphere digunakan
ketika nilai-nilai puncak dari tegangan hanya dibutuhkan dan juga untuk keperluan
kalibrasi .
7.2.1 Voltmeter Impedansi Seri
Untuk frekuensi daya AC. pengukuran impedansi seri mungkin murni
resistansi atau reaktansi. Karena resistansi melibatkan kerugian daya, sering
kapasitor lebih disukai sebagai reaktansi seri. Selain itu, untuk daya tahan tinggi ,
variasi resistansi dengan temperatur adalah masalah, dan induktansi sisa
perlawanan menimbulkan impedansi berbeda dari perlawanan Ohmic nya. Unit
resistansi tinggi untuk tegangan tinggi memiliki kapasitansi nyasar dan karenanya
perlawanan Unit akan memiliki sirkuit setara seperti ditunjukkan pada Gambar .
7.7 . Pada setiap CD frekuensi AC yang tegangan, impedansi dari resistansi R
adalah
(7.5)
Gambar 7.7. Rangkaian peralatan parameter sederhana
dari suatu resistansi R ohmic yang tinggi.
L - induktansi Residual
C- Kapasitansi Residual
Jika L dan C yag kecil dibandingkan dengan R,
(7.6)
dan total sudut fase adalah
(7.7)
Ini dapat dijadikan nol dan independen dari frekuensi jika,
L/C = R2
Untuk diperpanjang dan besar dimensi resistor, sirkuit ini tidak valid dan
masing-masing unsur resistor harus didekati dengan sirkuit ini setara. Seluruh unit
resistor maka harus diambil sebagai setara saluran transmisi, untuk menghitung
resistansi efektif. Juga, tanah atau tersesat kapasitansi setiap elemen
mempengaruhi arus yang mengalir di unit, dan indikasi hasil meter dalam
kesalahan . Rangkaian setara dari resistor tegangan mengabaikan induktansi tinggi
dan rangkaian kompensasi resistor seri menggunakan penjaga dan waktu resistor
ditunjukkan pada Gambar. 7.8a dan b masing-masing. Stray efek kapasitansi
tanah (lihat Gambar. 7.8b) dapat dihapus dengan melindungi resistor R dengan
sebuah spiral yang mengelilingi kedua Rs, yang mengalirkan resistor sebenarnya
tapi tidak memberikan kontribusi arus melalui instrumen. Dengan tuning resistor
Ra, potensi akhir perisai resistor dapat disesuaikan dengan respek ke resistor
pengukuran yang sebenarnya sehingga mengakibatkan arus diantara kompensasi
perisai dan resistor pengukuran memberikan sudut fase minimum.
Gambar. 7.8 Resistansi seri rxtended untuk pengukuran tegangan tinggi AC
Kapasitansi Seri Voltmeter
Untuk menghindari kekurangan ditunjukkan sebelumnya, sebuah kapasitor
seri digunakan sebagai pengganti resistor untuk pengukuran tegangan tinggi AC.
Diagram skematik ditunjukkan pada Gambar. 7.9. Arus Ic melalui meter adalah:
Ic = j CV (7.9)
(a) Extended resistansi seri dengan
induktansi diabaikan
Cg-Stray kapasitansi ke tanah
Cs- kapasitansi belitan
(b) resistansi Series dengan penjaga
dan tuning resistansi
R - Series resistor
Rs-Guard resistor
Ra - Tuning resistor
Gambar 7.9. kapasitansi seri dengan sebuah miliammeter
untuk mengukur tegangan tinggi AC
di mana, C = kapasitansi dari kapasitor seri,
= frekuensi sudut, dan
V = diterapkan tegangan AC
Jika tegangan AC mengandung harmonik, kesalahan karena perubahan impedansi
seri terjadi. Nilai rms tersebut. tegangan V dengan harmonik diberikan oleh
(7.10)
di mana V1, V2, … Vn mewakili nilai rms dari fundamental, kedua ... dan n
harmonik. Arus akibat harmonik ini
I1 = CV1
I2 = CV2 … , dan (7.11)
In = CVn
Sehingga hasil arus rms adalah:
(7.12)
Dengan kelima harmonik 10% saja, saat ini adalah 11,2 % lebih tinggi, dan
karenanya kesalahan adalah 11,2 % dalam pengukuran tegangan Metode ini tidak
dianjurkan bila tegangan AC bukan gelombang sinusoidal murni tetapi
mengandung harmonisa yang cukup besar. Seri voltmeter kapasitansi digunakan
dengan cascade transformer untuk mengukur nilai rms hingga 1000 kV. Seri
kapasitansi dibentuk sebagai kapasitor plat paralel antara terminal tegangan tinggi
dari transformator dan piring tanah ditangguhkan di atasnya . Sebuah ammeter
rectifier digunakan sebagai instrumen menunjukkan dan langsung dikalibrasi
tegangan tinggi nilai rms. Meteran itu biasanya 0-100 A kumparan bergerak
meter dan atas semua kesalahan adalah sekitar 2%.
7.2.2 Pembagi Potensial Kapasitansi dan Transformer Tegangan Kapasitansi
Kesalahan karena tegangan harmonik dapat dihilangkan dengan menggunakan
pembagi tegangan kapasitif dengan voltmeter elektrostatik atau meter impedansi
tinggi seperti VTVM suatu Jika meter dihubungkan melalui kabel yang panjang ,
kapasitansi harus diperhitungkan dalam kalibrasi. Biasanya, standar kompresi udara
atau gas kondensor digunakan sebagai C1 (Gambar 7.10), dan C2 dapat berupa
kapasitor besar (mika, kertas, atau rendah loss kondensor). C1 adalah tiga kapasitor
terminal dan terhubung ke C2 melalui terlindung kabel, dan C2 benar-benar
terlindung dalam kotak untuk menghindari kapasitansi liar. Itu tegangan yang
diberikan V1 diberikan oleh
(7.13)
dimana Cm adalah kapasitansi dari meter dan kabel penghubung dan memimpin dan
V2 adalah pembacaan meter. kapasitansi
Gambar 7.10. Pembagi potensial kapasitansi
C1 - Kompresi standar gas h.v. kondensator
C2 - Standar tegangan rendah kondensor
ESV - voltmeter elektrostatik
P - gap pelindung
C.C. - Menghubungkan kabel
Transformer Tegangan Kapasitansi - CVT
Pembagi kapasitansi dengan sebuah kecocokan atau mengisolasi potensi
transformator disetel untuk kondisi resonansi sering digunakan dalam sistem tenaga
untuk pengukuran tegangan. Ini adalah sering disebut sebagai CVT. Berbeda
kapasitansi pembagi sederhana yang requires a high impedance meter like VTVM a
atau voltmeter elektrostatik, CVT dapat dihubungkan ke perangkat impedansi rendah
seperti koil tekanan alat pengukur watt atau relay coiiCVTcan memasok beban
beberapa VA. Diagram skematik dari CVT dengan sirkuit ekuivalen adalah diberikan
pada Gambar. 7.11. C1 terbuat dari beberapa unit kondensor tegangan tinggi, dan
total kapasitansi akan sekitar beberapa ribu picofarads sebagai terhadap standar gas
diisi kondensor sekitar 100 pF. Sebuah transformator pencocokan terhubung antara
beban atau meteran M dan C2. Rasio transformator dipilih atas dasar ekonomi, dan
hv yang Peringkat berliku mungkin 10 sampai 30 kV dengan Lv. berliku dinilai 100-
500 V. nilai tuning choke L dipilih untuk membuat rangkaian setara CVT murni
resistif atau untuk membawa kondisi resonansi. Kondisi ini dipenuhi bila
(7.14)
dimana,
L= Induktansi dari choke, dan
LT= peralatan induktansi dari transformer
Tegangan V2 (tegangan meter) akan berada dalam fase dengan tegangan input
V1. Diagram fasor dari CVT dalam kondisi resonansi ditunjukkan pada Gambar.
7.11. Meteran itu diambil sebagai beban resistif, dan X'm diabaikan. Tegangan beban
disebut sisi pembagi akan V’2 = (I’m R’m) dan Vc2 = V’2 + Im (Re + Xe). Hal ini jelas
dari diagram fasor yang V1. (tegangan input) = (Vc1+ V c2) dan pada fase
a. Skema representasi b. rangkaian Equivalent
Gambar. 7.11 trafo tegangan capasitif (CVT)
dengan V’2 tegangan meter. Re dan Xe termasuk keresistansi transformator potensial
dan kebocoran reaktansi. Dalam kondisi ini, rasio tegangan menjadi
(7.15)
(mengabaikan tegangan drop Im • Xe yang sangat kecil dibandingkan dengan
tegangan VC1 ) di mana VRi adalah penurunan tegangan transformator dan gulungan
choke.
Keuntungan dari CVT adalah:
(i) Desain yang sederhana dan instalasi mudah,
(ii) Dapat digunakan baik sebagai alat ukur untuk tegangan meter dan menyampaikan
tujuan dan juga sebagai kondensor kopling untuk komunikasi power line carrier
dan menyampaikan.
(iii)Frekuensi distribusi tegangan independen bersama elemen sebagai terhadap
transformer potensial magnetik konvensional yang membutuhkan desain insulasi
tambahan terhadap lonjakan, dan
(iv) Menyediakan isolasi antara terminal tegangan tinggi dan tegangan rendah metering.
Kelemahan dari CVT adalah:
(i) Rasio tegangan rentan terhadap variasi suhu, dan
(ii) Masalah merangsang ferro- resonansi pada sistem tenaga.
Pembagi Potensial Resistansi
Pembagi potensial resistansi menderita kerugian yang sama seperti voltmeter
resistansi seri untuk aplikasi AC. Selain itu, kapasitansi nyasar dan induktansi
(Gambar 7.7 dan 7.8) yang terkait dengan resistansi membuat mereka tidak akurat ,
dan kompensasi harus diberikan. Oleh karena itu, mereka umumnya tidak digunakan.
7.2.3. Transformers Potensial
(Magnetic Type)
Transformator potensial magnetic
adalah perangkat tertua untuk kapak.
pengukuran. Mereka sederhana dalam
konstruksi dan dapat dirancang untuk
tegangan apapun. Untuk tegangan yang
sangat tinggi, Cascading dari
transformator adalah mungkin. Rasio
tegangan:
di mana V1 dan V2 adalah tegangan
primer dan sekunder, dan N1 dan N2
bergantian masing-masing dalam
gulungan. Perangkat ini menderita rasio
dan sudut fase kesalahan yang
disebabkan oleh impedansi magnetizing
dan kebocoran dari gulungan
transformator. Kesalahan dikompensasi
dengan menyesuaikan rasio belitan
dengan tappings di sisi tegangan tinggi
Gambar 7.12. Fasor diagram dari CVT
bawah resonansi atau disetel con dition,
Zm diambil untuk menjadi sama dengan
resistansi Rm
di bawah kondisi beban. Potensi transformer (PT) tidak mengizinkan cepat naik
tegangan frekuensi sementara atau tinggi seiring dengan frekuensi pasokan normal,
tetapi tegangan harmonik biasanya diukur dengan akurasi yang memadai . Dengan
pengujian tegangan tinggi transformator , tidak ada trafo potensi terpisah digunakan ,
namun PT berliku digabungkan dengan gulungan tegangan tinggi dari transformator
pengujian.
Dengan benda uji seperti isolator, kabel , dll yang kapasitif di alam , kenaikan
tegangan terjadi pada beban dengan transformator pengujian, dan potensi
transformator berkelok-kelok memberikan nilai tegangan kurang dari tegangan yang
sebenarnya diterapkan pada benda uji Jika impedansi persentase transformator
pengujian diketahui, koreksi berikut dapat diterapkan pada tegangan diukur dengan
PT berliku dari transformator.
(7.17)
dimana,
V20 = tegangan rangkaian terbuka dari belitan PT
CN = beban kapasitansi yang digunakan untuk mengetes
C = kapasitansi objek yang di tes (C<<CN)
Vx = % drop reaktansi dari transformator
7.2.4 Voltmeter Electrostatic
Prinsip dalam bidang elektrostatik, gaya tarik-menarik antara elektroda pelat
kondensor paralel diberikan oleh
(7.18)
V = diterapkan tegangan antara pelat,
C = kapasitansi antara pelat,
A = luas penampang dari pelat,
s = pemisahan antara pelat,
0 = permitivitas medium (udara atau ruang bebas), dan
Ws = pekerjaan yang dilakukan dalam memindahkan piring
Ketika salah satu dari elektroda bebas untuk bergerak , gaya pada piring dapat
diukur dengan mengendalikan dengan pegas atau menyeimbangkan dengan
penyeimbang. Untuk pengukuran tegangan tinggi, perpindahan kecil dari salah satu
elektroda dengan sepersekian milimeter sampai beberapa milimeter biasanya cukup
untuk pengukuran tegangan. Seperti gaya adalah sebanding dengan kuadrat dari
tegangan yang diterapkan, pengukuran dapat dibuat untuk ac atau DC tegangan.
Konstruksi
Voltmeter elektrostatik yang dibuat dengan konfigurasi plat paralel
menggunakan cincin penjaga untuk menghindari korona dan lapangan fringing di
pinggiran. Sebuah voltmeter mutlak dilakukan dengan menyeimbangkan piring
dengan berat counter dan dikalibrasi dalam hal berat badan kecil. Biasanya voltmeter
elektrostatik memiliki kapasitansi kecil (5 sampai 50 pF) dan resistansi isolasi tinggi
(R > 1013
Q). Oleh karena itu mereka dianggap sebagai perangkat dengan impedansi
masukan yang tinggi. Batas atas frekuensi untuk aplikasi AC ditentukan dari
pertimbangan sebagai berikut:
(i) Frekuensi alami dari sistem bergerak,
(ii) Frekuensi resonansi memimpin dan induktansi liar dengan kapasitansi meter, dan
(iii)perilaku RC dari penahan atau kontrol musim semi ( karena gesekan yang resistansi
dan elastance ).
Sebuah batas atas frekuensi sekitar satu MHz dicapai dalam desain hati-hati .
Keakuratan untuk a.c. pengukuran tegangan lebih baik dari ± 0,25 %, dan untuk
pengukuran tegangan DC mungkin ± 0,1 % atau kurang.
Diagram skematik voltmeter elektrostatik absolut atau elektrometer diberikan
pada Gambar. 7.13. Ini terdiri dari paralel jenis pesawat disc elektroda dipisahkan
oleh jarak kecil. Elektroda bergerak dikelilingi oleh cincin penjaga tetap untuk
membuat seragam lapangan di wilayah tengah. Untuk mengukur tegangan yang
diberikan dengan presisi, diameter disc ditingkatkan, dan jarak gap harus dibuat
kurang. Keterbatasan pada jarak gap adalah stres kerja yang aman (V/s)
diperbolehkan di udara yang biasanya 5 kV/cm atau kurang. Perbedaan utama antara
beberapa bentuk voltmeter terletak pada cara di mana gaya pemulih diperoleh. Untuk
versi konvensional meter, kontrol pegas sederhana, yang menggerakkan pointer
untuk bergerak pada skala instrumen. Dalam instrumen yang lebih fleksibel , hanya
gerakan kecil dari elektroda bergerak, dan gerakan ini diperkuat melalui cara-cara
optik (lampu dan pengaturan skala seperti yang digunakan dengan bergerak
galvanometers coil). Dua damper baling-baling udara digunakan untuk mengurangi
kecenderungan getaran dalam sistem bergerak, dan
Gambar. 7.13. Voltmeter Electrostatik
pemanjangan pegas disimpan minimum untuk menghindari gangguan lapangan.
Kisaran instrumen yang mudah diubah dengan mengubah pemisahan kesenjangan
sehingga V/s atau tegangan listrik adalah sama untuk nilai maksimum dalam rentang
apapun . Instrumen multi - jangkauan akan dibangun untuk 600 rms W dan di atas.
Rincian konstruksi dari sebuah voltmeter elektrostatik mutlak diberikan pada
Gambar. 7.13a. Torsi kontrol disediakan oleh keseimbangan berat. Pegerakan disc M
membentuk inti pusat dari cincin G penjaga yang dari diameter yang sama dengan
pelat tetap F. cap D membungkus keseimbangan sensitif B , salah satu lengan yang
membawa suspensi dari disk bergerak. Saldo balok membawa cermin yang
mencerminkan seberkas cahaya. Pergerakan disk dengan demikian diperbesar .
Seperti jarak antara dua elektroda besar , keseragaman medan listrik dikelola oleh
cincin penjaga H yang mengelilingi ruang antara cakram F dan M. Cincin penjaga H
dipertahankan pada potensi konstan dalam ruang dengan pembagi kapasitansi
memastikan distribusi potensi khusus seragam.
Beberapa instrumen yang dibangun dalam struktur tertutup yang berisi udara
terkompresi, karbon dioksida, atau nitrogen. Tekanan gas mungkin urutan IS atm.
Bekerja tegangan setinggi 100 kV/cm dapat digunakan dalam meteran listrik di
vakum. Dengan kompresi gas atau vakum sebagai medium, meter kompak dan jauh
lebih kecil ukurannya.
(a) Voltmeter elektrostatik absolute
M – mounting plate
G-Guard pelat
F - plat Tetap
H-Guard hoops atau cincin
m – minor
(b) Pengaturan balok Cahaya
B- Balance
C- Pembagi Kapasitansi
D – Dome
R - Menyeimbangkan berat
7.2.5 Pembacaan Puncak voltmeter AC
Dalam beberapa kesempatan, nilai puncak dari sebuah gelombang AC yang
lebih penting. Hal ini diperlukan untuk memperoleh kekuatan dielektrik maksimum
isolasi padat, dll. Ketika gelombang tidak sinusoidal, nilai rms dari teganagn
dikalikan dengan √ tidak benar. Oleh karena itu instrumen nilai puncak terpisah
diinginkan dalam plikasi tegangan tinggi.
Series Capacitor Puncak Voltmeter
Ketika kapasitor dihubungkan dengan sumber tegangan sinusoidal, pengisian arus io
dimana V adalah nilai rms dari tegangan dan adalah frekuensi
sudut. Jika setengah gelombang rectifier digunakan, mean aritmetik dari arus rectifier
sebanding dengan nilai puncak ac tegangan. Diagram skematik susunan rangkaian
ditunjukkan pada Gambar. 7.14. Pembacaan meter DC sebanding dengan nilai
puncak dari nilai Vm atau
dimana I adalah arus DC saat dibaca oleh meter dan C adalah kapasitansi dari
kapasitor. Metode ini dikenal sebagai metode Chubb-Frotscue untuk pengukuran
tegangan puncak. Dioda D1 digunakan untuk memperbaiki arus AC. yang saat ini
dalam satu setengah siklus sementara D2 by-pass di babak siklus lainnya. Pengaturan
ini hanya cocok untuk setengah positif atau negatif
Gambar. 7.14 Puncak voltmeter dengan kapasitor seri
C - Capacitor v(t) - gelombang Tegangan
D1, D2 – Dioda lc (t) - Capacitor bentuk gelombang arus
P - perangkat pelindung T- Periode
I - Menunjukkan meteran
(sekarang diperbaiki ditunjukkan)
siklus dan karenanya hanya berlaku ketika kedua setengah siklus yang simetris dan
setara . Metode ini tidak cocok ketika gelombang tegangan tidak sinusoidal tetapi
berisi lebih dari satu puncak atau maksimum seperti ditunjukkan pada Gambar. 7.14 .
The pengisian arus melalui kapasitor perubahan polaritas dalam satu setengah siklus
itu sendiri . Daerah yang diarsir pada Gambar . 7.15 memberikan arus balik di salah
satu dari setengah siklus dan saat ini dalam periode yang mengurangi dari arus bersih
Oleh karena itu pembacaan meter akan kurang dan tidak sebanding dengan Vm
sebagai arus yang mengalir selama interval ( t1 - t2 ) dan sebagainya. Tidak akan
dimasukkan dalam nilai rata-rata. Kedua atau maxima palsu mudah terlihat keluar
dengan mengamati bentuk gelombang dari arus pengisian pada osiloskop. Dalam
kondisi normal dengan pengujian AC, bentuk gelombang tersebut tidak terjadi dan
dengan demikian tidak menimbulkan kesalahan . Tapi arus pre -discharge dalam
sirkuit tes menyebabkan tegangan durasi yang sangat singkat tetes yang dapat
memperkenalkan kesalahan. Masalah ini juga bisa diatasi dengan menggunakan
resistansi R dalam seri dengan kapasitor C sehingga CR << 1/ untuk 50 Hz
aplikasi. Kesalahan karena resistansi adalah
(7.19)
V = nilai aktual, dan
Vm = Nilai diukur
Gambar. 7.15. Tegangan gelombang dengan konten harmonic
menunjukkan maxima palsu.
Dalam menentukan kesalahan, nilai aktual dari frekuensi co sudut harus ditentukan.
Sumber-sumber yang berbeda yang berkontribusi terhadap kesalahan adalah
(i) Nilai efektif kapasitansi yang berbeda dari nilai yang terukur dari C
(ii) Rectifier sempurna yang memungkinkan arus terbalik kecil.
(iii)Bentuk gelombang tegangan non-sinusoidal dengan lebih dari satu puncak
atau maxima per setengah siklus.
(iv) Penyimpangan frekuensi dari yang dari nilai yang digunakan untuk kalibrasi
Dengan demikian, metode ini dalam bentuk dasarnya tidak cocok untuk bentuk
gelombang dengan lebih dari satu puncak dalam setiap setengah siklus. Sebuah
puncak pembacaan meter digital untuk pengukuran tegangan ditunjukkan pada
Gambar. 7.16. Alih-alih langsung mengukur arus pengisian diperbaiki, sinyal
tegangan analog proporsional berasal yang kemudian diselenggarakan menjadi
frekuensi menengah proporsional fm. Rasio frekuensi fm/f diukur dengan rangkaian
gerbang dikendalikan oleh frekuensi (f) daya AC dan counter yang terbuka untuk
jumlah adjustable periode . Selama interval ini, jumlah impuls dihitung, n,
adalah
(7.20)
dimana pis konstanta instrumen dan A merupakan faktor konversi dari ac ke DC
converter. A = fm /(R im); im adalah arus diperbaiki melalui perlawanan R. Pembacaan
langsung dari tegangan kV dapat diperoleh dengan pilihan yang cocok parameter R
dan jumlah periode p. Perkiraan kesalahan total dalam instrumen ini adalah kurang
dari 0,35%. Instrumen konvensional jenis ini tersedia dengan kurang dari 2% error.
C - Series kapasitor 1 - Tegangan ke konverter frekuensi
D1, D2 – Dioda 2 - Gerbang sirkuit
p - Input resistor 3 - Bacakan counter (indikator)
Gambar. 7.16 Voltmeter puncak digital
Voltmeter puncak dengan Pembagi Potensial
Voltmeter Puncak menggunakan pembagi kapasitansi dirancang oleh Bowlder et al,
Ditunjukkan pada Gambar. 7.17a. Tegangan C2 dibuat menggunakan dalam
pengisian kapasitor penyimpanan Cs. Rd adalah resistor discharge digunakan untuk
memungkinkan variasi Vm setiap kali V2 berkurang. C2 dibebankan pada tegangan
sebanding dengan nilai puncak yang akan diukur. Yang menunjukkan meteran baik
voltmeter elektrostatik atau impedansi tinggi V.T.V.M. Waktu discharge konstan
CsRd Dirancang untuk menjadi sekitar 1 sampai 10 detik. Hal ini menimbulkan
kesalahan debit yang tergantung pada frekuensi dari tegangan suplai. Untuk
mengimbangi kesalahan pengisian dan pemakaian akibat resistansi, sirkuit yang
dimodifikasi seperti ditunjukkan pada Gambar. 7.17b. Pengukuran puncak rata-rata
dilakukan dengan microameter. Modifikasi Rabus 'untuk mengkompensasi kesalahan
pengisian diberikan pada Gambar. 7.17c.
Gambar. 7.17a Puncak voltmeter dengan kapasitor pembagi potensial
dan voltmeter elektrostatik
Gambar. 7.17b Puncak voltmeter
yang dimodifikasi oleh Haefely (Purn. 19)
Rabus (ref. 20)
M - Electrostatic voltmeter Cs2 – Cs1 + C meter
atau V.T.V.M. impedansi tinggi Rd2 – Rd1,
Gambar. 7.17c. Puncak voltmeter dengan menyamakan cabang
seperti yang dirancang oleh Rabus
7.2.6 Celah Percikan (Spark Gaps) untuk Pengukuran Impulse dan Tegangan Tinggi
AC, DC ( Nilai Puncak )
Sebuah kesenjangan bidang percikan seragam akan selalu memiliki tegangan
sparkover dalam toleransi yang diketahui dalam kondisi atmosfer konstan. Oleh
karena celah percikan dapat digunakan untuk pengukuran nilai puncak tegangan. jika
jarak gap dikenal. Sebuah tegangan sparkover dari 30 kV (puncak ) pada 1 cm jarak
di udara pada 2Oo
C dan 760 tekanan torr terjadi karena kesenjangan bola atau gap
bidang seragam. Tetapi pengalaman telah menunjukkan bahwa pengukuran ini dapat
diandalkan hanya untuk konfigurasi kesenjangan tertentu. Biasanya, hanya
kesenjangan lingkup yang digunakan untuk pengukuran tegangan. Dalam kasus-
kasus tertentu kesenjangan lapangan seragam dan kesenjangan batang juga
digunakan , tetapi akurasi mereka kurang. Kerusakan celah lapisan, terutama lingkup
gap breakdown, tidak tergantung dari bentuk gelombang tegangan dan karenanya
sangat cocok untuk semua jenis bentuk gelombang dari dc untuk tegangan impuls
kali kenaikan singkat (waktu naik > 0,5 s) . Dengan demikian , kesenjangan bola
dapat digunakan untuk frekuensi radio puncak tegangan pengukuran AC juga
(sampai dengan 1 MHz).
Pengukuran Celah Lapisan (Sphere Gap)
Celah lapisan dapat diatur baik (i) secara vertikal dengan lingkup yang lebih
rendah membumi, atau (ii) horizontal dengan kedua bola terhubung ke sumber
tegangan atau satu lingkungan membumi. Dalam konfigurasi horisontal , umumnya
diatur sedemikian rupa sehingga kedua bidang yang simetris pada tegangan tinggi di
atas tanah . Dua bola yang digunakan adalah identik dalam ukuran dan bentuk .
Susunan skematis ditunjukkan pada Gambar . 7.18a dan 7.18b . Tegangan yang akan
diukur diterapkan antara dua daerah dan jarak
1 - Dukungan Insulator
2 - Sphere shank
3 - Operasi gigi dan motor untuk mengubah
jarak celah
4 - H.V. koneksi
P - Titik percikan
D - Diameter bola
5 - Jarak
A - Ketinggian P atas bumi
B - Radius clearance dari struktur eksternal
X - Tegangan tinggi memimpin tidak harus
melewati pesawat ini dalam jarak B dari P
(a) pengaturan Vertikal kesenjangan bola
Gambar. 7.18a Sphere gap untuk pengukuran tegangan
Gambar. 7.18b pengaturan Horisontal celah lapisan
(Legenda seperti dalam Gambar 7.18a.)
atau jarak 5 di antara mereka memberikan ukuran tegangan sparkover. Sebuah
resistansi seri biasanya dihubungkan antara sumber dan kesenjangan sphere untuk (i)
membatasi arus gangguan, dan (ii) untuk menekan osilasi yang tidak diinginkan
dalam sumber tegangan ketika gangguan terjadi (dalam kasus tegangan impuls).
Nilai resistansi seri dapat bervariasi dari 100 sampai 1000 kilo ohm untuk ac atau DC
tegangan dan tidak lebih dari 500 dalam kasus tegangan impuls. Dalam kasus nilai
puncak AC dan pengukuran tegangan DC, tegangan yang diberikan secara seragam
meningkat hingga sparkover terjadi celah. Umumnya, rata-rata sekitar lima nilai
kerusakan diambil ketika mereka setuju untuk dalam ± 3 %.
Dalam kasus tegangan impuls , untuk mendapatkan tegangan flashover 50 %,
dua batas tegangan , berbeda dengan tidak lebih dari 2 % yang diatur sedemikian
rupa sehingga pada penerapan nilai batas bawah 2 atau 4 flashovers berlangsung dan
penerapan atas batas nilai 8 atau 6 flashovers berlangsung masing-masing . Mean
dari dua batas ini diambil sebagai tegangan flashover 50 %. Dalam kasus apapun ,
pengukuran tegangan sparkover awal harus dilakukan sebelum pengukuran aktual
yang dibuat. The flashover tegangan untuk berbagai jarak gap dan diameter standar
bola yang digunakan diberikan dalam Tabel 7.3 dan 7.4 masing-masing. Nilai-nilai
tegangan sparkover ditentukan dalam BS : 358, EEC Publication 52 tahun 1960 dan
IS : 1876 1962. The izin yang diperlukan ditunjukkan pada Gambar. 7.18a dan 7.18b
untuk pengukuran berada dalam ± 3 % . Nilai-nilai A dan B yang ditunjukkan dalam
gambar di atas dapat dilihat pada Tabel 7.5.
Tabel nilai 7.3 Puncak sparkover tegangan kV untuk tegangan AC dan DC baik polaritas, dan untuk tegangan negatif penuh standar
impuls (satu lapisan dibumikan) (a) dan tegangan impuls polaritas positif dan tegangan impuls dengan ekor panjang (b) pada suhu: 25oC
dan tekanan: 760 tor
Tabel 7.4 Celah lapisan tegangan sparkover di kV (puncak) di udara untuk AC, DC dan tegangan impuls baik polaritas untuk celah lapisan
simetrical pada suhu: 20 ° C dan tekanan760 torr
Untuk jarak kurang dari 0,5 D,
akurasi ± 3% dan untuk jarak
0,5 D, akurasi ± 5%
Kontruksi Celah Lapisan
Sphere Gap dibuat dengan dua bola logam diameter identik D dengan tangkai mereka ,
gigi operasi , dan insulator pendukung (Gambar 7.18a atau b ) . Spheres umumnya terbuat dari
tembaga , kuningan , atau aluminium , yang terakhir ini digunakan karena biaya rendah Diameter
standar untuk bola adalah 2,5,6.25,10,12.5,15,25,50,75,100,150 , dan 200 cm . Jarak ini didesain
dan dipilih sedemikian rupa sehingga flashover terjadi dekat dengan titik memicu P. Bola
dirancang dan dibuat sehingga permukaannya yang halus dan kelengkungan adalah seragam
dengan hati-hati . Jari-jari kelengkungan diukur dengan spherometer pada berbagai titik di area
tertutup oleh lingkaran 0,3 D sekitar titik pemicu tidak boleh berbeda lebih dari ± 2 % dari nilai
nominal . Permukaan bola harus bebas dari debu , minyak , atau pelapis lainnya . Permukaan
harus dipertahankan bersih tapi tidak perlu dipoles . Jika pitting berlebihan terjadi karena
sparkovers, mereka harus dihaluskan . Dimensi sumsum digunakan , cincin penilaian yang
digunakan ( jika perlu ) dengan bola , jarak ground , dll harus mengikuti nilai-nilai yang
ditunjukkan pada Gambar . 7.18a dan 7.18b dan Tabel 7.5 . Tegangan tinggi konduktor harus
diatur sedemikian rupa sehingga tidak mempengaruhi konfigurasi lapangan . Resistansi seri yang
terhubung harus berada di luar sumsum pada 2D jauh dari lingkup tegangan tinggi atau titik
memicu P.
Iradiasi sphere gap diperlukan bila pengukuran tegangan kurang dari 50 kV dibuat
dengan kesenjangan lingkup diameter 10 cm atau kurang. Iradiasi dapat diperoleh dari tabung
kuarsa lampu uap merkuri dari 40 W rating. Lampu harus berada pada jarak B atau lebih seperti
yang ditunjukkan pada Tabel 7.5.
Faktor-faktor yang Mempengaruhi Sparkover Tegangan Sphere Gaps
Berbagai faktor yang mempengaruhi tegangan sparkover dari sphere gaps adalah:
1. Benda di dekatnya,
2. Kondisi atmosfer dan kelembaban,
3. Iradiasi, dan
4. Polaritas dan kenaikan waktu bentuk gelombang tegangan.
Penyelidikan rinci dari faktor di atas telah dibuat dan dianalisis oleh Craggs dan Meek, Kuffel
dan Abdullah, Kuffel, Davis dan Boulder, dan beberapa peneliti lain. Hanya beberapa faktor
penting yang disajikan di sini.
1. Pengaruh benda di dekatnya
Pengaruh benda di dekatnya diselidiki oleh Kuffel (14) dengan melampirkan lingkup
pembumian di dalam sebuah silinder yang dibumikan. Sehingga tegangan sparkover
berkurang. Penurunan tersebut diamati:
V = mlog (B/D) + C
V = persentase penurunan
B = diameter dibumikan melampirkan silinder
D = diameter bola
S = spasi, dan m dan C adalah konstanta. (7.21)
Penurunan ini kurang dari 2% untuk S/D <0,5 dan BID 2 0.8. Bahkan untuk S/D - 1,0 dan
BID 2 1.0 pengurangan itu hanya 3%. Oleh karena itu, spesifikasi mengenai jarak diamati
dengan teliti adalah dengan toleransi dan akurasi yang ditentukan. Variasi tegangan rusaknya
dengan rasio A/D diberikan pada Gambar. 7.19a dan b denga diameter 50 cm. Penurunan
tegangan berada dalam batas akurasi, jika S/D disimpan kurang dari 0,6. A rasio A/D di atas
adalah jarak dari titik spaiidng ke bidang tanah horisontal (juga ditunjukkan pada Gambar.
7.19)
2. Pengaruh kondisi atmosfer
Tegangan sparkover pada celah diameter tergantung pada kerapatan udara yang bervariasi
dengan perubahan suhu dan tekanan. Jika tegangan sparkover adalah V di bawah kondisi
pengujian suhu T dan tekanan p torr dan jika tegangan sparkover adalah VQ dalam kondisi
standar suhu T = 2Oo C dan tekanan p = 760 torr, maka
di mana k merupakan fungsi dari densitas udara faktor d, yang diberikan oleh
[
]
(7.22)
Hubungan antara d dan k diberikan dalam Tabel 7.6.
Tegangan sparkover meningkat dengan kelembaban. Kenaikan adalah sekitar 2 sampai 3%
selama rentang kelembaban normal 8 g/m3 sampai 15 g/m3. Pengaruh kelembaban pada
sparkover tegangan dari 25 cm sphere gap untuk 1 cm jarak disajikan pada Gambar. 7.20. Hal ini
dapat dilihat bahwa peningkatan tegangan sparkover kurang dari 3% dan variasi antara ac dan
DC tegangan breakdown diabaikan (<0,5%). Oleh karena itu, dapat disimpulkan bahwa (i)
meningkat efek kelembaban dengan ukran bola dan maksimum untuk kesenjangan lapangan
seragam, dan (ii) tegangan sparicover meningkat dengan tekanan parsial uap air di udara, dan
kondisi kelembaban yang diberikan , perubahan tegangan sparkover
meningkat. Perubahan sparkover tegangan dengan kelembaban adalah kurang lebih 3%, tidak
ada koreksi biasanya diberikan untuk kelembaban.
3. Pengaruh Iradiasi
Iluminasi kesenjangan bola dengan ultra-violet atau sinar-x bantu ionisasi mudah
kesenjangan. Pengaruh iradiasi diucapkan untuk jarak celah kecil. Penurunan sekitar 20%
pada tegangan sparkover diamati untuk jarak 0,1 D 0,3 D untuk 1,3 cm sphere gap dengan dc
tegangan. Penurunan tegangan sparkover kurang dari 5% untuk jarak gap lebih dari 1 cm, dan
kesenjangan jarak dari 2 cm atau lebih adalah sekitar 1,5%. Oleh karena itu, iradiasi
diperlukan untuk kesenjangan lingkup yang lebih kecil dari kesenjangan jarak kurang dari 1
cm untuk mendapatkan nilai-nilai yang konsisten.
4. Pengaruh polaritas dan gelombang
Telah diamati bahwa sparkover tersebut tegangan untuk polaritas positif dan negative impuls
berbeda. Penyelidikan eksperimental menunjukkan bahwa kesenjangan bidang 6,25-25 cm
diameter, perbedaan antara dc positif dan negatif tegangan tidak lebih dari 1%. Untuk lingkup
lebih kecil kesenjangan (2 cm diameter dan kurang) perbedaan itu sekitar 8% antara impuls
negatif dan positif dari 1/50 gelombang M. s. Demikian pula, gelombang depan dan ekor
gelombang jangka waktu juga mempengaruhi tegangan rusaknya. Untuk front gelombang
kurang dari 0,5 | adalah gelombang dan ekor kurang dari 5 (I s tegangan breakdown tidak
konsisten dan karenanya penggunaan gap bola tidak dianjurkan untuk pengukuran tegangan
dalam kasus tersebut.
Celah Bagian Elektroda
Celah lapisan, meskipun banyak digunakan untuk pengukuran tegangan, hanya memiliki
jangkauan terbatas dengan medan listrik seragam. Oleh karena itu, tidak mungkin untuk
memastikan bahwa memicu selalu terjadi di sepanjang daerah medan seragam. Rogowski (lihat
Craggs dan Lemah lembut ^>) disajikan desain untuk elektroda lapangan seragam untuk
sparkover tegangan hingga 600 kV.The sparkover tegangan di celah medan seragam diberikan
oleh,
√
di mana A dan B adalah konstanta, 5 adalah jarak kesenjangan dalam cm, dan V adalah tegangan
sparkover.
Khas elektroda lapangan seragam ditunjukkan pada Gambar. 7.21. Konstanta A dan B yang
ditemukan 24,4 dan 7,50 masing-masing pada suhu T = 250C dan tekanan = 760 ton. Karena
potensi memicu merupakan fungsi dari densitas udara, tegangan sparkover untuk setiap diberikan
kerapatan udara faktor d (lihat Persamaan. 7.22) dimodifikasi sebagai
√ (7.23)
Bruce (lihat Craggs dan Kuffel ) membuat elektroda bidang seragam dengan kurva sinus di
daerah akhir. Menurut Bruce, elektroda dengan diameter 4.5, 9.0, dan 15.0 masuk dapat
digunakan untuk tegangan maksimum 140, 280, dan 420 kV masing-masing. Untuk profil Bruce,
konstanta A dan B yang masing-masing 24.22 dan 6.08. Kemudian, ditemukan bahwa dengan
kelembaban tegangan sparkover meningkat, dan hubungan untuk tegangan sparkover
dimodifikasi sebagai
√ [ ( )] (7.24)
Dimana,
AC, EF - Bagian datar (≥S) AB - Bagian datar
Lengkung A untuk B dan C untuk D ≥ 108 BC - kurva sinus
Lengkung B untuk E dan D ke F CD - busur lingkaran dengan pusat di O
XY – OC sin [
]terus meningkat
(a) Elektroda tor 300 KV (rms) (b) Bruce prof kebohongan (setengah kontur)
gap spark
S = Jarak anatr elektroda (cm)
d = Faktor kepadatan udara, dan
e = tekanan uap air di udara (mm Hg).
Konstanta A dan B berbeda untuk ac, dc, dan tegangan impuls. Perbandingan antara
tegangan sparkover (di udara pada suhu 2O0C dan tekanan 760 torr) dari bidang elektroda
kesenjangan seragam dan kesenjangan bola diberikan pada Tabel 7.7. Dari tabel ini dapat
disimpulkan bahwa dalam keterbatasan tertentu dan batas kesalahan, tidak ada perbedaan yang
signifikan antara tegangan sparkover kesenjangan bola dan kesenjangan bidang seragam.
Tegangan sparkover pada celah bagian elektroda juga dapat ditemukan dari perhitungan.
Namun, tidak ada perhitungan tersebut tersedia untuk jarak diameter. Terlepas dari kinerja yang
unggul dan akurasi, seragam lapangan spark gap biasanya tidak digunakan untuk tujuan
pengukuran, sebagai akhir yang sangat akurat dari permukaan elektroda dan keselarasan hati
yang sulit diperoleh dalam praktek.
Celah Batang
Sebuah kesenjangan batang juga kadang-kadang digunakan untuk pengukuran perkiraan nilai
puncak tegangan frekuensi daya dan tegangan impuls. IEEE mengakui bahwa metode ini
memberikan akurasi dalam ± 8%. Batang akan baik persegi bermata atau melingkar di cross-
section. Panjang batang bisa menjadi 15 sampai 75 cm dan jarak bervariasi 2-200 cm. Tegangan
sparkover, seperti kesenjangan lain, dipengaruhi oleh kelembaban dan kerapatan udara.
Frekuensi gangguan listrik tegangan 1,27 cm batang persegi di udara pada 250C dan pada
tekanan 760 ton dengan tekanan uap air dari 15,5 torr diberikan dalam Tabel 7.8. Kelembaban
koreksi diberikan dalam Tabel 7.9. Kepadatan udara faktor koreksi dapat diambil dari Tabel 7.6.
Dalam kasus pengukuran tegangan impuls, IEC dan IEEE merekomendasikan pemasangan
melintang Rod Gaps pada isolator pada ketinggian 1,5 sampai 2,0 dari jarak di atas tanah. Salah
satu batang biasanya dibumikan. Untuk 50% flashover tegangan, prosedur diikuti adalah sama
dengan yang untuk kesenjangan diameter. Koreksi untuk kelembaban untuk 1/50 µ. s impuls dan
1/50 µ gelombang impuls baik polaritas diberikan pada Gambar. 7.22. Tegangan sparkover untuk
gelombang impuls diberikan dalam Tabel 7.10.
7.2.7 Pembagi Potensial untuk Pengukuran Tegangan Impuls
Potensi atau tegangan pembagi untuk pengukuran tegangan tinggi impuls, frekuensi tingg, atau
untuk cepat naik pengukuran tegangan transien biasanya baik resistif atau capacftive atau jenis
elemen campuran. Tegangan rendah dari pembagi biasanya tersambung. Sebuah diagram
skematik pembagi potensial dengan peralatan terminating yang diberikan pada Gambar. 7.23.
biasanya resistor atau serangkaian resistor dalam kasus resistensi potensial pembagi, atau satu
atau beberapa kapasitor dalam kasus pembagi kapasitansi. Hal ini juga dapat menjadi kombinasi
dari kedua resistor dan kapasitor. Z2 akan menjadi resistor atau kapasitor atau impedansi RC
tergantung pada jenis pembagi. Setiap elemen dalam pembagi, dalam kasus pembagi tegangan
tinggi, memiliki self resistance atau kapasitansi. Selain itu, unsur-unsur resistif memiliki
induktansi sisa, sebuah kapasitansi terminal ke tanah, dan terminal untuk kapasitansi terminal
Rangkaian setara dengan elemen resistif sudah ditunjukkan pada Gambar. 7,7, dan rangkaian
setara dengan induktansi diabaikan adalah dari form yang ditampilkan pada Gambar. 7.8a.
Potensi kapasitansi pembagi juga memiliki rangkaian ekuivalen yang sama seperti pada Gambar.
7.7a, dimana C5 akan menjadi kapasitansi masing-masing unsur kapasitor, Cg akan menjadi
kapasitansi terminal ke tanah, dan R akan menjadi tahanan bocor setara dan resistensi karena
kehilangan dielektrik dalam elemen. Ketika langkah atau cepat naik tegangan diterapkan di
terminal tegangan tinggi, tegangan dikembangkan di seluruh elemen T ^ tidak akan memiliki
gelombang yang benar seperti yang dari tegangan yang diterapkan. Kabel juga dapat
memperkenalkan distorsi pada bentuk gelombang tersebut. Unsur-unsur berikut ini terutama
merupakan kesalahan yang berbeda dalam pengukuran:
1. Induktansi sisa dalam unsur-unsur;
2. Kapasitansi yang terjadi
a. antar unsur-unsur,
b. dari bagian terminal elemen ke tanah, dan
c. dari tegangan tinggi mengarah pada unsur-unsur atau bagian;
3. Kesalahan impedansi karena
a. menghubungkan lead antara pembagi dan benda uji, dan
b. lead tanah kembali dan arus asing di tanah lead, dan
4. Osilasi parasit karena memimpin dan induktansi kabel dan kapasitansi
tegangan terminal tinggi ke tanah.
Efek induktansi sisa dan memimpin menjadi menonjol ketika cepat naik impuls kurang dari
satu mikrodetik yang akan diukur. Induktansi sisa lembab dan memperlambat pulsa cepat naik.
Kedua, tata letak benda uji, generator impuls, dan tanah mengarah juga memerlukan perhatian
khusus untuk meminimalkan kesalahan pencatatan. Ini dibahas di Sec. 7.4.
Resistance Potensi Divider untuk Tegangan Inpuls Rendah dan Peningkatan Tekanan
Sebuah resistensi potensial pembagi sederhana terdiri dari dua resistensi R1 dan R2 dalam seri
(R1>>R2 ) (lihat Gambar. 7.24). Redaman faktor pembagi atau rasio tegangan diberikan oleh,
(7.25)
Elemen pembagi R2, dalam prakteknya, dihubungkan melalui kabel koaksial ke osiloskop. Kabel
umumnya akan memiliki impedansi gelombang Z0 dan ini akan datang secara paralel dengan
impedansi input osiloskop (Rm, Cm. Rm umumnya lebih besar dari satu megaohm dan Cm
mungkin 10 sampai 50 picofarads. Untuk frekuensi tinggi dan tegangan impuls (karena mereka
juga mengandung frekuensi tinggi fundamental dan harmonik), rasio dalam domain frekuensi
akan diberikan oleh
(7.26)
Oleh karena itu, rasio adalah fungsi dari frekuensi. Untuk menghindari ketergantungan frekuensi
rasio tegangan, pembagi tersebut dikompensasikan dengan menambahkan kapasitansi C1
tambahan di R1. Nilai C1, untuk membuat pembagi independen frekuensi, dapat diperoleh dari
relasi,
(7.27)
yang berarti bahwa waktu yang konstan dari kedua lengan harus sama . Kompensasi ini
digunakan untuk pembangunan pembagi tegangan tinggi dan probe digunakan dengan osiloskop
. Biasanya , probe yang dibuat dengan nilai-nilai disesuaikan dari Cm sehingga nilai Cm dapat
mencakup kapasitansi termasuk thai dari kabel , dll Sebuah probe tegangan tinggi yang khas
dengan empat nanodetik waktu naik dinilai untuk 40 kV ( puncak) memiliki input impedansi dari
100 MQ secara paralel dengan 2,7 pF . Bentuk gelombang output pembagi kompensasi
ditunjukkan pada Gambar . 7.24c dengan atas dan di bawah kompensasi untuk input gelombang
persegi . Dalam Gambar . 7.24 c ( i ) ditunjukkan bentuk gelombang dari pembagi RC ketika C1
terlalu besar atau overcompensated , sedangkan pada Gambar . 7.24 c ( iii ) ditampilkan bentuk
gelombang ketika C1 kecil atau di bawah kompensasi . Untuk kemiringan eksponensial atau
bagian yang menaik dari gelombang , konstanta waktu [ R1 R2 ( R1+ R2 ) ] ( C1 + Cm) . Ini
akan menjadi terlalu besar ketika nilai C1 lebih besar dari yang diperlukan untuk kompensasi
yang benar , yaitu R1 C1 = R2 Cm dan karenanya overshoot dengan peluruhan eksponensial
terjadi seperti ditunjukkan pada Gambar . 7.24 c ( i ) . Untuk di bawah kompensasi , waktu
pengisian terlalu tinggi dan dengan demikian kenaikan eksponensial terjadi seperti ditunjukkan
pada Gambar . 7.24 c ( iii ) . Rangkaian skematik probe osiloskop kompensasi ditunjukkan pada
Gambar . 7.25 .
Potensi Pembagi Digunakan untuk Tegangan Tinggi Impulse Pengukuran
Dalam resistensi potensial pembagi, R1 dan R2 dianggap sebagai resistor berukuran kecil di
bagian sebelumnya. Untuk tegangan di atas 100 kV, R1 tidak lagi kecil dalam dimensi dan
biasanya terbuat dari beberapa bagian. Oleh karena itu pembagi tidak lagi resistor kecil
parameter disamakan, tetapi harus dianggap sebagai jaringan terdistribusi setara dengan terminal
untuk kapasitansi tanah dan kapasitansi seri antar-sectional seperti ditunjukkan pada Gambar.
7.26. Total resistansi seri R1 terbuat dari n resistor nilai R'1 dan R = nR '1 . Cg adalah terminal ke
tanah kapasitansi dari masing-masing
elemen resistor R1 , dan Cs adalah kapasitansi antara terminal masing-masing bagian. Induktansi
dari setiap elemen (L’1 ) tidak ditampilkan pada gambar karena biasanya kecil dibandingkan
dengan unsur-unsur lain (yaitu R‘1 , Cs dan Cg ). Jenis pembagi menghasilkan distribusi tegangan
non-linear sepanjang panjangnya dan juga bertindak seperti filter R-C untuk tegangan
diterapkan. Output dari pembagi tersebut untuk berbagai nilai rasio Cg / Cs ditunjukkan pada
Gambar. 7.27 untuk masukan langkah. Dengan mengatur cincin penjaga di berbagai titik
elemental, rangkaian ekuivalen dapat dimodifikasi seperti ditunjukkan pada Gambar. 7.28, di
mana Ch ,
mewakili kapasitansi diperkenalkan antara tegangan tinggi memimpin dan unsur-unsur penjaga.
Hal ini mengurangi distorsi yang diperkenalkan oleh pembagi asli.
Pembagi Tegangan kapasitansi
Pembagi tegangan kapasitansi yang ideal untuk pengukuran cepat naik tegangan dan dorongan.
Rasio kapasitansi tidak bergantung pada frekuensi, jika tahanan bocor mereka cukup tinggi untuk
diabaikan. Tapi biasanya pembagi yang terhubung ke sumber tegangan melalui lead panjang
yang memperkenalkan induktansi memimpin dan resistensi residual. Juga, kapasitansi digunakan
untuk pekerjaan tegangan yang sangat tinggi yang tidak sedikit dalam dimensi dan karenanya
tidak dapat dianggap sebagai elemen disejajarkan. Oleh karena itu, output dari pembagi untuk
frekuensi tinggi dan impuls terdistorsi seperti dalam kasus pembagi perlawanan.
Pembagi Kapasitansi Murni
Sebuah kapasitansi pembagi murni untuk pengukuran tegangan tinggi dan jaringan listrik yang
setara tanpa unsur liar ditunjukkan pada Gambar. 7.29. Rasio pembagi
(7.28)
Kapasitansi C1 terbentuk antara h.v. yang terminal sumber (impuls generator) dan bahwa benda
uji atau titik lain pengukuran The CRO terletak di layar terlindung sekitarnya kapasitansi C2. C2
meliputi kapasitansi digunakan, kapasitansi memimpin, kapasitansi masukan dari CRO, dan
lainnya
kapasitansi tanah . Keuntungan dari hubungan ini adalah bahwa pembebanan pada sumber
diabaikan , tetapi gangguan kecil di lokasi C2 atau hv elektroda atau adanya benda liar di
dekatnya mengubah C1 kapasitansi , dan karenanya rasio pembagi terpengaruh .
Dalam banyak kasus standar udara atau gas terkompresi kapasitor digunakan yang memiliki
konstruksi silinder koaksial . Rasio akurat yang bisa dihitung sampai dengan 1000:1 telah dicapai
untuk tegangan impuls maksimum 350 kV , dan batas atas frekuensi adalah sekitar 10 MHz .
Untuk lebih kecil atau sedang tegangan tinggi ( hingga 100 kV ) pembagi kapasitansi dibangun
dengan batas atas frekuensi 200 MHz .
Tipe lain dari desain yang sering digunakan adalah untuk membuat C1 terdiri dari sejumlah
kapasitor C1 seri untuk diberikan tegangan V1 . Dalam kasus seperti rangkaian ekuivalen adalah
sama dengan unit tali insulator yang digunakan dalam jalur transmisi (Gambar 7.30 ) . Distribusi
tegangan sepanjang rantai kapasitor non - linear dan karenanya menyebabkan distribusi
gelombang output. Tapi kesalahan rasio adalah konstan dan tidak tergantung pada frekuensi
dibandingkan dengan pembagi perlawanan. Sebuah rangkaian ekuivalen disederhanakan
ditunjukkan pada Gambar . 7.30 b , yang dapat digunakan jika C1 « C2 dan Cg « C1 . Rasio
tegangannya adalah
(7.29)
Rasio ini adalah konstan dan memberikan kesalahan kurang dari 5% saat C \ = 3Cg. Rangkaian
ekuivalen ini cukup memuaskan hingga 1 MHz.
Bidang Controlled Pembagi Tegangan Distribusi medan elektrostatik atau kapasitif perisai atau cincin penjaga ditempatkan di atas
sebuah pembagi resistif untuk menegakkan medan seragam di lingkungan dan di sepanjang
pembagi dapat diadopsi untuk pengukuran tegangan tinggi. Diagram skematik ditunjukkan pada
Gambar. 7.31 dan rangkaian ekuivalen adalah sama seperti yang diberikan pada Gambar. 7.28.
Perisai adalah bentuk kerucut. RI adalah resistensi non-linear dalam arti hambatan per satuan
panjang tidak sama tetapi variabel. Keuntungan utama adalah bahwa
kapasitansi per satuan panjang kecil dan karenanya memuat efek berkurang. Kadang-kadang
hambatan R2 paralel bersama dengan induktansi dan kapasitansi shunt menyebabkan osilasi
seperti ditunjukkan pada Gambar. 7.32a. Osilasi dapat dikurangi dengan menambahkan resistansi
Rd redaman ^ seperti ditunjukkan pada Gambar. 7.31. Pembagi tersebut dibangun untuk sangat
tegangan tinggi (hingga 2 MV) dengan waktu respon kurang dari 30 ns. Kolom resistensi, R1
terbuat dari 20 ohm kilo. Tanggapan langkah pembagi seperti ditunjukkan pada Gambar. 7.32,
dengan dan tanpa resistor redaman. Dengan damping resistor yang tepat (R4) waktu respon jauh
lebih sedikit dan overshoot berkurang.
Mixed R-C Potensi Pembagi
Pembagi potensial campuran menggunakan elemen RC secara seri atau paralel. Salah satu
metode adalah untuk menghubungkan kapasitansi secara paralel dengan masing-masing R’1
Unsur ini berhasil digunakan
untuk pembagi tegangan dari 2 MV dan di atas. Sebuah konstruksi yang lebih baik adalah untuk
membuat koneksi elemen seri RC. Rangkaian ekuivalen konstruksi seperti ditunjukkan pada
Gambar. 7.33. Pembagi tersebut dibuat untuk 5 MV dengan waktu respon kurang dari 30 n s.
Lengan tegangan rendah R2 diberikan “L memuncak "dengan menghubungkan variabel
induktansi L secara seri dengan R2 - Respon langkah dari pembagi dan koneksi skematik lengan
tegangan rendah ditunjukkan pada Gambar 7.34 Namun, untuk benar.. dirancang pembagi
tegangan L memuncak tidak akan diperlukan.
R - C Potensi pemisah untuk 2 rating MV dan di atasnya
Pembagi tegangan yang digunakan untuk mengukur lebih dari satu juta volt melemahkan sinyal
pengukur untuk nilai di kisaran 100 V untuk beberapa ratus volt . Kriteria yang dibutuhkan untuk
menilai pembagi adalah : ( i ) bentuk tegangan dalam susunan tes harus ditransfer tanpa distorsi
ke sisi LV , ( ii ) perilaku perpindahan determinationof sederhana harus dipastikan , dan ( iii )
mereka harus cocok untuk penggunaan serbaguna , yaitu untuk digunakan dengan ac tegangan
frekuensi daya , switching tegangan impuls serta dengan tegangan impuls petir / Kondisi ini
mengharuskan bahwa pembagi harus memiliki bandwidth yang luas . Persyaratan di atas
umumnya dipenuhi oleh ( a) secara optimal teredam pembagi RC , atau ( b ) di bawah teredam
atau teredam rendah pemisah RC . The tegangan tinggi lengan pembagi tersebut terdiri dari unit
seri RC sementara lengan sekunder biasanya merupakan seri RC atau rangkaian paralel . Dalam
kasus pembagi optimal teredam , √ , di mana L1 adalah induktansi dari tegangan
tinggi memimpin dan H.V bagian dari pembagi , dan Cg adalah kapasitansi setara dengan tanah .
Biasanya resistance ini akan 400-1.000 ohm . Di sisi lain , untuk pembagi rendah atau
underdamped , R1 akan sama dengan 0,25-1,5 kali √ di mana L adalah induktansi untuk loop
pengukuran lengkap dan C1 adalah kapasitansi dari HV bagian dari pembagi . Dalam hal ini ,
nilai normal R1 terletak antara 50 dan 300 ohm . Tanggapan langkah dari dua jenis pembagi yang
disebutkan di atas ditunjukkan pada Gambar . 7.35 . Dalam praktek yang sebenarnya , karena
waktu besar konstan ( Rd + R1 ) C1 , optimal teredam pembagi mempengaruhi tegangan bentuk
pada impuls petir Standard benda uji kadang-kadang tidak dapat dihasilkan dengan spesifikasi
standar yang benar . Dengan demikian , R - C pembagi potensial
tidak cocok untuk pengukuran dengan benda uji kapasitansi yang sangat rendah. The RC
pembagi tindakan rendah atau underdamped sebagai kapasitansi beban dan pembagi tegangan,
dan cocok untuk aplikasi lebih dari bandwidth yang luas, ie. ac, beralih impuls, impuls petir,
gelombang cincang dll pembagi underdamped RC juga cocok untuk pengukuran curam
gelombang impuls fronted. Sebuah catatan khas gelombang impuls petir (1.2/50 gelombang µs)
diperoleh dengan menggunakan kedua jenis di atas pembagi ditunjukkan pada Gambar. 7.36.
Dapat dicatat bahwa meskipun respon tangga miskin dalam kasus pembagi underdamped,
mereka dapat digunakan untuk mengukur gelombang impuls standar untuk akurasi yang lebih
baik.
Koneksi yang berbeda Bekerja dengan Pembagi Potensial
Pengaturan yang berbeda dan koneksi tegangan atau pembagi potensial dengan osiloskop sinar
katoda ditunjukkan pada Gambar . 7.37 dan 7.38 .
Sebuah pengaturan sederhana pembagi resistensi ditunjukkan pada Gambar . 7.37 a .
Kemungkinan kesalahan adalah ( i ) R2 ≠ Z0 ( lonjakan impedansi kabel ) , (ii ) kapasitansi
thecableand CRO shunting RI dan karenanya memperkenalkan distorsi , ( iii ) pelemahan atau
penurunan tegangan lonjakan kabel Z0 , dan ( iv ) kapasitansi tanah efek . Kesalahan ini sudah
dibahas di Sec . 7.2.7 . Untuk menghindari refleksi di persimpangan kabel dan / ? 2 » 82
bervariasi dan disesuaikan untuk memberikan respon langkah terbaik . Ketika fungsi tegangan
unit diterapkan pada rangkaian yang ditunjukkan pada Gambar . 7.37 b , efek kabel adalah untuk
mengambil sebagian kecil dari tegangan [ C1 /( C1 + C2 ] ke dalamnya dan menyebabkan refleksi
pada akhir input. Pada awalnya bertindak kabel seperti resistensi dari value = Z0 impedansi
gelombang , tetapi kemudian berperilaku seperti sebuah kapasitor nilai yang sama dengan
kapasitansi total dari kabel . perilaku ini memperkenalkan distorsi dan dikompensasi dengan
menggunakan koneksi perpecahan kapasitor sebagai shqwn pada Gambar . 7.37 c dengan ( C1 +
C2 )= ( C3+Ck)) [ Ck = kapasitansi dari kabel ] . Di sisi lain jika Ck ( C1 + C2 + Ck ) = 0,1 ,
kesalahan akan kurang dari 1,5 % .
Pengaturan untuk pembagi potensial campuran ditunjukkan pada Gambar. 7.38. Pengaturan
ditunjukkan pada Gambar. 7.38a dimodifikasi dan ditingkatkan dalam penyusunan Gambar.
7.38b. dengan
(7.30)
(7.31)
respon sangat meningkat. Pengaturan ditunjukkan pada Gambar. 7.38c sederhana dan
memberikan pencocokan impedansi yang diinginkan.
Lengan tegangan LOMT dari sistem pengukuran yang terhubung ke tegangan
jangka pembagi garis
Modus sambungan dan pengaturan tata letak lengan sekunder pembagi sangat penting untuk
pengukuran distortionless transien cepat. L.V. The lengan pembagi sendiri memperkenalkan
distorsi besar jika tidak terhubung dengan benar. Koreksi yang berbeda digunakan untuk
menghubungkan LV lengan dengan alat ukur melalui kabel sinyal ditunjukkan pada Gambar.
7.37 dan 7.38. Sinyal kabel Z0 mungkin diasumsikan loss-bebas sehingga impedansi gelombang,
Zp = √ tidak tergantung pada frekuensi dan waktu perjalanan sinyal, T0 = √ (lihat Bab 8
untuk rincian). Dalam kasus resistensi pembagi,. Pencocokan kabel dicapai dengan memiliki
resistensi murni, R2 = Z0 di ujung kabel. Kabel surge Z0 dan perlawanan R2 merupakan bagian
yang tidak terpisahkan dari sistem kabel. Biasanya, Zb memiliki nilai 50 atau 75 ohm. Dalam
praktek yang sebenarnya, kabel sinyal yang memiliki kerugian akibat efek kulit pada frekuensi
tinggi dan karenanya Z0 menjadi kuantitas yang kompleks. Dengan demikian, pencocokan RI
dengan Z0 harus dilakukan pada frekuensi tinggi atau dengan masukan langkah seperti yang
ditunjukkan sebelumnya. Dalam kasus kabel panjang, resistansi kabel termasuk dari kawat
perisai harus diambil sebagai bagian dari perlawanan yang cocok. Rasio pembagi dalam kasus
koneksi yang ditunjukkan pada gambar 7.37
(7.32)
Untuk pembagi kapasitansi, kabel sinyal tidak dapat sepenuhnya cocok. Sebuah tahanan rendah
dihubungkan secara paralel dengan C2 akan memuat lengan L. V dan karenanya, output akan
menurun. Koneksi resistensi R = ZQ pada akhir input (lihat gambar 7.37 dan 7.38) akan
membuat tegangan pada CRO sama dengan yang di C2. Rasio tegangan transien, pada t = O
diberikan sebagai
(7.33)
Dimana CK adalah kapasitansi kabel.
Dengan demikian, sebuah overshoot awal AV = Ck /(C1 + C2) akan muncul. Ini akan menjadi
baik kecil atau diabaikan untuk panjang kabel menengah dan rendah, dan nilai-nilai tinggi
kapasitansi C2. Kesalahan ini dapat dihindari dan respon ditingkatkan dalam kasus pembagi RC
dengan menggunakan pengaturan yang ditunjukkan pada Gambar. 7.38.
Biasanya, L.V. yang lengan yang dibuat co-aksial dan diapit kotak logam yang kokoh
didasarkan. Resistor seri digunakan dalam R - C pembagi merupakan bagian integral dari LV
pembagi ini lengan. Selanjutnya, semua L.V. yang kapasitor lengan dan induktor harus memiliki
induktansi yang sangat rendah. Sebuah L.V. khas pengaturan lengan ditunjukkan pada Gambar.
7.39.
7.2.8 Puncak Reading voltmeter untuk Impulse Tegangan
Kadang-kadang cukup jika nilai puncak gelombang tegangan impuls diukur , bentuk
gelombang yang mungkin sudah diketahui atau ditetapkan oleh sumber itu sendiri . Hal ini
sangat berguna dalam pekerjaan pengujian impuls rutin . Metode yang serupa dengan yang
digunakan untuk ac tegangan puncak nilai pengukuran . Instrumen ini biasanya terhubung ke
lengan tegangan rendah dari pembagi potensial dijelaskan dalam Sec . 7.2.7 . Rangkaian dasar
bersama dengan rangkaian ekivalen dan karakteristik respon ditunjukkan pada Gambar . 7.40 .
Rangkaian hanya terdiri dari rectifier katup
Diode D digunakan untuk tegangan positif saja. Untuk negatif, dioda harus terhubung secara
terbalik. Ketika tegangan impuls v ( t ) muncul di lengan tegangan rendah dari potensi pembagi ,
kapasitor Cm dibebankan pada nilai puncak pulsa . Ketika amplitudo sinyal mulai menurun
diode menjadi terbalik bias dan mencegah pemakaian dari Cm kapasitor . Tegangan
dikembangkan di seluruh Cm diukur dengan voltmeter impedansi tinggi ( voltmeter elektrostatik
atau elektrometer ) . Sebagai dioda D memiliki ketahanan maju terbatas , tegangan yang Cm
dibebankan akan kurang dari puncak sebenarnya sinyal , dan dimodifikasi oleh jaringan RC
perlawanan dioda dan Cm pengukuran kapasitansi . Kesalahan ditunjukkan pada Gambar . 7.4Oc
. Eiror dapat diperkirakan jika gelombang diketahui . Pemain depan yang sebenarnya
hambatan dari dioda D (nilai dinamis) adalah sulit untuk memperkirakan, dan karenanya meter
dikalibrasi menggunakan osiloskop. Voltmeter puncak untuk kedua polaritas menggunakan
pembagi resistansi dan kapasitansi pembagi ditunjukkan pada Gambar. 7.41. Dalam pengaturan
ini, tegangan baik polaritas ditransfer menjadi sinyal positif ukur proporsional oleh resistif atau
kapasitif pembagi tegangan dan rangkaian dioda. Jaringan aktif dengan rangkaian umpan balik
yang digunakan dalam instrumen komersial, sehingga pulsa cepat naik juga dapat diukur.
Instrumen menggunakan pembagi kapasitor memerlukan ketahanan debit di seluruh lengan
tegangan rendah untuk mencegah penumpukan dc biaya.
7.3 Pengukuran Arus Tinggi DC, AC Dan Arus Impulse
Dalam sistem tenaga , itu sering perlu untuk mengukur arus tinggi , yang timbul akibat
arus pendek . Untuk melakukan kenaikan suhu dan tes panas berjalan pada peralatan listrik
seperti konduktor , kabel , pemutus sirkuit , dll , pengukuran arus tinggi diperlukan . Selama
pembuangan petir dan switching transien juga , besaran besar arus gelombang impuls dan
switching terjadi , yang memerlukan teknik pengukuran khusus pada tingkat potensi tinggi .
7.3.1 Pengukuran Langsung Arus Tinggi
Besarnya arus tinggi langsung diukur menggunakan shunt resistif nilai ohmic rendah.
Penurunan tegangan pada resistansi diukur dengan millivoltmeter a . Nilai resistansi bervariasi
biasanya antara 10 dan 13 pfl mW . Hal ini tergantung pada efek pemanasan dan loading
diizinkan di sirkuit . Resistor arus tinggi biasanya minyak tenggelam dan dibuat sebagai tiga atau
empat resistensi terminal ( lihat Gambar . 7.42 ) . Jatuh tegangan shunt ini terbatas pada beberapa
milivolt ( < 1 Volt ) di sirkuit listrik .
Generator Hall untuk Pengukuran Arus DC
Prinsip dari "efek Hall" yang memanfaatkan dalam mengukur arus langsung yang sangat tinggi.
Jika arus listrik mengalir melalui pelat logam yang terletak di medan magnet tegak lurus itu,
pasukan Lorenz akan membelokkan elektron dalam struktur logam dalam arah normal ke arah
kedua arus dan medan magnet. Menghasilkan ggl dalam arah normal, disebut 'HaIl tegangan'.
Hall tegangan sebanding dengan arus i, magnet fluks kepadatan B, dan timbal balik dari pelat
tebal d; konstanta proporsionalitas /? disebut * koefisien 4HaIl ".
(7.34)
Untuk logam koefisien Hall sangat kecil, dan bahan karenanya semi-konduktor yang digunakan
untuk koefisien Hall tinggi. Dalam pengukuran arus yang besar, pembawa arus konduktor
dikelilingi oleh rangkaian magnetik besi buang biji, sehingga medan magnet intensitas H = (/ / 5)
diproduksi di celah udara kecil di inti. The Hall elemen ditempatkan di celah udara (ketebalan S),
dan dc konstan kecil saat melewati elemen. Susunan skematis ditunjukkan pada Gambar. 7.43.
Tegangan dikembangkan di seluruh elemen Hall arah normal sebanding dengan dc / saat ini.
Dapat dicatat bahwa koefisien Hall /? tergantung pada suhu dan kekuatan medan magnet yang
tinggi, dan kompensasi yang cocok harus disediakan bila digunakan untuk pengukuran arus yang
sangat tinggi.
Gambar. 7.43 Hall Generator untuk mengukur arus tinggi DC
7.3.2 Pengukuran Frekuensi Tegangan Tinggi pada Arus Ac
Pengukuran arus frekuensi daya biasanya dilakukan dengan menggunakan transformator
arus saja, karena penggunaan shunt saat ini melibatkan kehilangan daya yang tidak perlu. Juga
transformer saat memberikan isolasi listrik dari tegangan tinggi sirkuit dalam kekuasaan sistem.
Transformer saat ini digunakan beberapa tegangan ekstra tinggi (EHV) sistem yang cukup
berbeda dari desain konvensional karena mereka harus disimpan pada tegangan yang sangat
tinggi dari tanah. Sebuah skema baru pengukuran transformator arus memperkenalkan
1. EHV konduktor
2. penginderaan saat transformator
3. Power supply CT.
4. Power supply PT.
5. Sinyal analog-digital converter
6. Insulator untuk EHV
7. Elektro-optik kaca serat
8. Seri ohmik tinggi perlawanan
9. Konverter digital-analog
10. Menunjukkan atau merekam satuan
gambar. 7.44 transformator saat ini dengan
elektro-optik konverter sinyal untuk sistem EHV.
elektro-optik teknik dijelaskan pada Gambar. 7.44. Sebuah sinyal tegangan sebanding dengan
mengukur arus yang dihasilkan dan ditransmisikan ke sisi tanah melalui elektro-optik perangkat.
Pulsa cahaya sebanding dengan tegangan sinyal ditransmisikan oleh serat bundel kaca optik
untuk photodetektor dan diubah kembali menjadi analog sinyal tegangan. Akurasi yang lebih
baik dari ± 0,5% telah diperoleh pada nilai saat ini sebagai serta untuk arus sirkuit pendek yang
tinggi. Daya yang diperlukan untuk converter sinyal dan perangkat optik yang diperoleh dari
transformator arus dan tegangan sesuai seperti yang ditunjukkan dalam Gambar. 7.44.
7.3.3 PENGUKURAN FREKUENSI TINGGI DAN ARUS IMPULSE
Dalam aplikasi sistem kekuasaan serta dalam bidang ilmiah dan teknis lainnya , itu
adalah sering diperlukan untuk menentukan amplitudo dan bentuk gelombang dengan cepat
bervariasi tinggi arus. Arus impuls yang tinggi terjadi pada pembuangan petir , busur listrik dan
pasca Fenomena busur studi dengan pemutus sirkuit , dan dengan studi mengalirkan listrik fisika
plasma . Amplitudo saat ini mungkin berkisar dari beberapa ampere ke beberapa ratus
kiloamperes. Tingkat kenaikan untuk arus tersebut dapat setinggi 106-1.012 A/s, dan waktu
kenaikan dapat bervariasi dari beberapa mikrodetik untuk beberapa detik nano . Dalam semua
seperti kasus perangkat penginderaan harus mampu mengukur sinyal lebih lebar pita frekuensi .
Metode yang sering digunakan adalah pirau ( i ) resistif , ( H ) potensiometer magnetik atau
probe, dan ( Ui ) Faraday dan perangkat efek Hall. Akurasi pengukuran bervariasi dari 1 sampai
10 % . Dalam aplikasi di mana hanya pengukuran nilai puncak diperlukan , voltmeter membaca
puncak dijelaskan dalam Sec. 7.2.8 dapat digunakan dengan shunt cocok.
SHUNTS RESISTIF
Metode yang paling umum digunakan untuk pengukuran tinggi arus impuls adalah
rendah ohmik shunt resistif murni ditunjukkan pada Gambar. 7.45. Rangkaian ekuivalen
ditunjukkan pada Gambar. 7.45b. Arus yang melalui elemen resistif menghasilkan drop
tegangan v (t) = i (t) R. Sinyal tegangan yang dihasilkan ditransmisikan ke CRO melalui kabel
coaxial surge impedansi Zo. Kabel pada akhir osiloskop diakhiri oleh resistansi Ri = Zo.
(a) shunt ohmik (b) rangkaian Setara shunt
Gambar. 7.45 Kalibrasi rendah shunt Ohmic dan rangkaian ekivalen untuk impuls.
untuk menghindari refleksi. Unsur perlawanan, karena dimensi yang besar akan memiliki
induktansi L residu dan kapasitansi C. Terminal induktansi L mungkin diabaikan pada frekuensi
rendah (co), tetapi menjadi cukup besar pada frekuensi yang lebih tinggi (co) ketika Col adalah
urutan dari R. Demikian pula, nilai C harus dipertimbangkan ketika reaktansi 1/coC adalah nilai
sebanding. Biasanya L dan C menjadi signifikan atas frekuensi 1 MHz. Nilai resistansi biasanya
berkisar dari 10 jifl ke beberapa milliohms, dan drop tegangan biasanya tentang beberapa volt.
Nilai dari resistensi ditentukan oleh kapasitas termal dan disipasi panas dari shunt. Jatuh
tegangan shunt dalam domain frekuensi kompleks dapat ditulis sebagai:
dimana s adalah frekuensi kompleks atau Transformasi Laplace operator dan V (s) dan I (s)
kuantitas berubah dari sinyal v (t) dan i (t). Dengan nilai C diabaikan itu dapat diperkirakan
sebagai:
Bisa dicatat di sini bahwa induktansi liar dan kapasitansi harus dibuat sebagai sekecil mungkin
untuk respon frekuensi yang lebih baik dari shunt. Hambatan shunt adalah biasanya dirancang
dengan cara berikut untuk mengurangi efek liar. (a) desain jalur datar Bifilar, (b) koaksial tabung
atau desain shunt Park, dan (c) desain tupai koaksial kandang.
(a) Skema susunan. (b) Koneksi untuk potensi dan terminal saat
ini.
1. logam dasar
2. Terminal saat ini (Ci dan Cz)
3. Strip resistensi Bifilar
4. Isolasi spacer (teflon atau bakelite)
5. Konektor UHF Coaxial Pi, P2 - Potensi terminal
Gambar. 7.46 Bifilar datar jalur resistif shunt.
(a) Bifilar Jalur Shunt
Desain bifilar (Gambar 7.46) terdiri dari elemen resistor luka dalam arah yang
berlawanan dan dilipat kembali, dengan kedua ujung terisolasi oleh teflon atau kualitas
tinggi lainnya isolasi. Sinyal tegangan dijemput melalui frekuensi ultra high (UHF)
konektor coaxial. Shunt menderita induktansi liar yang terkait dengan elemen resistensi,
dan lead potensial terkait dengan panci kecil dari magnet fluks yang dihasilkan oleh arus
yang diukur. Untuk mengatasi masalah ini, koaksial shunts dipilih.
1. terminal saat ini
2. Coaxial elemen silinder resistif
3. Silinder koaksial konduktor kembali (tembaga atau kuningan tabung)
4. Potensi mengambil memimpin
5. Konektor UHF coaxial
gambar. 7.47 Skema susunan shunt Ohmic koaksial.
(B) KOAKSIAL TUBULAR ATAU PARK SHUNT
Dalam desain koaksial (Gambar 7.47) saat ini dibuat untuk masuk melalui silinder dalam atau
elemen resistif dan dibuat untuk kembali melalui budidaya silinder luar tembaga atau kuningan.
Jatuh tegangan elemen resistif diukur antara potensi titik pick-up dan kasus luar. Ruang antara
bagian dalam dan silinder luar adalah udara dan karenanya bertindak seperti isolator murni.
Dengan konstruksi ini,
batas frekuensi maksimum adalah sekitar 1000 MHz dan waktu respon beberapa nanodetik.
Batas atas frekuensi diatur oleh efek kulit dalam resistif elemen. Rangkaian setara shunt
diberikan pada Gambar. 7.48. Respon step dan respon frekuensi ditunjukkan pada Gambar. 7.49.
LQ induktansi ditunjukkan dalam Gambar. 7.48 dapat ditulis sebagai berikut.
dimana, μ = μo μ, permeabilitas magnetik, Ji0 = 4rc x 10 ~ "9
Vs / A cm adalah konstanta medan magnet vakum
d = ketebalan tabung silinder.
(a) rangkaian Tepat setara.
(b) Sederhana sirkuit.
L0 - Induktansi
Ro - DC resistensi L - 0,4310
n - Jumlah bagian per satuan panjang L'_ 043 L0
Gambar. 7.48 Sederhana dan tepat.
(a) Langkah respon (b) Frekuensi respon
(i) jumlah batang terlalu kecil
(ii) jumlah ideal batang
(iii) jumlah batang terlalu tinggi
Gambar. 7.50 Tanggapan sangkar tupai shunt untuk nomor yang berbeda dari batang.
Rangkaian ekivalen yang disederhanakan ditunjukkan pada Gambar. 7.48 mudah untuk
menghitung meningkat saat shunt The waktu naik sesuai yang ditentukan .
dan bandwidth yang ditentukan.
shunts tubular koaksial ini dibangun untuk puncak arus hingga 5OO kA; shunts dibangun untuk
puncak arus setinggi 200 kA dengan di / dt sekitar S x 1010 A / s memiliki diinduksi tegangan
kurang dari 5OVand jatuh tegangan shunt adalah sekitar 100 V.
( c ) Squirrel Cage Shunts Dalam aplikasi tertentu, seperti pengukuran arus pasca busur, nilai
ohmik tinggi pirau yang dapat menghilangkan energi yang lebih besar diperlukan. Dalam kasus
seperti pirau tubular tidak cocok karena keterbatasan mereka disipasi panas, tebal dinding lebih
besar , dan efek kulit . Untuk mengatasi masalah tersebut , silinder resistif digantikan oleh batang
tebal atau strip , dan struktur menyerupai konstruksi rotor ganda sangkar tupai motor induksi .
Rangkaian setara untuk konstruksi sangkar tupai berbeda , dan kompleks . The shunt
menunjukkan respon pucat untuk langkah masukan , dan kompensasi jaringan harus dirancang
untuk mendapatkan respon yang optimal . Dalam Gambar . 7,50 , yang Langkah respon (Gambar
7.5Oa ) dan frekuensi respon (Gambar 7.5Ob ) karakteristik yang diberikan . Kenaikan kali lebih
baik dari 8 ns dengan bandwidth yang lebih dari 400 MHz yang diperoleh untuk jenis shunt . A
R - C jaringan kompensasi biasa digunakan untuk ini shunt ditunjukkan pada Gambar . 7.51 .
R – Shunt Resistensi
Resistor dan kapasitor dalam mengkompensasi jaringan T ganda dan Gi – Ce
Gambar . 7.51 jaringan Kompensasi untuk pirau sangkar tupai.
(D) Bahan Dan Data Teknis Untuk Shunts Current Faktor penting untuk bahan dari pirau adalah
variasi resistivitas bahan dengan suhu. Pada 7.11 sifat fisik Table beberapa bahan dengan
koefisien temperatur rendah, yang dapat digunakan untuk konstruksi shunt diberikan.
Tabel 7.11 Sifat resistif Bahan
properti Konstant
a
Mangani
n
Nichrom
e
Jerman
perak
Paduan
Ferron
Tahanan P at 2O0C (Q-m) 0.49 x
10-6
0.43 x
10-6
1.33 x
10-6
0.23 x
10-6
0.49 x
10-6
Koefesian suhu per 0C(IO"6) 30 20 20 =50 40
Berat jenis sebesar 2O0C 8.9 8.4 8.1 =7.5 8.8
kg/litre
Spesifikasi Panas kilo kalori/
kg 0C 0.098 0.097 0.11 = 0.1 0.1
Pentingnya efek kulit telah ditunjukkan dalam desain shunt koaksial. Kedalaman kulit d
untuk bahan konduktivitas pada setiap frekuensi f yg ditentukan.
Kedalaman kulit, d, didefinisikan sebagai jarak atau kedalaman dari permukaan di mana
Intensitas medan magnet dikurangi menjadi ’l / e ‘ (e = 2,718 ...) dari nilai permukaan untuk
diberikan frekuensi /. Bahan rendah konduktivitas a (bahan resistivitas tinggi) memiliki
kedalaman kulit besar dan karenanya menunjukkan efek kulit kurang Ini dapat dinyatakan bahwa
shunt Ohmic rendah jenis koaksial atau jenis sangkar tupai pengukuran izin pembangunan arus
tinggi dengan waktu respon kurang dari 10 n s.
Pengukuran Arus Tinggi Impulse Menggunakan Potensiometer Magnetic (Rogowskl Colls)
Dan Magnetic Links
Jika kumparan ditempatkan mengelilingi sebuah konduktor membawa arus, sinyal tegangan
induksi dalam kumparan adalah v / (0 = Mdl (t) / dt dimana A / adalah induktansi timbal balik
antara konduktor dan koil, dan / (O adalah arus yang mengalir dalam konduktor. Biasanya, coil
adalah luka pada mantan bukan magnetik bentuk toroidal dan koaksial ditempatkan sekitar
konduktor membawa arus. Jumlah putaran pada koil dipilih untuk menjadi besar, untuk
mendapatkan cukup sinyal diinduksi. Kumparan luka cross-bijaksana untuk mengurangi
kebocoran induktansi. Biasanya sirkuit mengintegrasikan (lihat Gambar. 7.52) digunakan untuk
mendapatkan output sinyal tegangan sebanding dengan arus yang akan diukur. Tegangan
keluaran diberikan oleh.
Rogowski koil dengan sirkuit integrator elektronik atau aktif memiliki bandwidth yang besar
(Sekitar 100 MHz). Pada frekuensi lebih besar dari 100 MHz respon dipengaruhi oleh.
Gambar. 7.52 Rogowski koil untuk tinggi pengukuran arus impuls.
efek kulit, kapasitansi didistribusikan per satuan panjang di sepanjang kumparan, dan karena
gangguan yang elektromagnetik. Namun, miniatur probe setelah nanodetik waktu respon yang
dibuat menggunakan sangat sedikit berubah dari strip tembaga untuk pengukuran UHF.
Links Magnetic
Link Magnetic strip baja retentivity tinggi pendek diatur pada roda melingkar atau Drum. Strip
ini memiliki properti yang magnetisme remanen untuk pulsa saat ini 0,5 / 5 | i s adalah sama
dengan yang disebabkan oleh DC saat ini nilai yang sama. Oleh karena itu, ini dapat digunakan
untuk pengukuran nilai puncak arus impuls. Strip akan disimpan pada jarak yang dikenal dari
konduktor tercatat saat ini dan sejajar dengan itu The magnetisme remanen kemudian diukur di
laboratorium dari mana nilai puncak saat ini dapat diperkirakan. Ini berguna untuk pengukuran
lapangan, terutama untuk memperkirakan arus petir pada jaringan transmisi dan menara. Dengan
menggunakan jumlah link, pengukuran akurat dari nilai puncak, polaritas, dan persentase
osilasi dalam arus petir dapat dibuat.
Teknik lain untuk Impulse Pengukuran Lancar
(a) Balai Generator Generator Balai dijelaskan sebelumnya dapat digunakan untuk kapak. dan
impuls pengukuran arus juga. Bandwidth perangkat tersebut ditemukan sekitar 50 MHz dengan
perangkat kompensasi yang sesuai dan umpan balik. Efek kejenuhan dalam inti magnetik dapat
diminimalkan, dan perangkat tersebut telah digunakan untuk posting busur dan plasma
pengukuran arus. (b) Faraday Generator atau Ammeter Ketika sinar terpolarisasi linier melewati
kristal transparan dalam kehadiran medan magnet, bidang polarisasi dari berkas cahaya
mengalami rotasi. Sudut rotasi diberikan oleh:
V = konstanta kristal yang tergantung pada panjang gelombang cahaya,
B = kerapatan fluks magnet, dan
l = Panjang kristal.
Untuk mengukur bentuk gelombang dari arus besar dalam sistem EHV pengaturan ditunjukkan
pada Gambar . 7.53 dapat digunakan . Sebuah sinar cahaya dari sumber cahaya stabil dilewatkan
melalui polarizer P \ jatuh pada kristal F ditempatkan sejajar dengan magnet medan yang
dihasilkan oleh / saat ini . Berkas cahaya mengalami rotasi pesawatnya polarisasi . Setelah
melewati analisa , balok difokuskan pada photomultiplier ^ output yang diumpankan ke CRO .
Output balok disaring melalui
menyaring A / , yang memungkinkan hanya cahaya monokromatik Hubungan antara display
osilograf dan arus yang akan diukur adalah kompleks tapi dapat ditentukan . Keuntungan dari
metode ini adalah bahwa ( O tidak ada hubungan listrik antara sumber dan perangkat , ( H ) tidak
ada masalah thermal bahkan untuk arus besar beberapa kiloamperes , dan ( IH ) sebagai transmisi
sinyal melalui sistem optik , tidak ada masalah isolasi atau kesulitan muncul untuk sistem EHV .
Namun, perangkat ini tidak beroperasi untuk DC arus .
L - Sumber cahaya F - Kristal C-Photo-multiplier
PI - polarizer CRO - Recording osilograf
PZ - Analyser M –Filter
Gambar. 7.53 Metode Magneto-optik mengukur arus impuls.
7.4 KATODA sinar oscillograph UNTUK TEGANGAN IMPULSE DAN PENGUKURAN
LANCAR
Ketika bentuk gelombang yang bervariasi cepat sinyal (tegangan atau arus) harus diukur atau
direkam, kesulitan tertentu muncul. Nilai-nilai puncak dari sinyal dalam tinggi pengukuran
tegangan terlalu besar, mungkin beberapa kilovolt atau kiloamperes. Oleh karena itu, pengukuran
langsung tidak mungkin. Besarnya sinyal ini adalah skala turun oleh pembagi tegangan atau
pirau sinyal tegangan yang lebih kecil. Sinyal dikurangi Vm (f) biasanya sebanding dengan
kuantitas yang diukur. Prosedur transmisi sinyal dan menampilkan atau merekam sangat penting
yang terkait medan elektromagnetik dengan sinyal yang berubah dengan cepat menginduksi
mengganggu tegangan, yang harus dihindari. Masalah yang terkait dalam prosedur di atas adalah
dibahas dalam bagian ini.
7.4.1 Sinar Katoda Oscillograph Untuk Pengukuran Impulse
Oscillograph modern tabung katoda osiloskop dengan pengaturan fotografi digunakan untuk
merekam gelombang. Osiloskop sinar katoda untuk impuls bekerja dengan normal yang
memiliki input tegangan dari 5 m V/cm menjadi sekitar 20 V/cm. Selain itu, ada probe dan
attenuators untuk menangani sinyal hingga 600 V ( puncak ke puncak ) . itu bandwidth dan
waktu kenaikan osiloskop harus memadai . Kenaikan kali dari 5 n s dan bandwidth setinggi 500
MHz mungkin diperlukan . Kadang-kadang osiloskop uji lonjakan tegangan tinggi tidak
memiliki amplifier vertikal dan langsung membutuhkan tegangan input dari 10 V. Mereka dapat
mengambil sinyal maksimum sekitar 100 V (puncak ke puncak ) namun memerlukan attenuators
cocok untuk sinyal besar . Osiloskop dilengkapi dengan kamera baik untuk tujuan rekaman.
Tektronix Model 7094 ini dilengkapi dengan lensa 1 : 1,2 kamera polaroid yang menggunakan
10.000 ASA
Film yang memiliki kecepatan penulisan 9 cm / n s . Dengan cepat berubah sinyal , maka perlu
untuk memulai atau memulai osiloskop basis waktu sebelum sinyal mencapai osiloskop
membelokkan piring , jika tidak sebagian dari sinyal mungkin terlewatkan . Pengukuran tersebut
membutuhkan inisiasi akurat dari basis waktu horisontal dan dikenal sebagai memicu .
Oscilloscope biasanya dilengkapi dengan fasilitas memicu baik internal maupun eksternal .
Ketika memicu eksternal digunakan , karena dengan rekaman impuls , sinyal langsung
diumpankan untuk menjalankan waktu
1. Pemicu amplifier (a) masukan penguat Vertikal
2. Sweep Generator (b) Input untuk menunda baris
3. Delay line eksternal (c) Output delay line ke CROY piring
Gambar. 7.54a Blok diagram osiloskop tes gelombang (pengaturan lebih lama).
1. Hubungkan-in amplifier 4. pemicu amplifier
2. Yamplifier 5. Sweep Generator 3. Internal garis penundaan 6.
Xamplifier
Gambar. 7.54b Sederhana diagram blok osiloskop
uji lonjakan arus (skema yang baru).
dasar dan kemudian diterapkan pada pelat vertikal atau Y membelokkan melalui jalur delay. Itu
delay biasanya 0,1 sampai 0,5 | i s. Penundaan diperoleh dengan: (I) A long interkoneksi kabel
koaksial 20 sampai 50 m panjang. Memicu yang dibutuhkan diperoleh dari antena yang diinduksi
tegangan diterapkan ke memicu eksternal terminal. (2) Sinyal pengukuran ditransmisikan ke
CRO dengan kabel koaksial normal. Penundaan diperoleh dengan kabel panjang yang terhubung
eksternal koaksial untuk memberikan penundaan yang diperlukan. Susunan ini ditunjukkan pada
Gambar. 7.54. (3) generator impuls dan basis waktu CRO dipicu dari perangkat tersandung
elektronik. Sebuah pulsa pertama dari perangkat mulai saat CRO dasar dan setelah waktu yang
telah ditentukan pulsa kedua memicu impuls Generator.
7.4.2 Rujukan Instrumen dan Penyusunan Uji Sirkuit
Adalah penting bahwa lead, tata letak, dan koneksi dari sumber sinyal ke CRO harus diatur
sedemikian rupa sehingga tegangan induksi dan liar pick-up karena interferensi elektromagnetik
dihindari. Untuk perlahan-lahan berbagai sinyal, yang menghubungkan kabel berperilaku baik
sebagai kapasitif atau induktif tergantung pada beban pada akhir kabel. Untuk cepat naik sinyal,
bagaimanapun, kabel harus diperhitungkan sebagai transmisi baris dengan parameter
terdistribusi. Gelombang bepergian atau sinyal masuk kabel tersebut pertemuan impedansi
gelombang kabel. Untuk menghindari refleksi yang tidak perlu di kabel berakhir, itu harus
diakhiri dengan baik dengan menghubungkan resistensi sama dengan lonjakan arus impedansi
kabel. Dalam kabel, sinyal perjalanan dengan kecepatan kurang dari itu cahaya yang diberikan
oleh:
dimana C = 3 x 108 m / s dan er dan \ ir adalah permitivitas relatif dan relatif permeabilitas
masing-masing dari bahan kabel. Oleh karena itu kabel memperkenalkan waktu propagasi
terbatas
t = ⅟v X panjang kabel
Alat ukur seperti osiloskop memiliki impedansi masukan yang terbatas, biasanya sekitar 1-10
resistance MQ secara paralel dengan 10 sampai 50 pF kapasitansi. Ini impedansi pada frekuensi
tinggi (f * 100 MHz) adalah sekitar 8OQ dan dengan demikian bertindak sebagai beban pada
akhir kabel lonjakan arus. Beban ini melemahkan sinyal pada akhir CRO. Kabel pada frekuensi
tinggi tidak jalur transmisi lossless. Karena loss tahanan dalam konduktor dan kerugian
dielektrik dalam material kabel, mereka memperkenalkan redaman dan distorsi pada sinyal.
Distorsi kabel harus, harus dieliminasi sejauh mungkin. Kabel perisai juga menghasilkan suara,
tegangan akibat tanah lingkaran arus dan karena kopling elektromagnetik dari konduktor lainnya.
Dalam Gambar. 7.55, arus loop tanah dan jalan mereka ditunjukkan. Untuk menghilangkan
kebisingan ini tegangan beberapa pengaturan perisai seperti ditunjukkan pada Gambar. 7.56
mungkin harus digunakan.
1. potensi pembagi
2. Kabel sinyal koaksial
3. loop tanah
Gambar. 7.55 Tanah (oops dalam sistem pengukuran impuls.
1. Potensi pembagi 4. Kandang terlindung bagian dalam
2. Tiga kabel terlindung 5. mengakhiri impedansi
3. Luar pelindung penutup 6. CRO
Gambar. 7.56 pengukuran Impulse
menggunakan beberapa penutup pelindung dan kabel sinyal.
Faktor penting lainnya adalah tata letak kabel listrik dan sinyal impuls pengujian
laboratorium. Power dan interkoneksi kabel tidak boleh diletakkan dalam zig-zag cara dan tidak
harus lintas terhubung. Semua kabel listrik dan kabel kontrol memiliki untuk diatur melalui
dibumikan dan terlindung saluran. Sebuah tata letak skematik yang khas adalah ditunjukkan pada
Gambar. 7.57. Pengaturan ini harus menyediakan bercabang kabel dari pohon kabel dan tidak
membentuk loop. Dimana kondisi lingkungan yang begitu parah bahwa sinyal yang benar tidak
dapat diperoleh dengan semua tindakan pencegahan, teknik elektro-optik untuk transmisi pulsa
sinyal mungkin harus digunakan.
1. Ruang kontrol 4. Pusat kontrol 7. pembagi tegangan
2. Puncak pembacaan meter 5. Rectifier untuk 8. benda uji
3. Osilograf generator impuls 6. generator impuls 9. celah bidang
Gambar. 7.57 Tata letak laboratorium pengujian impuls dengan kontrol dan sinyal kabel.
PERTANYAAN
7.1: Sebuah pembangkit voltmeter harus dirancang sedemikian rupa sehingga dapat memiliki
kisaran 20-200 kV DC Jika meter menunjukkan membaca arus minimal 2 jia dan
arus maksimum 25 | iA, apa yang harus kapasitansi dari pembangkit voltmeter menjadi? Solusi:
Asumsikan bahwa motor penggerak memiliki kecepatan sinkron 1500 rpm.
Dimana,
V = tegangan yang diberikan,
Cm = kapasitansi meter, dan
ω = kecepatan sudut dari dorongan
Berganti,
Kapasitansi meter harus 0,9 pF. Meter akan menunjukkan 20 kV pada saat ini 2 μA dan 200 kV
pada arus dari 20 μA.
7.2: Desain voltmeter puncak membaca bersama dengan mikro-ammeter cocok sedemikian rupa
sehingga akan dapat membaca tegangan, hingga 100 kV (puncak). Kapasitansi potensi pembagi
yang tersedia adalah rasio 1000:1. Solusi: Biarkan voltmeter puncak membaca menjadi tipe
Haefely ditunjukkan dalam Gambar. 7.17a. Biarkan mikro-ammeter memiliki rentang 0-10 μA.
Tegangan yang tersedia di lengan C2 = 100 x 10.000 x ⅟1000
= 100 V (puncak)
Resistansi seri R dalam seri dengan ammeter mikro
= 100/10 x 10‾⁶
= 10⁷Ω
CsR = l to 10 s
Mengambil nilai yang lebih tinggi dari 10 s, Cs = 10/10⁷
= 1 μF
Nilai Cs dan R adalah 1 μF dan 10⁷Ω
73: Hitung faktor koreksi untuk kondisi atmosfer, jika suhu laboratorium adalah 370C, tekanan
atmosfer adalah 750 mm Hg, dan basah Suhu bulb adalah 270C.
Solusi: Faktor kepadatan udara, pada saat t = 37⁰C
Dari Tawe 7.6 kerapatan udara koreksi faktor K = 0,9362. Dari Gambar. 10.1, mutlak
kelembaban (dengan ekstrapolasi) sesuai dengan suhu tertentu adalah 18 g/m3. Dari Gambar.
10.2, kelembaban faktor koreksi untuk SO Hz (kurva) adalah 0.92S. (Catatan: Tidak ada
kelembaban koreksi yang diperlukan untuk kesenjangan bola.)
7.4: Sebuah pembagi resistance 1400 kV (impuls) memiliki lengan tegangan tinggi dari 16 kilo-
ohm dan lengan tegangan rendah yang terdiri 16 anggota dari 250 ohm, 2 watt resistor secara
paralel. Pembagi terhubung ke CRO melalui kabel surge
impedansi 75 ohm dan diakhiri di ujung lain melalui resistor 75 ohm. Hitung rasio pembagi
tepat.
Solusi: h.v. resistensi lengan, R1 = 16.000 ohm.
l.v. lengan resistensi, R2 = 50/16 ohms
Mengakhiri perlawanan, R2’ = 75 ohms
karenanya, rasio pembagi,
7.5: The HV lengan sebuah /?-C, pembagi memiliki 15 angka dari 120 ohm resistor dengan 20
pF kapasitor ke tanah dari masing-masing titik persimpangan. L.V. The lengan resistensi adalah
5 ohm. Tentukan kapasitansi diperlukan dalam L.V. yang lengan untuk benar kompensasi.
Solusi: Tanah kapasitansi per unit = Cg = 20 pF Tanah kapasitansi efektif = Ce = (2/3) Cg.
= 2/3(15x20) (lihat gambar 7.34) = 20OpF.
Kapasitansi ini diasumsikan antara tap pusat HV yang arm tanah seperti ditunjukkan pada
Gambar. 7.28. disini
R1/2. = 15 x 120/2 = 900 ohms
R2 = 5 ohms.
Kemudian, konstanta waktu efektif dari pembagi = (R1/2 (2/3)Cg) = R1Cg/2
= ((900x200xl0‾¹²)/2s = 90ns
Membuat L.V. yang lengan waktu konstan untuk menjadi sama dengan lengan HV, yang
kapasitansi yang diperlukan untuk kompensasi dihitung sebagai berikut:
7.6: Sebuah shunt koaksial harus dirancang untuk mengukur arus impuls SO kA. Jika bandwidth
shunt adalah untuk setidaknya 10 MHz dan jika drop tegangan seberang shunt tidak boleh
melebihi SO V, menemukan nilai ohmik dari shunt dan yang dimensi.
Solusi: Perlawanan dari shunt (max) R = 50/50 x 10²
= 1 mΩ
Mengambil rangkaian ekivalen disederhanakan dari shunt seperti yang diberikan pada Gambar.
7.48 (b)
Hitungan Bandwidth B atau Lo
d, ketebalan tabung resistif silinder diambil dari pertimbangan bandwidth.
Dimana,
p = resistivitas material,
μ = μ0 = 4 π x 10⁷ H/m, dan
d = ketebalan tabung dalam meter
r = jari-jari tabung resistif,
l = Panjang tabung resistif,
d = ketebalan c.f tabung resistif, dan
p = resistivitas bahan tabung.
Saat banwidth,
Dimana, μ = μo μ7 = μo
Digantikan е = 10⁷Hz
P = 30 x l0‾⁸ nm
Biarkan panjang / diambil sebagai 10 cm atau 10‾¹ m;
Untuk konduktor kembali tabung luar dapat diambil untuk memiliki panjang = 10 cm, jari-jari =
30 mm, dan ketebalan 1 mm =, dan dapat dibuat dari tembaga atau kuningan.
7.7: Sebuah kumparan Rogowski harus dirancang untuk mengukur arus impuls 10 kA memiliki
laju perubahan arus 1011 A / s. Saat ini dibaca oleh seorang VTVM sebagai penurunan potensial
di sirkuit mengintegrasikan terhubung ke sekunder. Perkiraan nilai-nilai induktansi, resistansi,
dan kapasitansi untuk dihubungkan, jika pembacaan meter adalah menjadi 10 V untuk defleksi
skala penuh.
Solisinya,
mengambil nilai-nilai puncak.
Interval waktu dari perubahan variasi sinusoidal dengan asumsi saat ini adalah
(Perlu dicatat bahwa untuk frekuensi tertentu, Xc «R \ jika frekuensi rendah Tanggapan akan
menjadi miskin. HereXc at / = 107/4 adalah 60Ji saja.) Contoh 7.8: Jika kumparan pada Contoh
7.7 akan digunakan untuk mengukur arus impuls 8/20 M-s gelombang dan arus puncak yang
sama, apa yang harus RC mengintegrasikan sirkit.
Solusi: Dalam kasus ini, frekuensi terendah untuk dibaca harus setidaknya - to - dari
terendah frekuensi komponen hadir dalam bentuk gelombang.
Frekuensi yang sesuai dengan waktu ekor